Dosimetría de radiación

Los rayos X , también conocidos como radiación X , se refieren a la radiación electromagnética (sin masa en reposo, sin carga) de altas energías. Los rayos X son fotones de alta energía con longitudes de onda cortas y, por lo tanto, de muy alta frecuencia. La frecuencia de radiación es el parámetro clave de todos los fotones, porque determina la energía de un fotón. Los fotones se clasifican según las energías de las ondas de radio de baja energía y la radiación infrarroja, a través de la luz visible, hasta los rayos X de alta energía y los rayos gamma .

La mayoría de los rayos X tienen una longitud de onda que varía de 0.01 a 10 nanómetros (3 × 10 ¹⁶ Hz a 3 × 10 ¹⁹ Hz), correspondiente a energías en el rango de 100 eV a 100 keV. Las longitudes de onda de los rayos X son más cortas que las de los rayos UV y típicamente más largas que las de los rayos gamma.

Rayos X – Producción

Dado que los rayos X son fotones de alta energía , que tienen naturaleza electromagnética , se pueden producir siempre que partículas cargadas (electrones o iones) de suficiente energía golpean un material. Es similar al efecto fotoeléctrico , donde los fotones pueden ser aniquilados cuando golpean la placa de metal, cada uno entregando su energía cinética a un electrón .

Los rayos X pueden ser generados por un tubo de rayos X , un tubo de vacío que utiliza un alto voltaje para acelerar los electrones liberados por un cátodo caliente a una alta velocidad. El cátodo debe calentarse para emitir electrones. Los electrones, acelerados por diferencias potenciales de decenas de miles de voltios, apuntan a un objetivo metálico (generalmente hecho de tungsteno u otro metal pesado) en un tubo de vacío. Cuanto mayor sea el voltaje entre los electrodos, mayor energía alcanzarán los electrones. Al alcanzar el objetivo, los electrones acelerados se detienen abruptamente y los rayos Xy se generan calor. La mayor parte de la energía se transforma en calor en el ánodo (que debe enfriarse). Solo el 1% de la energía cinética de los electrones se convierte en rayos X. Los rayos X generalmente se generan perpendiculares a la trayectoria del haz de electrones.

Una fuente especializada de rayos X que se está utilizando ampliamente en la investigación es el acelerador de partículas, que genera radiación conocida como radiación sincrotrón . Cuando las partículas cargadas ultra-relativistas se mueven a través de campos magnéticos, se ven obligadas a moverse a lo largo de un camino curvo. Dado que su dirección de movimiento cambia continuamente, también están acelerando y emiten bremsstrahlung, en este caso se denomina radiación sincrotrón .

Los rayos X también pueden ser producidos por protones rápidos u otros iones positivos. La emisión de rayos X inducida por protones o la emisión de rayos X inducida por partículas se usa ampliamente como un procedimiento analítico.

Rayos X blandos y duros

Los rayos X generalmente se describen por su energía máxima, que está determinada por el voltaje entre los electrodos. Los rayos X con altas energías fotónicas (superiores a 5–10 keV) se denominan rayos X duros , mientras que los que tienen una energía más baja (y una longitud de onda más larga) se denominan rayos X blandos . Debido a su capacidad de penetración, los rayos X duros se usan ampliamente para obtener imágenes del interior de objetos visualmente opacos. Las aplicaciones más vistas son en radiografía médica. Dado que las longitudes de onda de los rayos X duros son similares al tamaño de los átomos, también son útiles para determinar las estructuras cristalinas mediante cristalografía de rayos X. Por el contrario, las radiografías suaves se absorben fácilmente en el aire. La longitud de atenuación de los rayos X de 600 eV en el agua es inferior a 1 micrómetro.

