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Was ist deterministische und stochastische Wirkung – Definition

Deterministische und stochastische Effekte. Die meisten nachteiligen Auswirkungen der Strahlenexposition auf die Gesundheit werden normalerweise in zwei große Klassen unterteilt: deterministische und stochastische Wirkungen. Strahlendosimetrie

Im Strahlenschutz werden die meisten gesundheitsschädlichen Auswirkungen der Strahlenexposition normalerweise in zwei große Klassen unterteilt:

  • Deterministische Effekte sind gesundheitliche Schwelleneffekte, die in direktem Zusammenhang mit der absorbierten Strahlendosis stehen und deren Schwere mit zunehmender Dosis zunimmt.
  • Stochastische Effekte treten zufällig auf, im Allgemeinen ohne eine bestimmte Dosisschwelle . Die Wahrscheinlichkeit des Auftretens stochastischer Wirkungen ist proportional zur Dosis, die Schwere der Wirkung ist jedoch unabhängig von der verabreichten Dosis.

Deterministische Effekte

Deterministische Wirkungen (oder nicht stochastische gesundheitliche Wirkungen) sind gesundheitliche Wirkungen, die in direktem Zusammenhang mit der absorbierten Strahlendosis stehen und deren Schwere mit zunehmender Dosis zunimmt. Deterministische Effekte haben einen Schwellenwert, unterhalb dessen keine nachweisbaren klinischen Effekte auftreten. Die Schwelle kann sehr niedrig sein (in der Größenordnung von 0,1 Gy oder höher) und kann von Person zu Person variieren. Bei Dosen zwischen 0,25 Gy und 0,5 Gy können durch medizinische Untersuchungen leichte Blutveränderungen festgestellt werden. Bei Dosen zwischen 0,5 Gy und 1,5 Gy werden Blutveränderungen festgestellt und es treten Symptome von Übelkeit, Müdigkeit und Erbrechen auf.

Sobald die Schwelle überschritten wurde, nimmt die Schwere eines Effekts mit der Dosis zu. Der Grund für das Vorhandensein dieser Schwellendosis ist, dass Strahlenschäden (schwerwiegende Funktionsstörung oder Tod) einer kritischen Population von Zellen (hohe Dosen töten tendenziell Zellen ab) in einem bestimmten Gewebe aufrechterhalten werden müssen, bevor die Verletzung in einer klinisch relevanten Form ausgedrückt wird . Daher deterministische Wirkungen werden auch bezeichnet als Gewebereaktion . Sie werden auch als nicht stochastische Effekte bezeichnet, im Gegensatz zu zufälligen stochastischen Effekten (z. B. Krebsinduktion).

Deterministische Effekte sind nicht notwendigerweise mehr oder weniger schwerwiegend als stochastische Effekte. Hohe Dosen können zu visuell dramatischen Strahlenverbrennungen und / oder zum schnellen Tod durch akutes Strahlensyndrom führen . Akute Dosen unter 250 mGy haben wahrscheinlich keine beobachtbaren Auswirkungen. Akute Dosen von etwa 3 bis 5 Gy haben eine 50% ige Chance, eine Person einige Wochen nach der Exposition zu töten, wenn eine Person keine medizinische Behandlung erhält. Deterministische Effekte können letztendlich zu einer vorübergehenden Beeinträchtigung oder auch zum Tod führen. Beispiele für deterministische Effekte:

Beispiele für deterministische Effekte sind :

  • Akutes Strahlensyndrom durch akute Ganzkörperstrahlung
  • Strahlung brennt von Strahlung auf eine bestimmte Körperoberfläche
  • Strahleninduzierte Thyreoiditis, eine mögliche Nebenwirkung der Bestrahlung gegen Hyperthyreose
  • Chronisches Strahlensyndrom, von Langzeitstrahlung.
  • Strahlenbedingte Lungenverletzung, von beispielsweise Strahlentherapie bis zur Lunge

Stochastische Effekte

Stochastische Effekte ionisierender Strahlung treten zufällig auf und treten im Allgemeinen ohne Dosisschwelle auf. Die Wahrscheinlichkeit des Auftretens stochastischer Effekte ist proportional zur Dosis, die Schwere des Effekts ist jedoch unabhängig von der erhaltenen Dosis. Die biologischen Auswirkungen von Strahlung auf Menschen können in somatische und erbliche Auswirkungen eingeteilt werden . Somatische Wirkungen sind diejenigen, unter denen die exponierte Person leidet. Erbliche Wirkungen sind solche, unter denen die Nachkommen des exponierten Individuums leiden. Das Krebsrisiko wird normalerweise als die hauptsächliche stochastische Wirkung ionisierender Strahlung genannt, aber auch Erbkrankheiten sind stochastische Wirkungen.

