{"id":17367,"date":"2020-06-12T06:36:53","date_gmt":"2020-06-12T06:36:53","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/o-que-e-o-poder-de-parada-bethe-formula-definicao\/"},"modified":"2020-07-20T06:24:38","modified_gmt":"2020-07-20T06:24:38","slug":"o-que-e-o-poder-de-parada-bethe-formula-definicao","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/pt-br\/o-que-e-o-poder-de-parada-bethe-formula-definicao\/","title":{"rendered":"O que \u00e9 o poder de parada – Bethe Formula – Defini\u00e7\u00e3o"},"content":{"rendered":"
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A express\u00e3o cl\u00e1ssica que descreve o poder de parada espec\u00edfico \u00e9 conhecida como f\u00f3rmula de Bethe.\u00a0A f\u00f3rmula n\u00e3o-relativ\u00edstica foi encontrada por Hans Bethe em 1930. Dosimetria de radia\u00e7\u00e3o<\/div>\n<\/div>\n
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Uma vari\u00e1vel conveniente que descreve as propriedades de ioniza\u00e7\u00e3o do meio circundante \u00e9\u00a0o poder de parada<\/strong>\u00a0.\u00a0O poder de parada linear do material \u00e9 definido como a\u00a0raz\u00e3o<\/strong>\u00a0entre a\u00a0perda de energia diferencial<\/strong>\u00a0da part\u00edcula dentro do material e o\u00a0comprimento do caminho diferencial<\/strong>\u00a0correspondente\u00a0:\"stopping_power_formula\"<\/p>\n

, onde T \u00e9 a energia cin\u00e9tica da part\u00edcula carregada,\u00a0\u00edon<\/sub>\u00a0\u00e9 o n\u00famero de pares de el\u00e9trons-\u00edons formados por unidade de comprimento do caminho, e I denota a energia m\u00e9dia necess\u00e1ria para ionizar um \u00e1tomo no meio.\u00a0Para part\u00edculas carregadas,\u00a0S aumenta \u00e0 medida que a velocidade das part\u00edculas diminui<\/strong>\u00a0.\u00a0A express\u00e3o cl\u00e1ssica que descreve a perda de energia espec\u00edfica \u00e9 conhecida como f\u00f3rmula de Bethe.\u00a0A f\u00f3rmula n\u00e3o-relativ\u00edstica foi encontrada por Hans Bethe em 1930. A vers\u00e3o relativ\u00edstica (veja abaixo) tamb\u00e9m foi encontrada por Hans Bethe em 1932.<\/p>\n

\"stopping_power_formula_2\"<\/a><\/p>\n

Nesta express\u00e3o, m \u00e9 a massa restante do el\u00e9tron, \u03b2 \u00e9 igual a v \/ c, o que expressa a velocidade da part\u00edcula em rela\u00e7\u00e3o \u00e0 velocidade da luz, \u03b3 \u00e9 o fator de Lorentz da part\u00edcula, Q \u00e9 igual \u00e0 sua carga, Z \u00e9 a n\u00famero at\u00f4mico do meio en \u00e9 a densidade de \u00e1tomos no volume.\u00a0Para part\u00edculas n\u00e3o relativ\u00edsticas (part\u00edculas carregadas pesadas s\u00e3o principalmente n\u00e3o relativ\u00edsticas), dT \/ dx\u00a0depende de 1 \/ v\u00a02<\/sup><\/strong>\u00a0.\u00a0Isso pode ser explicado pelo maior tempo que a part\u00edcula carregada gasta no campo negativo do el\u00e9tron, quando a velocidade \u00e9 baixa.<\/p>\n

O poder<\/strong>\u00a0de\u00a0parada<\/strong>\u00a0da maioria dos materiais \u00e9 muito alto para part\u00edculas carregadas pesadas e essas part\u00edculas t\u00eam faixas muito curtas.\u00a0Por exemplo, o intervalo de uma part\u00edcula alfa de 5 MeV \u00e9 de aproximadamente apenas 0,002 cm em liga de alum\u00ednio.\u00a0A maioria das part\u00edculas alfa pode ser parada por uma folha de papel comum ou tecido vivo.\u00a0Portanto, a blindagem das part\u00edculas alfa n\u00e3o representa um problema dif\u00edcil, mas, por outro lado, os nucl\u00eddeos radioativos alfa podem levar a s\u00e9rios riscos \u00e0 sa\u00fade quando ingeridos ou inalados (contamina\u00e7\u00e3o interna).<\/p>\n

Espec\u00edficos dos fragmentos de fiss\u00e3o<\/strong><\/p>\n

A fiss\u00e3o fragmenta tr\u00eas duas caracter\u00edsticas principais (um pouco diferentes das part\u00edculas alfa ou pr\u00f3tons), que influenciam a perda de energia durante a viagem pela mat\u00e9ria.<\/p>\n