Espectro de rayos X: característico y continuo

Para los rayos X generados por el tubo de rayos X, la parte de energía que se transforma en radiación varía desde cero hasta la energía máxima del electrón cuando golpea el ánodo. La energía máxima del fotón de rayos X producido está limitada por la energía del electrón incidente, que es igual al voltaje en el tubo multiplicado por la carga de electrones, por lo que un tubo de 100 kV no puede crear rayos X con una energía superior a 100 keV. Cuando los electrones alcanzan el objetivo, los rayos X son creados por dos procesos atómicos diferentes:

• Bremsstrahlung . El bremsstrahlung es la radiación electromagnética producida por la aceleración o desaceleración de un electrón cuando es desviada por fuertes campos electromagnéticos de núcleos de alta Z (número de protones) objetivo. El nombre bremsstrahlung proviene del alemán. La traducción literal es ‘radiación de frenado’ . Según la teoría clásica, cuando una partícula cargada se acelera o desacelera, debe irradiar energía. El bremsstrahlung es una de las posibles interacciones de partículas cargadas de luz con la materia (especialmente con números atómicos altos) Estas radiografías tienen un espectro continuo. La intensidad de los rayos X aumenta linealmente con frecuencia decreciente, desde cero a la energía de los electrones incidentes, el voltaje en el tubo de rayos X. Cambiar el material del que está hecho el objetivo en el tubo no tiene ningún efecto sobre el espectro de esta radiación continua. Si tuviéramos que cambiar de un objetivo de molibdeno a un objetivo de cobre, por ejemplo, todas las características del espectro de rayos X cambiarían, excepto la longitud de onda de corte.
• Emisión característica de rayos X. Si el electrón tiene suficiente energía, puede expulsar un electrón orbital de la capa interna de electrones de un átomo de metal. Dado que el proceso deja una vacante en el nivel de energía de los electrones del cual proviene el electrón, los electrones externos del átomo caen en cascada para llenar los niveles atómicos más bajos, y generalmente se emiten uno o más rayos X característicos . Como resultado, aparecen picos de intensidad bruscos en el espectro a longitudes de onda que son características del material del que está hecho el objetivo anódico. Las frecuencias de los rayos X característicos se pueden predecir a partir del modelo de Bohr.

Los rayos X , también conocidos como radiación X , se refieren a la radiación electromagnética (sin masa en reposo, sin carga) de altas energías. Los rayos X son fotones de alta energía con longitudes de onda cortas y, por lo tanto, de muy alta frecuencia. La frecuencia de radiación es el parámetro clave de todos los fotones, porque determina la energía de un fotón. Los fotones se clasifican según las energías de las ondas de radio de baja energía y la radiación infrarroja, a través de la luz visible, hasta los rayos X de alta energía y los rayos gamma .

La mayoría de los rayos X tienen una longitud de onda que varía de 0.01 a 10 nanómetros (3 × 10 ¹⁶ Hz a 3 × 10 ¹⁹ Hz), correspondiente a energías en el rango de 100 eV a 100 keV. Las longitudes de onda de los rayos X son más cortas que las de los rayos UV y típicamente más largas que las de los rayos gamma.

Dado que los rayos X (especialmente los rayos X duros) están en una sustancia de fotones de alta energía, son materia muy penetrante y, por lo tanto, biológicamente peligrosos. Los rayos X pueden viajar miles de pies en el aire y pueden pasar fácilmente por el cuerpo humano.

Características de los rayos X – Propiedades

Las características clave de los rayos X se resumen en los siguientes puntos:

• Los rayos X son fotones de alta energía (aproximadamente 100 – 1 000 veces más energía que los fotones visibles), los mismos fotones que los fotones que forman el rango visible del espectro electromagnético: la luz.
• Los rayos X generalmente se describen por su energía máxima, que está determinada por el voltaje entre los electrodos. Puede variar desde aproximadamente 20 kV hasta 300 kV. La radiación con bajo voltaje se llama » suave «, y la radiación con alto voltaje se llama » dura «.
• Los fotones (rayos gamma y rayos X) pueden ionizar átomos directamente (a pesar de que son eléctricamente neutros) a través del efecto fotoeléctrico y el efecto Compton, pero la ionización secundaria (indirecta) es mucho más significativa.
• Los rayos X ionizan la materia mediante ionización indirecta .
• Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacción con la materia.
  • Efecto fotoeléctrico
  • Dispersión de Compton
  • la dispersión de Rayleigh
• Los rayos X viajan a la velocidad de la luz y pueden viajar cientos de metros en el aire antes de gastar su energía.
• Como los rayos X duros son materia muy penetrante, deben estar protegidos por materiales muy densos, como el plomo o el uranio.
• La distinción entre rayos X y rayos gamma no es tan simple y ha cambiado en las últimas décadas. Según la definición actualmente válida, los rayos X son emitidos por electrones fuera del núcleo, mientras que los rayos gamma son emitidos por el núcleo .
• Para los rayos X generados por el tubo de rayos X, existen dos tipos diferentes de espectros de rayos X:
  • Bremsstrahlung
  • Rayos X característicos
• Los rayos X característicos acompañan con frecuencia algunos tipos de desintegración nuclear, como la conversión interna y la captura de electrones .