Laut ICRP:

(83) Auf der Grundlage dieser Berechnungen schlägt die Kommission nominelle Wahrscheinlichkeitskoeffizienten für das schädigungsbereinigte Krebsrisiko von 5,5 x 10 -2 Sv -1 für die gesamte Bevölkerung und 4,1 x 10 -2 Sv -1 für erwachsene Arbeitnehmer vor. Für vererbbare Effekte wird das nachteilig angepasste nominale Risiko in der gesamten Bevölkerung auf 0,2 x 10 -2 Sv -1 und bei erwachsenen Arbeitnehmern auf 0,1 x 10 -2 Sv -1 geschätzt .

Sonderreferenz: ICRP, 2007. Die Empfehlungen der Internationalen Strahlenschutzkommission von 2007. ICRP-Veröffentlichung 103. Ann. ICRP 37 (2-4).

Die SI-Einheit für die effektive Dosis , der Sievert , repräsentiert den äquivalenten biologischen Effekt der Ablagerung eines Joule Gammastrahlenenergie in einem Kilogramm menschlichem Gewebe. Infolgedessen entspricht ein Sievert einer Wahrscheinlichkeit von 5,5% , an Krebs zu erkranken. Beachten Sie, dass die wirksame Dosis nicht als Maß für deterministische Auswirkungen auf die Gesundheit gedacht ist. Dies ist die Schwere der akuten Gewebeschädigung, die mit Sicherheit auftritt, gemessen an der absorbierten Dosismenge.

Biologische Wirkungen und Dosisgrenzen

Im Strahlenschutz werden Dosisgrenzwerte festgelegt, um stochastische Effekte auf ein akzeptables Maß zu begrenzen und deterministische Effekte vollständig zu verhindern . Beachten Sie, dass stochastische Effekte zufällig auftreten: Je höher die Dosis, desto wahrscheinlicher ist der Effekt. Deterministische Effekte sind solche, die normalerweise eine Schwelle haben: Darüber nimmt die Schwere des Effekts mit der Dosis zu. Dosisgrenzensind ein grundlegender Bestandteil des Strahlenschutzes, und die Verletzung dieser Grenzwerte verstößt in den meisten Ländern gegen die Strahlenschutzbestimmungen. Beachten Sie, dass die in diesem Artikel beschriebenen Dosisgrenzwerte für Routineoperationen gelten. Sie gelten nicht für Notfälle, in denen Menschenleben gefährdet sind. Sie gelten nicht in Notfallsituationen, in denen eine Person versucht, eine katastrophale Situation zu verhindern.

Die Grenzwerte sind in zwei Gruppen unterteilt: die Öffentlichkeit und beruflich exponierte Arbeitnehmer. Laut ICRP bezieht sich die berufliche Exposition auf alle Expositionen, die Arbeitnehmer im Laufe ihrer Arbeit erleiden, mit Ausnahme von

  1. ausgeschlossene Expositionen und Expositionen von freigestellten Tätigkeiten mit Strahlung oder freigestellten Quellen
  2. jede medizinische Exposition
  3. die normale lokale natürliche Hintergrundstrahlung.

In der folgenden Tabelle sind die Dosisgrenzwerte für beruflich exponierte Arbeitnehmer und für die Öffentlichkeit zusammengefasst:

Dosisgrenzen - Strahlung
Tabelle der Dosisgrenzwerte für beruflich exponierte Arbeitnehmer und für die Öffentlichkeit.
Datenquelle: ICRP, 2007. Die Empfehlungen der Internationalen Strahlenschutzkommission von 2007. ICRP-Veröffentlichung 103. Ann. ICRP 37 (2-4).

Gemäß der Empfehlung des ICRP in seiner Stellungnahme zu Gewebereaktionen vom 21. April 2011 wurde die äquivalente Dosisgrenze für die Augenlinse für die berufliche Exposition in geplanten Expositionssituationen von 150 mSv / Jahr auf durchschnittlich 20 mSv / Jahr gesenkt über definierte Zeiträume von 5 Jahren ohne jährliche Dosis in einem einzigen Jahr über 50 mSv.

