{"id":21422,"date":"2020-07-16T06:52:15","date_gmt":"2020-07-16T06:52:15","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/quest-ce-que-la-desintegration-beta-radioactivite-beta-definition\/"},"modified":"2020-07-16T06:52:15","modified_gmt":"2020-07-16T06:52:15","slug":"quest-ce-que-la-desintegration-beta-radioactivite-beta-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/fr\/quest-ce-que-la-desintegration-beta-radioactivite-beta-definition\/","title":{"rendered":"Qu&rsquo;est-ce que la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata &#8211; Radioactivit\u00e9 b\u00eata &#8211; D\u00e9finition"},"content":{"rendered":"<div class=\"su-quote su-quote-style-default\">\n<div class=\"su-quote-inner su-u-clearfix su-u-trim\">La d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata ou la d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2 repr\u00e9sente la d\u00e9sint\u00e9gration d&rsquo;un noyau parent \u00e0 une fille par l&rsquo;\u00e9mission de la particule b\u00eata.\u00a0La d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata est r\u00e9gie par l&rsquo;interaction faible.\u00a0Dosim\u00e9trie des rayonnements<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<p><strong>La d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata<\/strong>\u00a0ou\u00a0<strong>la d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2<\/strong>\u00a0repr\u00e9sente la d\u00e9sint\u00e9gration d&rsquo;un noyau parent \u00e0 une fille par l&rsquo;\u00e9mission de la particule b\u00eata.\u00a0Cette transition (\u00a0<strong>\u03b2\u00a0<\/strong><strong><sup>&#8211;<\/sup><\/strong><strong>\u00a0d\u00e9sint\u00e9gration<\/strong>\u00a0) peut \u00eatre caract\u00e9ris\u00e9 en\u00a0tant que:<\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Beta-Decay-Beta-Radioactivity-definition.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-25037 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Beta-Decay-Beta-Radioactivity-definition.png\" alt=\"Beta Decay - Radioactivit\u00e9 b\u00eata - d\u00e9finition\" width=\"388\" height=\"150\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Beta-Decay-Beta-Radioactivity-definition.png\" \/><\/a><\/p>\n<p>Si un\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/atom-properties-of-atoms\/atomic-nucleus\/\">noyau<\/a>\u00a0\u00e9met une particule b\u00eata, il perd un \u00e9lectron (ou positron).\u00a0Dans ce cas, le nombre de masse du noyau fille reste le m\u00eame, mais le noyau fille formera un \u00e9l\u00e9ment diff\u00e9rent.<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/\">Les particules b\u00eata<\/a>\u00a0sont des \u00e9lectrons ou des positons \u00e0 haute \u00e9nergie et \u00e0 grande vitesse \u00e9mis par certains types de noyaux radioactifs tels que le potassium-40.\u00a0Les particules b\u00eata ont une\u00a0<strong>plus grande plage<\/strong>\u00a0de p\u00e9n\u00e9tration que les particules alpha, mais encore beaucoup moins que\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\">les rayons gamma<\/a>\u00a0.\u00a0Les particules b\u00eata \u00e9mises sont une forme de\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/\">rayonnement ionisant<\/a>\u00a0\u00e9galement connu sous le nom de rayons b\u00eata.\u00a0Il existe les formes suivantes de d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata:<\/p>\n<ul>\n<li><strong>D\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata n\u00e9gative &#8211; D\u00e9sint\u00e9gration d&rsquo;\u00e9lectrons.\u00a0<\/strong>Dans la\u00a0d\u00e9sint\u00e9gration d&rsquo;\u00e9lectrons, un noyau riche en neutrons \u00e9met un \u00e9lectron \u00e0 haute \u00e9nergie (\u03b2\u00a0<sup>&#8211;<\/sup>\u00a0particule).\u00a0Les \u00e9lectrons sont des particules presque sans masse charg\u00e9es n\u00e9gativement. En raison de la loi de conservation de la charge \u00e9lectrique, la charge nucl\u00e9aire doit augmenter d&rsquo;une unit\u00e9.\u00a0Dans ce cas, le processus peut \u00eatre repr\u00e9sent\u00e9 par:\u00a0<a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/negative-beta-decay-definition.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-25046 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/negative-beta-decay-definition.png\" alt=\"\" width=\"370\" height=\"43\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/negative-beta-decay-definition.png\" \/><\/a><\/li>\n<li><strong>Positive Beta Decay &#8211; Positron Decay.