O que é o poder de parada – Bethe Formula – Definição

A expressão clássica que descreve o poder de parada específico é conhecida como fórmula de Bethe. A fórmula não-relativística foi encontrada por Hans Bethe em 1930. Dosimetria de radiação

Uma variável conveniente que descreve as propriedades de ionização do meio circundante é o poder de parada . O poder de parada linear do material é definido como a razão entre a perda de energia diferencial da partícula dentro do material e o comprimento do caminho diferencial correspondente :stopping_power_formula

, onde T é a energia cinética da partícula carregada, íon é o número de pares de elétrons-íons formados por unidade de comprimento do caminho, e I denota a energia média necessária para ionizar um átomo no meio. Para partículas carregadas, S aumenta à medida que a velocidade das partículas diminui . A expressão clássica que descreve a perda de energia específica é conhecida como fórmula de Bethe. A fórmula não-relativística foi encontrada por Hans Bethe em 1930. A versão relativística (veja abaixo) também foi encontrada por Hans Bethe em 1932.

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Nesta expressão, m é a massa restante do elétron, β é igual a v / c, o que expressa a velocidade da partícula em relação à velocidade da luz, γ é o fator de Lorentz da partícula, Q é igual à sua carga, Z é a número atômico do meio en é a densidade de átomos no volume. Para partículas não relativísticas (partículas carregadas pesadas são principalmente não relativísticas), dT / dx depende de 1 / v 2 . Isso pode ser explicado pelo maior tempo que a partícula carregada gasta no campo negativo do elétron, quando a velocidade é baixa.

O poder de parada da maioria dos materiais é muito alto para partículas carregadas pesadas e essas partículas têm faixas muito curtas. Por exemplo, o intervalo de uma partícula alfa de 5 MeV é de aproximadamente apenas 0,002 cm em liga de alumínio. A maioria das partículas alfa pode ser parada por uma folha de papel comum ou tecido vivo. Portanto, a blindagem das partículas alfa não representa um problema difícil, mas, por outro lado, os nuclídeos radioativos alfa podem levar a sérios riscos à saúde quando ingeridos ou inalados (contaminação interna).

Específicos dos fragmentos de fissão

A fissão fragmenta três duas características principais (um pouco diferentes das partículas alfa ou prótons), que influenciam a perda de energia durante a viagem pela matéria.

  • Energia inicial alta. Resulta em uma grande taxa efetiva.
  • Grande carga efetiva. Os fragmentos de fissão começam com a falta de muitos elétrons; portanto, sua perda específica é maior que a perda específica de alfa, por exemplo.
  •  Coleta imediata de elétrons. Resultados em alterações de (-dE / dx) durante a viagem.

Esses recursos resultam na diminuição contínua da carga efetiva transportada pelo fragmento de fissão à medida que o fragmento pára e na diminuição contínua de -dE / dx. A diminuição resultante em -dE / dx (do coletor de elétrons) é maior que o aumento que acompanha uma redução na velocidade. O intervalo do fragmento de fissão típico pode ser aproximadamente metade do de uma partícula alfa de 5 MeV.

 

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Este artigo é baseado na tradução automática do artigo original em inglês. Para mais informações, consulte o artigo em inglês. Você pode nos ajudar. Se você deseja corrigir a tradução, envie-a para: [email protected] ou preencha o formulário de tradução on-line. Agradecemos sua ajuda, atualizaremos a tradução o mais rápido possível. Obrigado.