Die Grenzwerte für die wirksame Dosis beziehen sich auf die Summe der relevanten wirksamen Dosen aus externer Exposition im angegebenen Zeitraum und der zugesagten wirksamen Dosis aus der Aufnahme von Radionukliden im selben Zeitraum. Für Erwachsene wird die festgelegte wirksame Dosis für einen Zeitraum von 50 Jahren nach der Einnahme berechnet, während sie für Kinder für den Zeitraum bis zum Alter von 70 Jahren berechnet wird. Die effektive Ganzkörperdosisgrenze von 20 mSv ist ein Durchschnittswert über fünf Jahre. Die tatsächliche Grenze liegt bei 100 mSv in 5 Jahren, mit nicht mehr als 50 mSv in einem Jahr.

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Dieser Artikel basiert auf der maschinellen Übersetzung des englischen Originalartikels. Weitere Informationen finden Sie im Artikel auf Englisch. Sie können uns helfen. Wenn Sie die Übersetzung korrigieren möchten, senden Sie diese bitte an: translations@nuclear-power.com oder füllen Sie das Online-Übersetzungsformular aus. Wir bedanken uns für Ihre Hilfe und werden die Übersetzung so schnell wie möglich aktualisieren. Danke.

Abschirmung gegen Betastrahlung

Für die Abschirmung gegen Betastrahlung müssen Materialien mit niedriger Ordnungszahl Z verwendet werden. Die Bereiche von Betapartikeln sind länger und hängen stark von der kinetischen Anfangsenergie der Partikel ab.

Beschreibung der Beta-Teilchen

Beta-Teilchen sind energiereiche Hochgeschwindigkeitselektronen oder Positronen, die von bestimmten Spaltfragmenten oder von bestimmten primordialen radioaktiven Kernen wie Kalium-40 emittiert werden . Die Beta-Partikel sind eine Form ionisierender Strahlung, die auch als Beta-Strahlen bezeichnet wird. Die Produktion von Beta-Partikeln wird als Beta-Zerfall bezeichnet . Es gibt zwei Formen des Beta-Zerfalls, den Elektronenzerfall (β− -Zerfall) und den Positronenzerfall (β + -Zerfall) . In einem Kernreaktor tritt insbesondere der β− -Zerfall auf, da das gemeinsame Merkmal der Spaltprodukte ein Überschuss an Neutronen ist ( siehe Kernstabilität)). Ein instabiles Spaltfragment mit einem Überschuss an Neutronen unterliegt einem β− Zerfall, bei dem das Neutron in ein Proton, ein Elektron und ein Elektronenantineutrino umgewandelt wird .

Beta-Zerfall
Beta-Zerfall des C-14-Kerns.

Abschirmung gegen Betastrahlung – Elektronen

Die folgenden Merkmale von Beta-Teilchen (Elektronen) sind für ihre Abschirmung entscheidend.

  • Beta-Teilchen  sind energetische Elektronen, sie sind relativ leicht und tragen eine einzige negative Ladung .
  • Ihre Masse entspricht der Masse der Orbitalelektronen, mit denen sie interagieren, und im Gegensatz zum Alpha-Teilchen kann ein viel größerer Teil seiner kinetischen Energie in einer einzigen Wechselwirkung verloren gehen.
  • Ihr Weg ist nicht so einfach. Die Beta-Partikel folgen einem sehr Zick-Zack-Pfad durch absorbierendes Material. Dieser resultierende Partikelweg ist länger als das lineare Eindringen (Bereich) in das Material.
  • Da Beta-Teilchen eine sehr geringe Masse haben, erreichen sie meist relativistische Energien.
  • Beta-Teilchen unterscheiden sich von anderen stark geladenen Partikeln auch in dem Anteil an Energie, der durch den als Bremsstrahlung bekannten Strahlungsprozess verloren geht . Daher sind für hochenergetische Beta-Strahlungsabschirmungen dichte Materialien ungeeignet.
  • Wenn sich das Beta-Teilchen schneller als die Lichtgeschwindigkeit (Phasengeschwindigkeit) im Material bewegt, erzeugt es eine Stoßwelle elektromagnetischer Strahlung, die als Cherenkov-Strahlung bekannt ist .