\u00a0<\/strong>Dans la d\u00e9sint\u00e9gration des positons, un noyau riche en protons \u00e9met un positron (les positrons sont des antiparticules d&rsquo;\u00e9lectrons, et ont la m\u00eame masse que les \u00e9lectrons mais une charge \u00e9lectrique positive), et r\u00e9duit ainsi la charge nucl\u00e9aire d&rsquo;une unit\u00e9.\u00a0Dans ce cas, le processus peut \u00eatre repr\u00e9sent\u00e9 par: Une annihilation se produit, lorsqu&rsquo;un positron de basse \u00e9nergie entre en collision avec un \u00e9lectron de basse \u00e9nergie.<a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/positive-beta-decay-definition.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-25048 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/positive-beta-decay-definition.png\" alt=\"\" width=\"350\" height=\"49\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/positive-beta-decay-definition.png\" \/><\/a><\/li>\n<li><strong>Inverse Beta Decay &#8211; Capture d&rsquo;\u00e9lectrons\u00a0<\/strong><strong>.\u00a0La capture d&rsquo;\u00e9lectrons<\/strong>\u00a0, \u00e9galement connue sous le nom de d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata inverse, est parfois incluse comme type de d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata, car le processus nucl\u00e9aire de base, m\u00e9di\u00e9 par l&rsquo;interaction faible, est le m\u00eame.\u00a0Dans ce processus, un noyau riche en protons peut \u00e9galement r\u00e9duire sa charge nucl\u00e9aire d&rsquo;une unit\u00e9 en absorbant un \u00e9lectron atomique.\u00a0<a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/electron-capture-definition.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-25047 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/electron-capture-definition.png\" alt=\"\" width=\"277\" height=\"42\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/electron-capture-definition.png\" \/><\/a><\/li>\n<\/ul>\n<p>L&rsquo;\u00e9mission d&rsquo;\u00e9lectrons a \u00e9t\u00e9 l&rsquo;un des premiers ph\u00e9nom\u00e8nes de d\u00e9croissance observ\u00e9s.\u00a0Le processus inverse,\u00a0<strong>la capture d&rsquo;\u00e9lectrons<\/strong>\u00a0, a \u00e9t\u00e9 observ\u00e9 pour la premi\u00e8re fois par Luis Alvarez, dans le vanadium 48. Il l&rsquo;a rapport\u00e9 dans un article de 1937 dans Physical Review.<\/p>\n<figure id=\"attachment_12115\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-12115\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/uranium-238-decay.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-12115 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/uranium-238-decay-300x174.png\" alt=\"L'uranium 238 se d\u00e9sint\u00e8gre.\" width=\"300\" height=\"174\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/uranium-238-decay-300x174.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-12115\" class=\"wp-caption-text\">La cha\u00eene de d\u00e9sint\u00e9gration de l&rsquo;uranium 238 comprend les d\u00e9sint\u00e9grations alpha et b\u00eata.<\/figcaption><\/figure>\n<p>Dans un\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor\/\">r\u00e9acteur nucl\u00e9aire<\/a>\u00a0se produit en particulier la d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2\u2212, car la caract\u00e9ristique commune\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/fission\/fission-fragments\/\">des produits de fission<\/a>\u00a0est un exc\u00e8s de neutrons (voir\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/nuclear-stability\/\">Stabilit\u00e9 nucl\u00e9aire<\/a>\u00a0).\u00a0Un fragment de fission instable avec l&rsquo;exc\u00e8s de\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/neutron\/\">neutrons<\/a>\u00a0subit une d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2\u2212, o\u00f9 le neutron est converti en proton, en \u00e9lectron et en\u00a0<strong>antineutrino d&rsquo;\u00e9lectrons<\/strong>\u00a0.\u00a0Un\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/neutron\/free-neutron\/\">neutron libre<\/a>\u00a0subit \u00e9galement ce type de d\u00e9sint\u00e9gration.