{"id":17650,"date":"2020-06-16T18:26:21","date_gmt":"2020-06-16T18:26:21","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/o-que-e-compton-continuum-plato-de-compton-espectro-definicao\/"},"modified":"2020-07-21T15:24:49","modified_gmt":"2020-07-21T15:24:49","slug":"o-que-e-compton-continuum-plato-de-compton-espectro-definicao","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/pt-br\/o-que-e-compton-continuum-plato-de-compton-espectro-definicao\/","title":{"rendered":"O que \u00e9 Compton Continuum – Plat\u00f4 de Compton – Espectro – Defini\u00e7\u00e3o"},"content":{"rendered":"
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Para pequenos detectores, a chance de um f\u00f3ton sair ap\u00f3s a dispers\u00e3o de Compton \u00e9 alta e o continuum de Compton seria grande em compara\u00e7\u00e3o com o fotopico.\u00a0Dosimetria de Radia\u00e7\u00e3o<\/div>\n<\/div>\n
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A an\u00e1lise dos\u00a0espectros gama<\/strong>\u00a0\u00e9 muito interessante, uma vez que possui uma estrutura e os trabalhadores devem distinguir entre pulsos verdadeiros a serem analisados \u200b\u200be pulsos associados de diferentes fontes de radia\u00e7\u00e3o.\u00a0Mostraremos a estrutura do espectro gama no exemplo de\u00a0cobalto-60<\/strong>\u00a0medido pelo\u00a0detector de cintila\u00e7\u00e3o NaI (Tl)<\/a>\u00a0e pelo detector HPGe.\u00a0O detector HPGe permite a separa\u00e7\u00e3o de muitas linhas gama estreitamente espa\u00e7adas, o que \u00e9 muito ben\u00e9fico para medir fontes radioativas emissoras de v\u00e1rias gamas.<\/p>\n

\"esquema<\/p>\n

O cobalto-60<\/strong>\u00a0\u00a0\u00e9 um\u00a0is\u00f3topo radioativo<\/a>\u00a0artificial\u00a0de cobalto com uma\u00a0meia-vida<\/a>\u00a0de\u00a05,2747 anos<\/strong>\u00a0.\u00a0\u00c9 produzido sinteticamente pela ativa\u00e7\u00e3o de cobalto-59 em n\u00eautrons em\u00a0reatores nucleares<\/a>\u00a0.\u00a0O cobalto-60 \u00e9 uma fonte de calibra\u00e7\u00e3o comum encontrada em muitos laborat\u00f3rios.\u00a0O espectro gama tem\u00a0dois picos significativos<\/strong>\u00a0, um em\u00a01173,2 keV<\/strong>\u00a0e outro em\u00a01332,5 keV<\/strong>\u00a0.\u00a0Bons detectores de cintila\u00e7\u00e3o devem ter resolu\u00e7\u00e3o adequada para separar os dois picos.\u00a0Para os\u00a0detectores HPGe<\/strong>\u00a0, esses picos s\u00e3o perfeitamente separados.<\/p>\n

Como pode ser visto na figura, existem dois\u00a0fotopicos de raios gama<\/strong>\u00a0.\u00a0Ambos os detectores tamb\u00e9m mostram resposta nas energias mais baixas, causadas pelo\u00a0espalhamento de Compton<\/strong><\/a>\u00a0, dois\u00a0picos de escape<\/strong>\u00a0menores\u00a0nas\u00a0energias<\/a>\u00a00,511 e 1,022 MeV abaixo do fotopico para a cria\u00e7\u00e3o de\u00a0pares el\u00e9tron-p\u00f3sitron<\/a>\u00a0quando um ou ambos os f\u00f3tons de aniquila\u00e7\u00e3o escapam e um\u00a0pico de retroespalhamento<\/strong>\u00a0.\u00a0Energias mais altas podem ser medidas quando dois ou mais\u00a0f\u00f3tons<\/a>\u00a0atingem o detector quase simultaneamente, aparecendo como picos de soma com energias at\u00e9 o valor de dois ou mais fotopicos adicionados.<\/p>\n