Descubrimiento de rayos X – Wilhelm Conrad Röntgen

Los rayos X fueron descubiertos el 8 de noviembre de 1895 por el profesor de física alemán Wilhelm Conrad Röntgenen la Universidad de Würtzburg en Alemania. Estaba estudiando descargas eléctricas en tubos de vidrio llenos de varios gases a muy bajas presiones. En estos experimentos, Röntgen había cubierto el tubo con papel negro y había oscurecido la habitación. Luego descubrió que un trozo de papel pintado con un tinte fluorescente, a cierta distancia del tubo, brillaría cuando encendiera el alto voltaje entre los electrodos en el tubo. Se dio cuenta de que había producido una «luz invisible», o rayo, previamente desconocido, que emitía el tubo y un rayo capaz de atravesar el papel grueso que cubría el tubo. Röntgen se refirió a la radiación como «X», para indicar que se trataba de un tipo desconocido de radiación.

Al darse cuenta de la importancia de su descubrimiento, Röntgen centró toda su atención en el estudio de esta nueva radiación que tenía la propiedad inusual de pasar a través del papel negro. A través de experimentos adicionales, también descubrió que el nuevo rayo atravesaría la mayoría de las sustancias proyectando sombras de objetos sólidos como bloques de madera, libros e incluso su mano. Descubrió que los rayos X se propagan en líneas rectas desde las cuales no son desviados por campos eléctricos ni magnéticos. La primera imagen de rayos X era una imagen de la mano de su esposa en una placa fotográfica formada debido a los rayos X. Su descubrimiento se extendió rápidamente por todo el mundo y Wilhelm Conrad Röntgen recibió el primer Premio Nobel de Física por su descubrimiento.

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En general, la fisión nuclear es una reacción nuclear en la que el núcleo de un átomo se divide en partes más pequeñas (núcleos más ligeros). El proceso de fisión a menudo produce neutrones y fotones libres (en forma de rayos gamma ) y libera una gran cantidad de energía . En física nuclear, la fisión nuclear es una reacción nuclear o un proceso de desintegración radiactiva . El caso del proceso de descomposición se llama fisión espontánea  y es un proceso muy raro.

La fisión espontánea también es posible si estudiamos la curva de unión nuclear . Este tipo de descomposición es energéticamente posible para un núcleo que tiene A> 100. Aunque se espera que la fisión espontánea sea más probable a medida que aumenta el número de masa, todavía es un proceso muy raro incluso en uranio.

La fisión espontánea es factible durante los tiempos de observación práctica solo para números de masa superiores a aproximadamente 232. Por ejemplo, ²³² Th, ²³⁵ U y ²³⁸ U son nucleidos primordiales y han dejado evidencia de sufrir fisión espontánea en sus minerales.

Para elementos transuránicos pesados, la tasa de transición de fisión espontánea aumenta con el número de masa y puede convertirse en el modo de descomposición dominante con números de masa superiores a 260.

Del mismo modo que para la desintegración alfa , también se produce una fisión espontánea debido al túnel cuántico . Las fisión espontáneas liberan neutrones como lo hacen todas las fisión, por lo que contribuye al flujo de neutrones en un reactor subcrítico . Los radioisótopos para los cuales la fisión espontánea no es despreciable pueden usarse como fuentes de neutrones. Por ejemplo, se puede usar californio-252 (vida media 2.645 años, relación de rama SF aproximadamente 3.1 por ciento) para este propósito.

La fisión espontánea de los isótopos naturales de uranio (uranio-238 y uranio-235) deja rastros de daño en la estructura cristalina de los minerales que contienen uranio cuando los fragmentos de fisión retroceden a través de ellos. Una técnica de datación radiométrica basada en el análisis de estos rastros o huellas de daños, dejadas por fragmentos de fisión en ciertos minerales y vidrios que contienen uranio, se conoce como datación por pista de fisión .