\u00a0Un neutron libre se d\u00e9sint\u00e8gre avec une demi-vie d&rsquo;\u00a0<strong>environ 611 secondes<\/strong>\u00a0(10,3 minutes) en un proton, un \u00e9lectron et un antineutrino (l&rsquo;\u00a0\u00e9quivalent\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/what-is-antimatter\/\">antimati\u00e8re<\/a>\u00a0du\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/neutrino\/\">neutrino<\/a>\u00a0, une particule sans charge et peu ou pas de masse).<\/p>\n<h2><span>Th\u00e9orie de la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata &#8211; faible interaction<\/span><\/h2>\n<p><strong><span>La d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata<\/span><\/strong><span>\u00a0est r\u00e9gie par l&rsquo;\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-interactions-fundamental-forces\/weak-interaction-weak-force\/\"><span>interaction faible<\/span><\/a><span>\u00a0.\u00a0Au cours d&rsquo;\u00a0une d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata de deux bas\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/quarks\/\"><span>quarks<\/span><\/a><span>\u00a0se transforme en un quark par l&rsquo;\u00a0\u00e9mission d&rsquo;\u00a0un W\u00a0<\/span><sup><span>&#8211;<\/span><\/sup><span>\u00a0boson (emporte une charge n\u00e9gative).\u00a0Le W\u00a0<\/span><sup><span>&#8211;<\/span><\/sup><span>\u00a0boson se d\u00e9sint\u00e8gre en une\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/\"><span>particule b\u00eata<\/span><\/a><span>\u00a0et un\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/antineutrino\/\"><span>antineutrino<\/span><\/a><span>\u00a0.\u00a0Ce processus est \u00e9quivalent au processus dans lequel un neutrino interagit avec un neutron.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/theory-of-beta-decay-weak-interaction.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-large wp-image-25042 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/theory-of-beta-decay-weak-interaction-1024x262.png\" alt=\"th\u00e9orie de la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata - interaction faible\" width=\"1024\" height=\"262\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/theory-of-beta-decay-weak-interaction-1024x262.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>Comme on peut le voir sur la figure, la\u00a0<\/span><strong><span>faible interaction<\/span><\/strong><span>\u00a0change une saveur de quark en une autre.\u00a0Notez que\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/the-standard-model\/\"><span>le mod\u00e8le standard<\/span><\/a><span>\u00a0compte six saveurs de quarks et six saveurs de leptons.\u00a0L&rsquo;\u00a0<\/span><strong><span>interaction faible<\/span><\/strong><span>\u00a0est le seul processus dans lequel un quark peut changer en un autre quark, ou un lepton en un autre lepton (changement de saveur).\u00a0Ni l&rsquo;\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-interactions-fundamental-forces\/strong-interaction-strong-force\/\"><span>interaction forte<\/span><\/a><span>\u00a0ni\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-interactions-fundamental-forces\/electromagnetic-interaction-electromagnetic-force\/\"><span>\u00e9lectromagn\u00e9tique<\/span><\/a><span>permettre le changement de saveur.\u00a0Ce fait est crucial dans de nombreuses d\u00e9sint\u00e9grations de particules nucl\u00e9aires.\u00a0Dans le processus de fusion, qui, par exemple, alimente le Soleil, deux protons interagissent via la force faible pour former un noyau de deut\u00e9rium, qui r\u00e9agit davantage pour g\u00e9n\u00e9rer de l&rsquo;h\u00e9lium.\u00a0Sans l&rsquo;interaction faible, le diproton se d\u00e9sint\u00e9grerait en deux protons non li\u00e9s \u00e0 l&rsquo;hydrog\u00e8ne-1 par \u00e9mission de protons.\u00a0En cons\u00e9quence, le soleil ne br\u00fblerait pas sans lui car l&rsquo;interaction faible provoque la transmutation p -&gt; n.<\/span><\/p>\n<p><span>Contrairement \u00e0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/alpha-decay-alpha-radioactivity\/\"><span>la d\u00e9sint\u00e9gration alpha<\/span><\/a><span>\u00a0, ni la particule b\u00eata ni son neutrino associ\u00e9 n&rsquo;existent dans le noyau avant la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata, mais sont cr\u00e9\u00e9s au cours du processus de d\u00e9sint\u00e9gration.\u00a0Par ce processus, les atomes instables obtiennent un rapport plus stable de protons aux neutrons.