\"Espectro<\/a>
Figura: Legenda: Compara\u00e7\u00e3o dos espectros de NaI (Tl) e HPGe para o cobalto-60.\u00a0Fonte: Radiois\u00f3topos e Metodologia de Radia\u00e7\u00e3o I, II.\u00a0Soo Hyun Byun, notas de aula.\u00a0Universidade McMaster, Canad\u00e1.<\/figcaption><\/figure>\n

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Compton Continuum<\/h2>\n

No cristal, um raio gama sofre v\u00e1rias intera\u00e7\u00f5es, mas para energias intermedi\u00e1rias a dispers\u00e3o de comptons domina.\u00a0Na dispers\u00e3o compton, o f\u00f3ton de raios gama incidente \u00e9 desviado atrav\u00e9s de um \u00e2ngulo angle em rela\u00e7\u00e3o \u00e0 sua dire\u00e7\u00e3o original.\u00a0O f\u00f3ton transfere uma parte de sua energia para\u00a0o el\u00e9tron de recuo<\/strong>.\u00a0A energia transferida para o el\u00e9tron de recuo pode variar de zero a uma grande fra\u00e7\u00e3o (E m\u00e1xima) da energia incidente de raios gama, porque todos os \u00e2ngulos de dispers\u00e3o s\u00e3o poss\u00edveis.\u00a0O tamanho do cristal de cintila\u00e7\u00e3o altera a propor\u00e7\u00e3o entre o fotopico e o continuum de Compton.\u00a0Para um detector esf\u00e9rico infinitamente grande, centralizado em torno de uma fonte, nenhum f\u00f3ton seria capaz de escapar e apenas um fotopico seria visto no espectro.\u00a0Para detectores muito pequenos, a chance de um f\u00f3ton sair ap\u00f3s a dispers\u00e3o de Compton \u00e9 alta e o continuum de Compton seria grande em compara\u00e7\u00e3o com o fotopico.<\/p>\n

Compton Edge<\/h2>\n

A borda de Compton \u00e9 uma caracter\u00edstica do espectr\u00f3grafo resultante da dispers\u00e3o de Compton no cintilador ou detector.\u00a0Esse recurso \u00e9 devido aos f\u00f3tons que sofrem dispers\u00e3o de Compton com um \u00e2ngulo de dispers\u00e3o de 180 \u00b0 e escapam do detector.\u00a0Quando um raio gama se espalha pelo detector e escapa, apenas uma fra\u00e7\u00e3o de sua energia inicial pode ser depositada na camada sens\u00edvel do detector.\u00a0Depende do \u00e2ngulo de dispers\u00e3o do f\u00f3ton, quanta energia ser\u00e1 depositada no detector.\u00a0Isso leva a um espectro de energias.\u00a0A energia da borda de Compton corresponde ao f\u00f3ton retroespalhado total\u00a0.\u00a0<\/strong>\u00a0As contagens entre a borda de Compton e os fotopicos s\u00e3o causadas por v\u00e1rios eventos de dispers\u00e3o de Compton, onde o f\u00f3ton gama disperso sai do material sens\u00edvel.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Este artigo \u00e9 baseado na tradu\u00e7\u00e3o autom\u00e1tica do artigo original em ingl\u00eas. Para mais informa\u00e7\u00f5es, consulte o artigo em ingl\u00eas. Voc\u00ea pode nos ajudar. Se voc\u00ea deseja corrigir a tradu\u00e7\u00e3o, envie-a para: translations@nuclear-power.com ou preencha o formul\u00e1rio de tradu\u00e7\u00e3o on-line. Agradecemos sua ajuda, atualizaremos a tradu\u00e7\u00e3o o mais r\u00e1pido poss\u00edvel. Obrigado.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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