Betastrahlung ionisiert Materie schwächer als Alphastrahlung . Andererseits sind die Bereiche der Beta-Partikel länger und hängen stark von der anfänglichen kinetischen Energie der Partikel ab. Einige haben genug Energie, um Bedenken hinsichtlich der externen Exposition zu haben. Ein 1 MeV Beta-Partikel kann sich in der Luft ungefähr 3,5 Meter weit bewegen. Solche Beta-Partikel können in den Körper eindringen und Dosis an inneren Strukturen in der Nähe der Oberfläche abgeben. Daher ist eine stärkere Abschirmung als bei Alphastrahlung erforderlich.

Materialien mit niedriger Ordnungszahl Z eignen sich als Beta-Partikelschilde. Bei Materialien mit hohem Z die Bremsstrahlung(Sekundärstrahlung – Röntgenstrahlen) ist assoziiert. Diese Strahlung entsteht beim Verlangsamen von Beta-Partikeln, während sie sich in einem sehr dichten Medium fortbewegen. Schwere Kleidung, dicker Karton oder dünne Aluminiumplatte schützen vor Betastrahlung und verhindern die Erzeugung von Bremsstrahlung. Blei und Kunststoff werden üblicherweise zur Abschirmung von Betastrahlung verwendet. Strahlenschutzliteratur ist allgegenwärtig, wenn empfohlen wird, zuerst Kunststoff zu platzieren, um alle Beta-Partikel zu absorbieren, bevor eine Bleiabschirmung verwendet wird. Dieser Rat basiert auf der gut etablierten Theorie, dass Strahlungsverluste (Bremsstrahlungserzeugung) in Materialien mit höherer Atomzahl (Z) häufiger auftreten als in Materialien mit niedriger Z-Zahl.

Siehe auch mehr Theorie: Wechselwirkung von Beta-Strahlung mit Materie

Siehe auch Rechner: Beta-Aktivität zur Dosisleistung 

Alpha-Partikel - Wolkenkammer
Alpha-Teilchen und Elektronen (durch ein Magnetfeld abgelenkt) von einem Thoriumstab in einer Wolkenkammer.
Quelle: wikipedia.org

Bremsstrahlung vs. Ionisation

Bruchteil des Energieverlusts pro Strahlungslänge in Blei als
Funktion der Elektronen- oder Positronenenergie.Quelle: http://pdg.lbl.gov/

Abschirmung von Alpha und Beta Strahlung

Grundmaterialien für die Abschirmung von Alpha- und Betateilchen.

Abschirmung gegen Alphastrahlung

Die Abschirmung gegen Alphastrahlung allein ist kein schwieriges Problem. Die meisten Alpha-Teilchen können leicht von einem dünnen Stück Papier gestoppt werden. Strahlendosimetrie

Abschirmung gegen Alphastrahlung

Die folgenden Merkmale von Alpha-Teilchen sind für ihre Abschirmung entscheidend.

  • Alpha-Teilchen sind energetische Heliumkerne, sie sind relativ schwer und tragen eine doppelt positive Ladung .
  • Alpha-Teilchen interagieren mit Materie hauptsächlich durch Coulomb-Kräfte  (Ionisierung und Anregung von Materie) zwischen ihrer positiven Ladung und der negativen Ladung der Elektronen aus Atomorbitalen.
  • Alpha-Teilchen ionisieren Materie stark und verlieren schnell ihre kinetische Energie. Andererseits lagern sie all ihre Energien auf ihren kurzen Wegen ab.
  • Die Bremskraft wird durch die Bethe-Formel gut beschrieben .

Die Bremskraft der meisten Materialien ist für Alpha-Partikel und für stark geladene Partikel sehr hoch. Daher haben Alpha-Partikel sehr kurze Reichweiten . Zum Beispiel betragen die Bereiche eines 5-MeV-Alpha-Partikels (die meisten haben eine solche Anfangsenergie) in Aluminiumlegierungen nur ungefähr 0,002 cm oder in Luft ungefähr 3,5 cm. Die meisten Alpha-Partikel können durch ein  dünnes Stück Papier gestoppt werden . Sogar die toten Zellen in der äußeren Schicht der menschlichen Haut bieten eine ausreichende Abschirmung, da Alpha-Teilchen nicht in sie eindringen können.