\u00a0La probabilit\u00e9 de d\u00e9composition d&rsquo;un nucl\u00e9ide en raison de la b\u00eata et d&rsquo;autres formes de d\u00e9composition est d\u00e9termin\u00e9e par son \u00e9nergie de liaison nucl\u00e9aire.\u00a0Pour que l&rsquo;\u00e9mission d&rsquo;\u00e9lectrons ou de positons soit possible sur le plan \u00e9nerg\u00e9tique, la lib\u00e9ration d&rsquo;\u00e9nergie (voir ci-dessous) ou la valeur Q doit \u00eatre positive.<\/span><\/p>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<h2><span>Exemple de d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata<\/span><\/h2>\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<ul>\n<li class=\"su-spoiler-title\" tabindex=\"0\" role=\"button\"><span>Neutron gratuit<\/span><\/li>\n<li class=\"su-spoiler-title\" tabindex=\"0\" role=\"button\">D\u00e9couverte de Neutrino<\/li>\n<li class=\"su-spoiler-title\" tabindex=\"0\" role=\"button\">D\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata du tritium<\/li>\n<\/ul>\n<\/div>\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\">\n<p>&nbsp;<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<h2><span>Spectre \u00e9nerg\u00e9tique de la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata<\/span><\/h2>\n<p><span>Dans\u00a0\u00a0<a href=\"http:\/\/radiation-dosimetry.org\/ionizing-radiation\/gamma-decay\/\">les d\u00e9sint\u00e9grations\u00a0<\/a><\/span><a href=\"http:\/\/radiation-dosimetry.org\/ionizing-radiation\/alpha-decay\/\"><span>alpha<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0et\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"http:\/\/radiation-dosimetry.org\/ionizing-radiation\/gamma-decay\/\"><span>gamma<\/span><\/a><span>\u00a0, la particule r\u00e9sultante (particule\u00a0<\/span><a title=\"Particule alpha\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/alpha-particle\/\"><span>alpha<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0ou\u00a0\u00a0<\/span><a title=\"Photon - Particule fondamentale\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\"><span>photon<\/span><\/a><span>\u00a0) a une\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>distribution d&rsquo;\u00e9nergie \u00e9troite<\/span><\/strong><span>\u00a0, car la particule transporte l&rsquo;\u00e9nergie de la diff\u00e9rence entre les \u00e9tats nucl\u00e9aires initial et final.\u00a0Par exemple, en cas de d\u00e9sint\u00e9gration alpha, lorsqu&rsquo;un noyau parent se d\u00e9compose spontan\u00e9ment pour donner un noyau fille et une particule alpha, la somme de la masse des deux produits n&rsquo;est pas tout \u00e0 fait \u00e9gale \u00e0 la masse du noyau d&rsquo;origine (voir\u00a0\u00a0<\/span><a title=\"D\u00e9faut de masse\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/nuclear-energy\/mass-defect\/\"><span>D\u00e9faut de masse<\/span><\/a><span>\u00a0) .\u00a0Du fait de la loi de conservation de l&rsquo;\u00e9nergie, cette diff\u00e9rence appara\u00eet sous la forme de l&rsquo;\u00a0<\/span><strong><span>\u00a0\u00e9nergie cin\u00e9tique de la particule alpha<\/span><\/strong><span>.\u00a0\u00c9tant donn\u00e9 que les m\u00eames particules apparaissent en tant que produits \u00e0 chaque d\u00e9composition d&rsquo;un noyau parent particulier, la diff\u00e9rence de masse doit\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>toujours \u00eatre la m\u00eame<\/span><\/strong><span>\u00a0et l&rsquo;\u00a0<strong><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/what-is-energy-physics\/what-is-kinetic-energy\/\">\u00e9nergie cin\u00e9tique<\/a><\/strong>\u00a0\u00a0des particules alpha doit \u00e9galement toujours \u00eatre la m\u00eame.\u00a0En d&rsquo;autres termes, le faisceau de particules alpha doit \u00eatre\u00a0\u00a0<strong>mono\u00e9nerg\u00e9tique<\/strong>\u00a0.<\/span><strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<p><span>On s&rsquo;attendait \u00e0 ce que les m\u00eames consid\u00e9rations tiennent pour un noyau parent se d\u00e9composant en un noyau fille et\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>une particule b\u00eata<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0\u00c9tant donn\u00e9 que seuls l&rsquo;\u00e9lectron et le noyau fille en recul ont \u00e9t\u00e9 observ\u00e9s, une d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata, le processus \u00e9tait initialement\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>suppos\u00e9 \u00eatre un processus \u00e0 deux corps<\/span><\/strong><span>\u00a0, tout comme la d\u00e9sint\u00e9gration alpha.