Fisión espontánea de ciertos núcleos

Los principales isótopos, que deben considerarse en el ciclo del combustible de todos los reactores comerciales de agua ligera, son:

Isótopos de uranio

• ²³⁸ T . ²³⁸U pertenece al grupo deisótopos fértiles. ²³⁸U decae a través dela desintegración alfaa²³⁴Th con una vida media de ~ 4.5 × 10⁹años. ²³⁸U ocasionalmente decae por fisión espontánea con una probabilidad de 0.000055%. Su actividad específica es muy baja ~ 3.4 × 10^-7 Ci / g.
• ²³⁵ U . ²³⁵U pertenece al grupo deisótopos fisionables. De hecho,²³⁵U es el único núcleo fisible existente de los isótopos naturales y, por lo tanto, es un material altamente estratégico. ²³⁵U se descompone a través de la desintegración alfa (por medio del torio-231) en²³¹Pa con una vida media de ~ 7 × 10⁸años. ²³⁵U ocasionalmente decae por fisión espontánea con muy baja probabilidad de 0.0000000072%. Su actividad específica es muy baja ~ 2.2 × 10-6 Ci / g.
• ²³⁴ T . ²³⁴U pertenece al grupo deisótopos fértiles. ²³⁴U decae por desintegración alfa a²³⁰Th con una vida media de 246 000 años. ²³⁴U ocasionalmente decae por fisión espontánea con muy baja probabilidad de 0.0000000017%. Su actividad específica es mucho más alta ~ 0.0063 Ci / g.

Isótopos de plutonio

• ²³⁸ Pu . ²³⁸ Pu pertenece al grupo de isótopos fértiles. ²³⁸ Pu decae por desintegración alfa a ²³⁴ U  con una vida media de 87.7 años. ²³⁸ Pu genera un calor de descomposición muy alto y tiene una tasa muy alta de fisión espontánea.
• ²³⁹ Pu . ²³⁹Pu pertenece al grupo de isótopos fisionables. ²³⁹Pu decae a través de la desintegración alfa a ²³⁵ U con una vida media de 24100 años. Este isótopo es el principal isótopo fisionable en uso.
• ²⁴⁰ Pu . ²⁴⁰Pu pertenece al grupo deisótopos fértiles. ^Ladescomposición de²⁴⁰Pu a través de la desintegración alfa a ²³⁶ U con una vida media de 6560 años. ²⁴⁰Pu tiene una tasa muy alta de fisión espontánea y tiene una sección transversal de captura radiativa alta para neutrones térmicos y también para resonancia.
• ²⁴¹ Pu . ²⁴¹Pu pertenece al grupo de los isótopos fisionables. ²⁴¹Pu decae a través de la desintegración beta negativa a²⁴¹am con una vida media de 14.3 años. Este isótopo fisionable se descompone en isótopo no fisible con una sección transversal de captura radiactiva alta para neutrones térmicos. Un impacto en la reactividad del combustible nuclear es obvio.

Otros isotopos

• ²⁴² cm. ²⁴² cm de descomposición a través de la desintegración alfa con una vida media de 162 días. ²⁴² cm ocasionalmente se descompone por fisión espontánea con una probabilidad de 0.0000061%.
• ²⁵² cf. Se pueden usar ²⁵² Cf (vida media 2.645 años, relación de derivación SF aproximadamente 3.1 por ciento) en la fuente primaria de neutrones para un mejor monitoreo de las operaciones de arranque y apagado del reactor cuando el reactor es subcrítico.

Fisión espontánea y neutrones fuente

El término » neutrones fuente » se refiere a los neutrones distintos de los neutrones de fisión rápidos o retrasados . En general, provienen de fuentes distintas a la fisión inducida por neutrones. Estos neutrones son muy importantes durante las operaciones de arranque y apagado del reactor cuando el reactor es subcrítico, porque permiten monitorear la subcriticidad de un reactor generalmente a través de detectores de neutrones excore de rango de fuente.

En los reactores nucleares, también la fisión espontánea es muy importante desde este punto de vista. En los conjuntos de combustible nuclear irradiado, hay nucleidos que se someten a un proceso de fisión espontánea. Como se escribió, la fisión espontánea es, de hecho, una forma de desintegración radiactiva que se encuentra solo en elementos químicos muy pesados ​​(especialmente elementos transuránicos). Por ejemplo, ²⁴⁰ Pu tiene una tasa muy alta de fisión espontánea. Para el combustible de alto consumo, los neutrones fuente se proporcionan predominantemente por fisión espontánea de núcleos de curio (Cm-242 y Cm-244).