Daher ist die Abschirmung von Alphastrahlung allein kein schwieriges Problem. Andererseits können radioaktive Alpha-Nuklide beim Verschlucken oder Einatmen zu ernsthaften Gesundheitsrisiken führen (interne Kontamination). Wenn sie aufgenommen oder eingeatmet werden, schädigen die Alpha-Partikel aus ihrem Zerfall das innere lebende Gewebe erheblich. Darüber hinaus ist reine Alphastrahlung sehr selten, Alpha-Zerfall wird häufig von Gammastrahlung begleitet, wobei die Abschirmung ein weiteres Problem darstellt.

Siehe auch: Wechselwirkung schwerer geladener Teilchen mit Materie

 

Alpha-Partikel - Wolkenkammer
Alpha-Teilchen und Elektronen (durch ein Magnetfeld abgelenkt) von einem Thoriumstab in einer Wolkenkammer.
Quelle: wikipedia.org

Abschirmung von Alpha und Beta Strahlung

Grundmaterialien für die Abschirmung gegen Alpha-Partikeln.

 

Was ist der Nachweis von Antineutrinos / Neutrinos – Definition

Da Neutrinos keine Materie ionisieren, können sie nicht direkt nachgewiesen werden. Der Antineutrino-Nachweis basiert auf dem inversen Beta-Zerfall. Nachweis von Antineutrinos. Strahlendosimetrie

Da Neutrinos keine  Materie ionisieren , können sie nicht direkt nachgewiesen werden. Der Nachweis von Antineutrinos (Nobelpreis 1995 für Frederick Reines und Clyde Cowan) basiert auf der Reaktion:

Diese Wechselwirkung ist symmetrisch zum Beta-Zerfall freier Neutronen und wird daher manchmal als inverser Beta-Zerfall bezeichnet . Bei allen Nachweismethoden müssen die Neutrinos eine Mindestschwellenenergie von 1,8 MeV aufweisen . Nur Antineutrinos mit einer Energie oberhalb der Schwelle von 1,8 MeV können Wechselwirkungen mit den Protonen im Wasser verursachen und Positronen und Neutronen produzieren .


Referenz: Griffiths, David, Einführung in Elementarteilchen, Wiley, 1987.

Antineutrino-Nachweis
Antineutrino-Signatur: Zufall zwischen prompten Positronen und verzögerten Neutroneneinfang auf Wasserstoff.
Quelle: Folien – Dr. Blucher, Enrico Fermi Institut
Antineutrino-Detektor
Das Innere eines zylindrischen Antineutrino-Detektors, bevor er mit einem klaren flüssigen Szintillator gefüllt wird, der die Antineutrino-Wechselwirkungen durch die sehr schwachen Lichtblitze aufdeckt, die sie aussenden. Empfindliche Fotovervielfacherröhren säumen die Detektorwände, um die verräterischen Blitze zu verstärken und aufzuzeichnen.
Foto: Roy Kaltschmidt, LBNL
Quelle: Daya Bay Reactor Neutrino Experiment
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Was ist Neutrino – Definition

Ein Neutrino ist ein subatomares Elementarteilchen mit infinitesimaler Masse und ohne elektrische Ladung. Neutrinos sind schwach wechselwirkende subatomare Teilchen mit einer halben Einheit Spin. Strahlendosimetrie
Ein Neutrino ist ein subatomares Elementarteilchen mit infinitesimaler Masse (weniger als 0,3 eV ..?) Und ohne elektrische Ladung . Neutrinos gehören zur Familie der Leptonen, was bedeutet, dass sie nicht über starke Kernkräfte interagieren . Neutrinos sind schwach wechselwirkende subatomare Teilchen mit einer halben Spineinheit. Der Begriff Neutrino kommt aus dem Italienischen und bedeutet „kleines neutrales“. Neutrinos werden mit dem griechischen Buchstaben ν (nu) bezeichnet . Es gibt drei Arten geladener Leptonen, die jeweils mit Neutrino assoziiert sind und drei Generationen bilden (zwischen den Generationen unterscheiden sich die Teilchen durch ihre Quantenzahl und Masse). Die erste Generation besteht aus dem Elektron (e –) und Elektronenneutrino (ν e ). Die zweite Generation besteht aus dem Myon (μ – ) und dem Myonneutrino (ν μ ). Die dritte Generation besteht aus dem Tau (τ – ) und dem Tau-Neutrino (ν τ ). Jede Art von Neutrino ist mit einem Antimaterieteilchen verbunden, das als Antineutrino bezeichnet wird und auch eine neutrale elektrische Ladung und 1/2 Spin aufweist. Derzeit (2015) ist nicht geklärt, ob das Neutrino und sein Antiteilchen keine identischen Teilchen sind.Sie tragen keine elektrische Ladung und werden nicht durch elektromagnetische Kräfte beeinflusst , die auf andere geladene Leptonen wie Elektronen wirken. Da Neutrinos zur Familie der Leptonen gehören, sind sie nicht der starken Kraft ausgesetzt. Neutrinos sind der schwachen Kraft ausgesetzt , die viel kürzer ist als die elektromagnetische Kraft und die Schwerkraft. Daher sind Neutrinos die durchdringendsten subatomaren Teilchen , die ohne Wechselwirkung durch die Erde gelangen können. Es wird geschätzt, dass Neutrinos Wechselwirkungsquerschnitte haben, die etwa 20 Größenordnungen geringer sind als die typischen Streuquerschnitte zweier Nukleonen (~ 10 -47 m2 = 10 -19Scheune). Es wird geschätzt, dass der Neutrinoquerschnitt für die Wechselwirkung linear mit der Energie des einfallenden Neutrinos zunimmt.