\u00a0Il semblerait raisonnable de supposer que les particules b\u00eata formeraient \u00e9galement un\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>faisceau mono\u00e9nerg\u00e9tique<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><span>Pour d\u00e9montrer de deux energetics corps d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata, consid\u00e9rer la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata dans laquelle un \u00e9lectron est \u00e9mis et le noyau parent est au repos,\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>c\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/laws-of-conservation\/law-of-conservation-of-energy\/\"><span>onservation de l&rsquo;\u00a0\u00e9nergie<\/span><\/a><\/strong><span>\u00a0\u00a0exige:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/conservation-of-energy-beta-decay.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"lazy-loaded aligncenter wp-image-15817 size-full\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/conservation-of-energy-beta-decay.png\" alt=\"conservation-de-l'\u00e9nergie-d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata\" width=\"436\" height=\"222\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/conservation-of-energy-beta-decay.png\" data-srcset=\"\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>\u00c9tant donn\u00e9 que l&rsquo;\u00e9lectron est une particule beaucoup plus l\u00e9g\u00e8re, il \u00e9tait pr\u00e9vu qu&rsquo;il emporterait la majeure partie de l&rsquo;\u00e9nergie lib\u00e9r\u00e9e, ce qui aurait une valeur unique\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>T\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>e-<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<figure id=\"attachment_11708\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11708\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/beta-decay-spectrum.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-full wp-image-11708 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/beta-decay-spectrum.gif\" alt=\"Spectre \u00e9nerg\u00e9tique de la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata\" width=\"344\" height=\"274\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/beta-decay-spectrum.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11708\" class=\"wp-caption-text\"><span>La forme de cette courbe d&rsquo;\u00e9nergie d\u00e9pend de la fraction de l&rsquo;\u00e9nergie de r\u00e9action (valeur Q &#8211; la quantit\u00e9 d&rsquo;\u00e9nergie lib\u00e9r\u00e9e par la r\u00e9action) qui est transport\u00e9e par l&rsquo;\u00e9lectron ou le neutrino.<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><strong><span>Mais la r\u00e9alit\u00e9 \u00e9tait diff\u00e9rente<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Cependant, le spectre des particules b\u00eata mesur\u00e9 par Lise Meitner et Otto Hahn en 1911 et par Jean Danysz en 1913 montrait plusieurs lignes sur un fond diffus.\u00a0De plus, pratiquement toutes les particules b\u00eata \u00e9mises ont des \u00e9nergies inf\u00e9rieures \u00e0 celles pr\u00e9dites par la conservation de l&rsquo;\u00e9nergie dans les d\u00e9sint\u00e9grations \u00e0 deux corps.\u00a0<\/span><strong><span>Les \u00e9lectrons \u00e9mis dans\u00a0\u00a0<\/span><a title=\"Spectre de particules b\u00eata\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/spectrum-beta-particles\/\"><span>la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata ont un<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0spectre\u00a0<a title=\"Spectre de particules b\u00eata\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/spectrum-beta-particles\/\">continu<\/a>\u00a0plut\u00f4t qu&rsquo;un spectre discret qui<\/span><\/strong><span>\u00a0semble contredire la conservation de l&rsquo;\u00e9nergie, dans l&rsquo;hypoth\u00e8se alors actuelle que la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata est la simple \u00e9mission d&rsquo;un \u00e9lectron \u00e0 partir d&rsquo;un noyau.