O que é partícula alfa – definição

Partículas alfa são núcleos energéticos de hélio. A produção de partículas alfa é denominada decaimento alfa. As partículas alfa consistem em dois prótons e dois nêutrons. Dosimetria de Radiação

Partícula Alfa - Interação com a MatériaPartículas alfa são núcleos energéticos de hélio . A produção de partículas alfa é denominada decaimento alfa. As partículas alfa consistem em dois prótons e dois nêutrons unidos em uma partícula idêntica a um núcleo de hélio. As partículas alfa são relativamente grandes e carregam uma carga positiva dupla. Eles não são muito penetrantes e um pedaço de papel pode detê-los. Eles viajam apenas alguns centímetros, mas depositam todas as suas energias ao longo de seus caminhos curtos. Nos reatores nucleares, eles são produzidos, por exemplo, no combustível (decaimento alfa de núcleos pesados). Partículas alfa são comumente emitidas por todas as substâncias radioativas pesadas núcleos que ocorrem na natureza (urânio, tório ou rádio), bem como os elementos transurânicos (neptúnio, plutônio ou amerício). Partículas alfa especialmente energéticas (exceto núcleos de hélio artificialmente acelerados) são produzidas em um processo nuclear, conhecido como fissão ternária . Nesse processo, o núcleo de urânio é dividido em três partículas carregadas (fragmentos de fissão) em vez das duas normais. O menor dos fragmentos de fissão provavelmente (90% de probabilidade) é uma partícula alfa energética extra.

Alpha Particle - Cloud Chamber
Partículas alfa e elétrons (desviados por um campo magnético) de uma haste de tório em uma câmara de nuvens.
Fonte: wikipedia.org

Interação de partículas alfa com matéria

Como a interação eletromagnética se estende por alguma distância, não é necessário que as partículas alfa colidam diretamente com um átomo. Eles podem transferir energia simplesmente passando por perto . As partículas alfa interagem com a matéria principalmente através de forças coulombianas entre sua carga positiva e a carga negativa dos elétrons dos orbitais atômicos. Em geral, as partículas alfa (como outras partículas carregadas) transferem energia principalmente por:

  • Excitação.  A partícula carregada pode transferir energia para o átomo, elevando os elétrons para níveis mais altos de energia.
  • Ionizacao. A ionização pode ocorrer quando a partícula carregada possui energia suficiente para remover um elétron. Isso resulta na criação de pares de íons na matéria circundante.

A criação de pares requer energia, que é perdida pela energia cinética da partícula alfa, causando a desaceleração . Os íons positivos e elétrons livres criados pela passagem da partícula alfa se reunirão, liberando energia na forma de calor(por exemplo, energia vibracional ou energia rotacional dos átomos). Existem diferenças consideráveis ​​nas formas de perda e dispersão de energia entre a passagem de partículas carregadas de luz, como pósitrons e elétrons, e partículas carregadas pesadas, como fragmentos de fissão, partículas alfa e múons. A maioria dessas diferenças se baseia nas diferentes dinâmicas do processo de colisão. Em geral, quando uma partícula pesada colide com uma partícula muito mais leve (elétrons nos orbitais atômicos), as leis da conservação de energia e momento prevêem que apenas uma pequena fração da energia da partícula maciça pode ser transferida para a partícula menos massiva. A quantidade real de energia transferida depende de quão perto as partículas carregadas passam pelo átomo e também depende das restrições da quantização dos níveis de energia.

Vide também: Interação de partículas carregadas pesadas com matéria

Poder de parada – Bethe Formula

Uma variável conveniente que descreve as propriedades de ionização do meio circundante é o poder de parada . O poder de parada linear do material é definido como a razão entre a perda de energia diferencial da partícula dentro do material e o comprimento do caminho diferencial correspondente :stopping_power_formula

, onde T é a energia cinética da partícula carregada, íon é o número de pares de elétrons-íons formados por unidade de comprimento do caminho, e I denota a energia média necessária para ionizar um átomo no meio. Para partículas carregadas, S aumenta à medida que a velocidade das partículas diminui . A expressão clássica que descreve a perda de energia específica é conhecida como fórmula de Bethe . A fórmula não-relativística foi encontrada por Hans Bethe em 1930. A versão relativística (veja abaixo) também foi encontrada por Hans Bethe em 1932.

stopping_power_formula_2

Nesta expressão, m é a massa restante do elétron, β é igual a v / c, o que expressa a velocidade da partícula em relação à velocidade da luz, γ é o fator de Lorentz da partícula, Q é igual à sua carga, Z é a número atômico do meio en é a densidade de átomos no volume. Para partículas não relativísticas (partículas carregadas pesadas são principalmente não relativísticas), dT / dx depende de 1 / v 2 . Isso pode ser explicado pelo maior tempo que a partícula carregada gasta no campo negativo do elétron, quando a velocidade é baixa.