Referenz: Griffiths, David, Einführung in Elementarteilchen, Wiley, 1987.

Siehe auch: Antineutrino

Siehe auch: Kernreaktor als Antineutrinoquelle

Neutrino-EreignisQuelle: wikipedia.org

Antineutrino-DetektorDas Innere eines zylindrischen Antineutrino-Detektors, bevor es mit einem klaren flüssigen Szintillator gefüllt wird, der die Antineutrino-Wechselwirkungen durch die sehr schwachen Lichtblitze aufdeckt, die sie emittieren. Empfindliche Fotovervielfacherröhren säumen die Detektorwände und sind bereit, die verräterischen Blitze zu verstärken und aufzuzeichnen.
Foto: Roy Kaltschmidt, LBNL
Quelle: Daya Bay Reactor Neutrino Experiment

Herstellung von Neutrinos

Neutrinos können auf verschiedene Arten hergestellt werden. Die stärkste Neutrinoquelle im Sonnensystem ist zweifellos die Sonne selbst. Milliarden solare Neutrinos pro Sekunde passieren (meist ohne Wechselwirkung) jeden Quadratzentimeter (~ 6 x 10 10 cm -2 s -1 ) auf der Erdoberfläche. In der Sonne entstehen Neutrinos nach der Fusionsreaktion zweier Protonen während des positiven Beta-Zerfalls des Helium-2-Kerns.

_ {2} ^ {2} textrm {He} rightarrow _ {1} ^ {2} textrm {H} + beta ^ {+} + nu _ {{e}}

Jeder Kernreaktor ist auch eine sehr starke Quelle für Neutrinos. In der Tat Antineutrinos . In einem Kernreaktor tritt insbesondere der β – Zerfall auf, da das gemeinsame Merkmal der Spaltprodukte ein Überschuss an Neutronen ist (siehe Kernstabilität ). Ein instabiles Spaltfragment mit dem Überschuß an Neutronen erfährt ß – Zerfall, wobei das Neutron in einen Proton umgewandelt wird, ein Elektron und ein Elektron Antineutrino.

Referenz: Griffiths, David, Einführung in Elementarteilchen, Wiley, 1987.

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Was ist der Massendämpfungskoeffizient – Definition

Der Massendämpfungskoeffizient ist definiert als das Verhältnis des linearen Dämpfungskoeffizienten und der Absorberdichte (μ/). Strahlendosimetrie

Massendämpfungskoeffizient

Bei der Charakterisierung eines absorbierenden Materials können wir manchmal den Massenschwächungskoeffizienten verwenden.  Der Massendämpfungskoeffizient ist definiert als das Verhältnis des linearen Dämpfungskoeffizienten und der Absorberdichte (μ/ρ) . Die Schwächung der Gammastrahlung lässt sich dann durch folgende Gleichung beschreiben:

I=I 0 .e -(μ/ρ).ρl

, wobei ρ die Materialdichte, (μ/ρ) der Massenschwächungskoeffizient und ρ.l die Massendicke ist. Die verwendete Maßeinheit für den Massenschwächungskoeffizienten cm 2 g -1 . Für mittlere Energien dominiert die Compton-Streuung und verschiedene Absorber haben ungefähr gleiche Massenschwächungskoeffizienten. Dies liegt daran, dass der Wirkungsquerschnitt der Compton-Streuung proportional zu Z (Ordnungszahl) und damit der Koeffizient proportional zur Materialdichte ρ ist. Bei kleinen Werten der Gammastrahlungsenergie oder bei hohen Werten der Gammastrahlungsenergie, wobei der Koeffizient proportional zu höheren Potenzen der Ordnungszahl Z ist (für den photoelektrischen Effekt σ f ~ Z 5 ; für Paarproduktion σ p ~ Z 2 ), ist der Dämpfungskoeffizient μ keine Konstante.

Was ist die Halbwertsschicht – Definition?

Die Halbwertsschicht drückt die Dicke des absorbierenden Materials aus, die zur Verringerung der Intensität der einfallenden Strahlung um den Faktor zwei benötigt wird. Strahlendosimetrie

Halbwertsschicht

Die Halbwertsschicht drückt die Dicke des absorbierenden Materials aus, die zur Verringerung der Intensität der einfallenden Strahlung um den Faktor zwei benötigt wird . Es gibt zwei Hauptmerkmale der Halbwertsschicht:

  • Die Halbwertsschicht nimmt mit zunehmender Ordnungszahl des Absorbers ab. Zum Beispiel werden 35 m Luft benötigt, um die Intensität eines 100-keV-Gammastrahls um den Faktor zwei zu verringern, wohingegen nur 0,12 mm Blei dasselbe bewirken können.
  • Die Halbwertsschicht aller Materialien nimmt mit der Energie der Gammastrahlen zu. Zum Beispiel von 0,26 cm für Eisen bei 100 keV bis etwa 1,06 cm bei 500 keV.

Halbwertsschicht

Die Halbwertsschicht drückt die Dicke des absorbierenden Materials aus, die zur Verringerung der Intensität der einfallenden Strahlung um den Faktor zwei benötigt wird. Mit der Halbwertsschicht ist es einfach, einfache Berechnungen durchzuführen.
Quelle: www.nde-ed.org

Tabelle der Halbwertsschichten (in cm) für verschiedene Materialien bei Gammastrahlenergien von 100, 200 und 500 keV.

Absorber 100 keV 200 keV 500 keV
Air 3555 cm 4359 cm 6189 cm
Water 4.15 cm 5.1 cm 7.15 cm
Carbon 2.07 cm 2.53 cm 3.54 cm
Aluminium 1.59 cm 2.14 cm 3.05 cm
Iron 0.26 cm 0.64 cm 1.06 cm
Copper 0.18 cm 0.53 cm 0.95 cm
Lead  0.012 cm  0.068 cm  0.42 cm

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Was ist der Absorptionskoeffizient – Definition

Die Summe der drei Teilquerschnitte wird als Absorptionskoeffizient bezeichnet. Dämpfung von Gammastrahlen.

Der Gesamtwirkungsquerschnitt einer Gammastrahlung mit einem Atom ist gleich der Summe aller drei genannten Teilquerschnitte : σ = σ f + σ C + σ p 

  • σ f – Photoelektrischer Effekt
  • σ C – Compton-Effekt
  • σ p – Paarbildung

Je nach Gammastrahlungsenergie und Absorbermaterial kann einer der drei Teilquerschnitte deutlich größer werden als die anderen beiden. Bei kleinen Werten der Gammastrahlenenergie dominiert der photoelektrische Effekt . Compton-Effekt dominiert bei mittleren Energien. Auch die Comptonstreuung nimmt mit abnehmender Ordnungszahl der Materie zu, daher ist das Dominanzintervall für leichte Kerne breiter. Schließlich dominiert bei hohen Energien die Erzeugung von Elektron-Positron-Paaren. Basierend auf der Definition des Wechselwirkungsquerschnitts kann die Abhängigkeit der Gammastrahlenintensität von der Dicke des Absorbermaterials abgeleitet werden. Wenn monoenergetische Gammastrahlen zu einem schmalen Strahl kollimiert werden und wenn der Detektor hinter dem Material nur die Gammastrahlen erkennt, die durch dieses Material hindurchgegangen sind, ohne irgendeine Wechselwirkung mit diesem Material, dann sollte die Abhängigkeit eine einfache exponentielle Abschwächung von Gammastrahlen sein . Jede dieser Wechselwirkungen entfernt das Photon aus dem Strahl entweder durch Absorption oder durch Streuung weg von der Detektorrichtung. Daher können die Wechselwirkungen durch eine feste Eintrittswahrscheinlichkeit pro Weglängeneinheit im Absorber charakterisiert werden. Die Summe dieser Wahrscheinlichkeiten wird als Absorptionskoeffizient bezeichnet :

μ = τ (optisch) + σ (Compton) + κ (Paar)

Absorptionskoeffizient

Die Abschwächung der Gammastrahlung kann dann durch die folgende Gleichung beschrieben werden.