\u00a0Lorsque cela a \u00e9t\u00e9 observ\u00e9 pour la premi\u00e8re fois,\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>il semblait menacer la survie de l&rsquo;une des lois de conservation les plus importantes en physique<\/span><\/strong><span>\u00a0!<\/span><\/p>\n<p><span>Pour tenir compte de cette lib\u00e9ration d&rsquo;\u00e9nergie,\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>Pauli a propos\u00e9<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0(en 1931) qu&rsquo;il y ait \u00e9mis dans le processus de d\u00e9sint\u00e9gration\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>une autre particule<\/span><\/strong><span>\u00a0, appel\u00e9e plus tard par Fermi le\u00a0<\/span><strong><span>\u00a0neutrino<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Il est clair que cette particule doit \u00eatre tr\u00e8s p\u00e9n\u00e9trante et que la conservation de la charge \u00e9lectrique n\u00e9cessite que le neutrino soit \u00e9lectriquement neutre.\u00a0Cela expliquerait pourquoi il \u00e9tait si difficile de d\u00e9tecter cette particule.\u00a0Le terme neutrino vient de l&rsquo;italien qui signifie \u00abpetit neutre\u00bb et les neutrinos sont d\u00e9sign\u00e9s par la lettre grecque\u00a0<\/span><strong><span>\u00a0\u03bd (nu)<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Dans le processus de d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata, le neutrino transporte l&rsquo;\u00e9nergie manquante et dans ce processus, la loi de\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>conservation de l&rsquo;\u00e9nergie reste valide<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<h2><span>Lois de conservation dans la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata<\/span><\/h2>\n<p><span>En analysant\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/nuclear-reactions\/\"><span>les r\u00e9actions nucl\u00e9aires<\/span><\/a><span>\u00a0, nous appliquons les\u00a0<\/span><strong><span>nombreuses\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/laws-of-conservation\/\"><span>lois de conservation<\/span><\/a><\/strong><span>\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>Les r\u00e9actions nucl\u00e9aires<\/span><\/strong><span>\u00a0sont soumises aux\u00a0<\/span><strong><span>lois<\/span><\/strong><span>\u00a0classiques de\u00a0<strong>conservation pour la charge, la quantit\u00e9 de mouvement, la quantit\u00e9 de mouvement angulaire et l&rsquo;\u00e9nergie\u00a0<\/strong>\u00a0(y compris les \u00e9nergies de repos).\u00a0Les lois de conservation suppl\u00e9mentaires, non pr\u00e9vues par la physique classique, sont:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><a href=\"http:\/\/www.nuclear-power.com\/laws-of-conservation\/law-conservation-lepton-number\/\"><span>Loi de conservation du nombre de Lepton<\/span><\/a><\/li>\n<li><a href=\"http:\/\/www.nuclear-power.com\/laws-of-conservation\/law-conservation-baryon-number\/\"><span>Loi de conservation du nombre de baryons<\/span><\/a><\/li>\n<li><a href=\"http:\/\/www.nuclear-power.com\/laws-of-conservation\/law-conservation-electric-charge\/\"><span>Loi de conservation de la charge \u00e9lectrique<\/span><\/a><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Certaines de ces lois sont respect\u00e9es en toutes circonstances, d&rsquo;autres non.\u00a0Nous avons accept\u00e9 la conservation de l&rsquo;\u00e9nergie et de l&rsquo;\u00e9lan.\u00a0Dans tous les exemples donn\u00e9s, nous supposons que le nombre de protons et le nombre de neutrons sont conserv\u00e9s s\u00e9par\u00e9ment.\u00a0Nous trouverons des circonstances et des conditions dans lesquelles cette r\u00e8gle n&rsquo;est pas vraie.\u00a0Lorsque nous envisageons des r\u00e9actions nucl\u00e9aires non relativistes, c&rsquo;est essentiellement vrai.\u00a0Cependant, lorsque nous envisageons les \u00e9nergies nucl\u00e9aires relativistes ou celles impliquant les interactions faibles, nous constaterons que ces principes doivent \u00eatre \u00e9tendus.<\/span><\/p>\n<p><span>Certains principes de conservation sont n\u00e9s de consid\u00e9rations th\u00e9oriques, d&rsquo;autres ne sont que des relations empiriques.\u00a0N\u00e9anmoins, toute r\u00e9action non express\u00e9ment interdite par les lois sur la conservation se produira g\u00e9n\u00e9ralement, peut-\u00eatre \u00e0 un rythme lent.\u00a0Cette attente est bas\u00e9e sur la m\u00e9canique quantique.