O poder de parada da maioria dos materiais é muito alto para partículas carregadas pesadas e essas partículas têm faixas muito curtas. Por exemplo, o alcance de uma partícula alfa de 5 MeV é de aproximadamente apenas 0,002 cm em liga de alumínio. A maioria das partículas alfa pode ser parada por uma folha de papel comum ou tecido vivo. Portanto, a blindagem das partículas alfa não representa um problema difícil, mas, por outro lado, os nuclídeos radioativos alfa podem levar a sérios riscos à saúde quando ingeridos ou inalados (contaminação interna).

Curva de Bragg

Curva de Bragg
A curva de Bragg é típica para partículas carregadas pesadas e representa a perda de energia durante sua viagem pela matéria.
Fonte: wikipedia.org

A curva de Bragg é típica para partículas alfa e para outras partículas carregadas pesadas e descreve a perda de energia da radiação ionizante durante a viagem pela matéria. Para essa curva, é típico o pico de Bragg , que é o resultado da   dependência  de 1 / v 2 da potência de parada. Esse pico ocorre porque a seção transversal da interação aumenta imediatamente antes da partícula parar. Na maior parte da pista, a carga permanece inalterada e a perda de energia específica aumenta de acordo com o 1 / v 2 . Perto do final da pista, a carga pode ser reduzida através da coleta de elétrons e a curva pode cair.

A curva de Bragg também difere um pouco devido ao efeito de dispersão . Para um determinado material, a faixa será quase a mesma para todas as partículas do mesmo tipo com a mesma energia inicial. Como os detalhes das interações microscópicas sofridas por qualquer partícula específica variam aleatoriamente, uma pequena variação no intervalo pode ser observada. Essa variação é chamada de dispersão e é causada pela natureza estatística do processo de perda de energia, que consiste em um grande número de colisões individuais.

Esse fenômeno, descrito pela curva de Bragg, é explorado na terapia de partículas do câncer, pois permite concentrar a energia de parada no tumor, minimizando o efeito no tecido saudável circundante.

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O que é dose comprometida – Dose efetiva comprometida – Definição

A dose comprometida é uma quantidade de dose que mede o risco estocástico para a saúde devido à ingestão de material radioativo no corpo humano. A dose confirmada recebe o símbolo E (t). Dosimetria de Radiação

Na proteção contra radiação, a dose comprometida é uma quantidade de dose que mede o risco estocástico à saúde devido à ingestão de material radioativo no corpo humano. A dose confirmada recebe o símbolo E (t) , onde t é o tempo de integração nos anos seguintes à ingestão. A unidade SI de ) é o sievert (Sv) ou mas rem (roentgen equivalente man) ainda é comumente usado ( 1 Sv = 100 rem ). A unidade de sievert recebeu o nome do cientista sueco Rolf Sievert, que fez grande parte dos primeiros trabalhos sobre dosimetria em radioterapia.

A dose comprometida permite determinar as consequências biológicas da irradiação causada pelo material radioativo, que está dentro do nosso corpo. Uma dose comprometida de 1 Sv de uma fonte interna representa o mesmo risco efetivo que a mesma quantidade de dose eficaz de 1 Sv aplicada uniformemente ao corpo inteiro a partir de uma fonte externa.

Como exemplo, vamos assumir uma ingestão de trítio radioativo . Para o trítio, a ingestão limite anual (ALI) é de 1 x 10 9 Bq. Se você ingerir 1 x 10 9 Bq de trítio, receberá uma dose de 20 mSv no corpo inteiro. Observe que a meia-vida biológica é de 10 dias, enquanto a meia-vida radioativa é de 12 anos. Em vez de anos, leva alguns meses até que o trítio seja bem eliminado. A dose efetiva comprometida , E (t), é, portanto, 20 mSv. Não depende se uma pessoa realiza essa quantidade de atividade em pouco tempo ou em muito tempo. Em todos os casos, essa pessoa recebe a mesma dose de 20 mSv no corpo todo.