I = I 0 .e -μx

, wobei I die Intensität nach der Dämpfung ist, I o die Einfallsintensität ist, μ der lineare Absorptionskoeffizient (cm –1 ) und die physikalische Dicke des Absorbers (cm) ist.

Die in der nebenstehenden Tabelle aufgeführten Materialien sind Luft, Wasser und verschiedene Elemente von Kohlenstoff ( Z = 6) bis Blei ( Z = 82) und ihre Absorptionskoeffizienten sind für drei Gammastrahlenenergien angegeben. Es gibt zwei Hauptmerkmale des Absorptionskoeffizienten:

  • Der Absorptionskoeffizient steigt mit zunehmender Ordnungszahl des Absorbers.
  • Der Absorptionskoeffizient für alle Materialien nimmt mit der Energie der Gammastrahlen ab.

DämpfungAbhängigkeit der Gammastrahlungsintensität von der Absorberdicke.GammastrahlendämpfungDie relative Bedeutung verschiedener Prozesse der Wechselwirkung von Gammastrahlung mit Materie.

Tabelle der Absorptionskoeffizienten (in cm-1) für verschiedene Materialien bei Gammastrahlenenergien von 100, 200 und 500 keV.

Absorber 100 keV 200 keV 500 keV
Luft   0,000195 / cm   0,000159 / cm   0,000112 / cm
Wasser 0,167 / cm² 0,136 / cm² 0,097 / cm²
Kohlenstoff 0,335 / cm² 0,274 / cm² 0,196 / cm²
Aluminium 0,435 / cm² 0,324 / cm² 0,227 / cm²
Eisen 2,72 / cm² 1,09 / cm² 0,655 / cm²
Kupfer 3,8 / cm² 1.309 / cm² 0,73 / cm²
Führen 59,7 / cm² 10,15 / cm² 1,64 / cm²

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Was ist Inverse Compton-Effekt – Definition

Inverse Compton-Effekt ist die Streuung von niederenergetischen Photonen durch relativistische Elektronen in hohe Energien. Strahlendosimetrie

Compton-Effekt

Inverse Compton-Effekt

Inverse Compton-Effekt ist die Streuung von niederenergetischen Photonen durch relativistische Elektronen in hohe Energien. Relativistische Elektronen können die Energie von Photonen mit niedriger Energie um eine möglicherweise enorme Menge steigern (sogar Gammastrahlen können erzeugt werden). Dieses Phänomen ist in der Astrophysik sehr wichtig.

Inverse Compton scattering
Quelle: venables.asu.edu

 

 

 

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Was ist Compton Edge – Definition

In der Spektrophotometrie ist die Compton-Kante ein Merkmal des Spektrographen, das sich aus der Compton-Effekt im Szintillator oder Detektor ergibt. Strahlendosimetrie

Compton-Effekt

Compton Edge

In der Spektrophotometrie ist die Compton-Kante ein Merkmal des Spektrographen, das sich aus der Compton-Effekt im Szintillator oder Detektor ergibt. Dieses Merkmal ist auf Photonen zurückzuführen, die eine Compton-Effekt mit einem Streuwinkel von 180 ° erfahren und dann aus dem Detektor austreten. Wenn ein Gammastrahl vom Detektor gestreut wird und austritt, kann nur ein Bruchteil seiner Anfangsenergie in der empfindlichen Schicht des Detektors abgelagert werden. Es hängt vom Streuwinkel des Photons ab, wie viel Energie im Detektor abgelagert wird. Dies führt zu einem Spektrum von Energien. Die Compton-Kantenenergie entspricht einem vollständig rückgestreuten Photon .

Compton-Kante von 60Co am Gammaspektrometer Na (Tl).
Compton-Kante von 60Co am Gammaspektrometer Na (Tl).

 

 

 

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