Fuente primaria de neutrones

A veces, los neutrones fuente deben agregarse artificialmente al sistema. La fuente externa de neutrones contiene un material que emite neutrones y revestimientos para proporcionar una barrera entre el refrigerante del reactor y el material. Las fuentes externas generalmente se cargan directamente en el núcleo del reactor (por ejemplo, en los tubos guía del dedal). Las fuentes de neutrones, que se basan en la fisión espontánea, se conocen como fuentes primarias . La fuente primaria de neutrones no necesita ser irradiada para producir neutrones. Estas fuentes se pueden usar especialmente en el caso de un primer núcleo (es decir, un núcleo que consiste únicamente en combustible nuevo). La fuente primaria de neutrones se basa en la reacción de fisión espontánea. La fuente de fisión espontánea más utilizada es el isótopo radiactivo californio-252. El Cf-252 y todas las demás fuentes de neutrones de fisión espontánea se producen irradiando uranio u otro elemento transuránico en un reactor nuclear, donde los neutrones se absorben en el material de partida y sus productos de reacción posteriores, transmutando el material de partida en el isótopo SF.

La desintegración de protones es un tipo raro de desintegración radiactiva de núcleos que contienen protones en exceso , en los que un protón simplemente es expulsado del núcleo . Este artículo describe principalmente la emisión espontánea de protones (desintegración de protones) y no describe la desintegración de un protón libre. Tenga en cuenta que un protón libre (un protón no unido a nucleones o electrones) es una partícula estable que no se ha observado que se descomponga espontáneamente en otras partículas.

Ver también: estabilidad del protón

La emisión de protones se produce en los nucleidos más ricos en protones / deficientes en neutrones (emisión pronta de protones), y también en estados excitados elevados en un núcleo después de una desintegración beta positiva . Del mismo modo que para la emisión de neutrones , la tasa de emisión de estos neutrones después de una desintegración beta positiva se rige principalmente por la desintegración beta, por lo tanto, esta emisión se conoce como emisión de protones con retraso beta.

El mecanismo del proceso de descomposición es muy similar a la descomposición alfa . La descomposición de protones también es un proceso de túnel cuántico . Para ser emitido, el protón debe penetrar una barrera potencial. Para que un protón escape de un núcleo, la energía de separación de protones debe ser negativa: por lo tanto, el protón no está unido y sale del núcleo en un tiempo finito. Algunos núcleos decaen a través de la emisión de protones dobles, como ⁴⁵ Fe.

Si un núcleo se desintegra a través de la emisión de protones, los números atómicos y de masa cambian en uno y un núcleo hijo se convierte en un elemento diferente. Los núcleos que pueden descomponerse en este modo se describen como muy por encima de la línea de goteo de neutrones. La emisión de protones no se ve en los isótopos naturales. Los isótopos radiactivos de protones se pueden producir mediante reacciones nucleares, generalmente utilizando aceleradores de partículas.

La desintegración de neutrones es un tipo de desintegración radiactiva de núcleos que contienen exceso de neutrones (especialmente productos de fisión), en los que un neutrón simplemente se expulsa del núcleo. Este tipo de radiación juega un papel clave en el control del reactor nuclear , porque estos neutrones son neutrones retardados . En este lugar debemos distinguir entre:

• Emisión espontánea de neutrones . La emisión espontánea de neutrones es un modo de desintegración radiactiva en el que uno o más neutrones son expulsados ​​de un núcleo.
• Decaimiento de neutrones libres . El neutrón libre es, a diferencia de un neutrón limitado, sujeto a la desintegración beta radiactiva (con una vida media de aproximadamente 611 segundos). Se descompone en un protón, un electrón y un antineutrino (el equivalente de antimateria del neutrino, una partícula sin carga y con poca o ninguna masa).
• Emisión de neutrones inducida . Entre las reacciones nucleares también se encuentran las reacciones, en las que se expulsa un neutrón del núcleo y pueden denominarse reacciones de emisión de neutrones . Estas reacciones nucleares son, por ejemplo:
  • Reacciones de dispersión
  • Fisión nuclear
  • Emisión de fotoneutrones
  • Otras reacciones nucleares (p. Ej., Reacciones (alfa, n))