O ICRP define duas quantidades de dose para a dose individual comprometida.

Dose Efetiva Comprometida

De acordo com o ICRP, a dose efetiva comprometida, E (t) é definida como:

“A soma dos produtos do órgão comprometido ou doses equivalentes de tecido e os fatores de ponderação de tecidos apropriados (w T ), onde t é o tempo de integração nos anos após a ingestão. O período de compromisso é de 50 anos para adultos e 70 anos para crianças. ”

Dose Equivalente Comprometida

De acordo com o ICRP, a dose equivalente comprometida, H T (t) é definida como:

“A integral do tempo da taxa de dose equivalente em um tecido ou órgão específico que será recebido por um indivíduo após a ingestão de material radioativo no corpo por uma Pessoa de Referência, onde t é o tempo de integração em anos”.

Referência especial: ICRP, 2007. Recomendações de 2007 da Comissão Internacional de Proteção Radiológica. Publicação 103 da ICRP. Ann. ICRP 37 (2-4).

Absorção Interna de Dose

Se a fonte de radiação está dentro do nosso corpo, dizemos, é a exposição interna. A ingestão de material radioativo pode ocorrer por várias vias, como ingestão de contaminação radioativa em alimentos ou líquidos, inalação de gases radioativos ou pele intacta ou ferida. A maioria dos radionuclídeos fornecerá muito mais doses de radiação se, de alguma forma, puderem entrar em seu corpo, do que se ficassem fora.

Mas quando um composto radioativo entra no corpo, a atividade diminui com o tempo, devido à deterioração radioativa e à depuração biológica . A diminuição varia de um composto radioativo para outro. Para esse fim, a meia-vida biológica é definida na proteção contra radiação.

meia-vida biológica é o tempo necessário para que a quantidade de um elemento em particular no corpo diminua para metade do seu valor inicial devido à eliminação apenas por processos biológicos, quando a taxa de remoção é aproximadamente exponencial. A meia-vida biológica depende da taxa na qual o corpo normalmente usa um determinado composto de um elemento. Os isótopos radioativos que foram ingeridos ou absorvidos por outras vias serão gradualmente removidos do corpo através do intestino, rins, respiração e transpiração. Isso significa que uma substância radioativa pode ser expelida antes que ela tenha se deteriorado.

Como resultado, a meia-vida biológica influencia significativamente a meia-vida efetiva e a dose geral da contaminação interna. Se um composto radioativo com meia-vida radioativa (t 1/2 ) é eliminado do corpo com uma meia-vida biológica t b , a meia-vida efetiva (t e ) é dada pela expressão:

Como pode ser visto, os mecanismos biológicos sempre diminuem a dose geral da contaminação interna. Além disso, se t 1/2 é grande em comparação com t b , a meia-vida efetiva é aproximadamente a mesma que t b .

Por exemplo, o trítio tem meia-vida biológica em 10 dias, enquanto a meia-vida radioativa é de 12 anos. Por outro lado, os radionuclídeos com meia-vida radioativa muito curta também possuem meia-vida efetiva muito curta. Esses radionuclídeos fornecerão, para todos os efeitos práticos, a dose total de radiação nos primeiros dias ou semanas após a ingestão.

Para o trítio, a ingestão limite anual (ALI) é de 1 x 10 9 Bq. Se você ingerir 1 x 10 9 Bq de trítio, receberá uma dose de 20 mSv no corpo inteiro. A dose efetiva comprometida , E (t), é, portanto, 20 mSv. Não depende se uma pessoa realiza essa quantidade de atividade em um curto espaço de tempo ou em um longo período de tempo. Em todos os casos, essa pessoa recebe a mesma dose de 20 mSv no corpo todo.

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