Este artículo describe principalmente la emisión espontánea de neutrones (decaimiento rápido de neutrones). Este modo de descomposición ocurre solo en los nucleidos más ricos en neutrones / deficientes en protones (pronta descomposición de neutrones), y también en los estados excitados de otros nucleidos como en la emisión de fotoneutrones y la emisión de neutrones con retardo beta. Como se puede ver, si un núcleo se desintegra a través de la emisión de neutrones, el número atómico permanece igual, pero la hija se convierte en un isótopo diferente del mismo elemento. Los núcleos que pueden desintegrarse por este modo se describen como que se encuentran más allá de la línea de goteo de neutrones. Dos ejemplos de isótopos que emiten neutrones son el berilio-13 (que se descompone en berilio-12 con una vida media de 2.7 × 10 ⁻²¹ s) y el helio-5 (helio-4, 7 × 10 ⁻²² s).

La conversión interna es un proceso electromagnético, por el cual un estado excitado nuclear decae por la emisión directa de uno de sus electrones atómicos . La conversión interna compite con la emisión gamma , pero en este caso los campos multipolares electromagnéticos del núcleo no producen la emisión de un rayo gamma, sino que los campos interactúan directamente con los electrones atómicos.

Coeficiente de conversión interna

El coeficiente de conversión interno (ICC), α , caracteriza la competencia entre la conversión interna y la emisión de rayos gamma. En algunos casos, se favorece la conversión interna sobre la desintegración gamma. En otros puede ser completamente insignificante. El coeficiente de conversión interno se define como la relación entre el número de decaimientos de conversión internos y el número de decaimientos gamma. Este ICC se define para cada capa de electrones (es decir, las capas K, L y M, etc.), de modo que la relación total, α _total , es la suma de las ICC para cada capa como:

α _total = α _K + α _L + α _M = número de IC / número de desintegraciones gamma

Por ejemplo, en la desintegración del estado excitado a 35 keV de ¹²⁵ Te (que se produce por la desintegración de 125I), el 7% de las desintegraciones emiten rayos gamma, mientras que el 93% emite electrones de conversión. Por lo tanto, un coeficiente de conversión interno de este estado excitado ( ¹²⁵ Te) es ICC = 93/7 = 13.3.

Usando la calculadora de coeficiente de conversión interna de Band-Raman, los ICC pueden calcularse utilizando principios de física atómica, ya que depende principalmente de la densidad de los electrones atómicos en el centro del núcleo. Para aumentar el número atómico (Z) y disminuir la energía de los rayos gamma, se observa que los coeficientes de conversión internos aumentan.

La conversión interna es un proceso electromagnético, por el cual un estado excitado nuclear decae por la emisión directa de uno de sus electrones atómicos . Tenga en cuenta que los electrones de alta energía resultantes de la conversión interna no se denominan partículas beta, ya que estas últimas provienen de la desintegración beta, donde se crean recientemente en el proceso de desintegración nuclear. Estos electrones se conocen como electrones de conversión interna .

La energía del electrón de conversión interna (ICE) es la energía de _transición , _transición E , menos la energía de unión del electrón orbital, E _b.e. , como:

Por ejemplo, ²⁰³ Hg es un nucleido radioactivo beta, que produce un espectro beta continuo con una energía máxima de 214 keV. Esta desintegración produce un estado excitado del núcleo hija ²⁰³ T1, que luego se desintegra muy rápidamente (~ ^10-10 s) a su estado fundamental emitiendo un rayo gamma de energía 279.2 keV o un electrón de conversión interno . Si analizamos un espectro de partículas beta, podemos ver el espectro continuo típico de partículas beta, así como picos estrechos a energías específicas . Estos picos son producidos por electrones de conversión interna (ICE). Desde la energía de unión de los electrones K en ²⁰³Tl asciende a 85,5 keV, la línea K tiene una energía de:

T _e (K) = 279.2 – 85.5 = 194 keV

Debido a las menores energías de unión, las líneas L y M tienen energías más altas. Dado que el proceso de conversión interna puede interactuar con cualquiera de los electrones orbitales, el resultado es un espectro de electrones de conversión interna que se verá superpuesto al espectro de energía electrónica de la emisión beta. Estas intensidades relativas de estos picos de ICE pueden proporcionar información sobre el carácter multipolar eléctrico del núcleo y sobre el proceso de descomposición.

Referencia especial: Kenneth S. Krane. Introducción a la física nuclear, tercera edición, Wiley, 1987, ISBN 978-0471805533