\u00a0\u00c0 moins que la barri\u00e8re entre les \u00e9tats initial et final ne soit infiniment \u00e9lev\u00e9e, il y a toujours une\u00a0<\/span><strong><span>probabilit\u00e9 non nulle<\/span><\/strong><span>\u00a0qu&rsquo;un syst\u00e8me fasse la transition entre eux.<\/span><\/p>\n<p><span>Aux fins de l&rsquo;analyse des r\u00e9actions non relativistes, il suffit de noter quatre des lois fondamentales r\u00e9gissant ces r\u00e9actions.<\/span><\/p>\n<ol>\n<li><strong><span>Conservation des nucl\u00e9ons<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Le nombre total de nucl\u00e9ons avant et apr\u00e8s une r\u00e9action est le m\u00eame.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Conservation de la charge<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0La somme des charges sur toutes les particules avant et apr\u00e8s une r\u00e9action est la m\u00eame<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Conservation de l&rsquo;\u00e9lan<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0L&rsquo;\u00e9lan total des particules en interaction avant et apr\u00e8s une r\u00e9action est le m\u00eame.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Conservation de l&rsquo;\u00e9nergie<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0L&rsquo;\u00e9nergie, y compris l&rsquo;\u00e9nergie de masse au repos, est conserv\u00e9e dans les r\u00e9actions nucl\u00e9aires.<\/span><\/li>\n<\/ol>\n<p><span>R\u00e9f\u00e9rence: Lamarsh, John R. Introduction au g\u00e9nie nucl\u00e9aire 2e \u00e9dition<\/span><\/p>\n<h2><span>D\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata &#8211; valeur Q<\/span><\/h2>\n<p><span>En physique nucl\u00e9aire et physique des particules, l&rsquo;\u00a0<\/span><strong><span>\u00e9nerg\u00e9tique des r\u00e9actions nucl\u00e9aires<\/span><\/strong><span>\u00a0est d\u00e9termin\u00e9e par la\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/nuclear-reactions\/q-value-energetics-nuclear-reactions\/\"><strong><span>valeur Q<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0de cette r\u00e9action.\u00a0La\u00a0<\/span><strong><span>valeur Q<\/span><\/strong><span>\u00a0de la r\u00e9action est d\u00e9finie comme la\u00a0<\/span><strong><span>diff\u00e9rence<\/span><\/strong><span>\u00a0entre la somme des\u00a0<strong>masses au\u00a0<\/strong><\/span><strong><span>repos<\/span><\/strong>\u00a0<span>des\u00a0<strong>r\u00e9actifs initiaux<\/strong>\u00a0et la somme des\u00a0<strong>masses<\/strong>\u00a0des\u00a0<strong>produits finaux<\/strong>\u00a0, en unit\u00e9s d&rsquo;\u00e9nergie (g\u00e9n\u00e9ralement en MeV).<\/span><\/p>\n<p><span>Consid\u00e9rons une r\u00e9action typique, dans laquelle le projectile a et la cible A donnent lieu \u00e0 deux produits, B et b.\u00a0Cela peut \u00e9galement \u00eatre exprim\u00e9 dans la notation que nous avons utilis\u00e9 jusqu&rsquo;\u00e0 pr\u00e9sent,\u00a0<\/span><strong><span>a + A \u2192 B + b<\/span><\/strong><span>\u00a0, ou m\u00eame dans une notation plus compacte,\u00a0<\/span><strong><span>A (a, b) B<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><span>Voir aussi:\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/nuclear-energy\/emc2-meaning\/\"><span>E = mc2<\/span><\/a><\/p>\n<p><span>La\u00a0<\/span><strong><span>valeur Q<\/span><\/strong><span>\u00a0de cette r\u00e9action est donn\u00e9e par:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Q = [ma + mA &#8211; (mb + mB)] c\u00a0<\/span><sup><span>2<\/span><\/sup><\/strong><\/p>\n<p><span>Lors de la description de la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata (r\u00e9action sans projectile), le noyau se d\u00e9sint\u00e9grant est g\u00e9n\u00e9ralement appel\u00e9 noyau parent et le noyau restant apr\u00e8s l&rsquo;\u00e9v\u00e9nement comme noyau fille.\u00a0L&rsquo;\u00e9mission d&rsquo;une particule b\u00eata, soit un \u00e9lectron, \u03b2\u00a0<\/span><sup><span>&#8211;<\/span><\/sup><span>\u00a0, soit un positron, \u03b2\u00a0<\/span><sup><span>+<\/span><\/sup><span>\u00a0, modifie le num\u00e9ro atomique du noyau sans affecter son nombre de masse.\u00a0La masse totale au repos du noyau fille et du rayonnement nucl\u00e9aire lib\u00e9r\u00e9 lors d&rsquo;une d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata, m\u00a0<\/span><sub><span>Fille<\/span><\/sub><span>\u00a0+ m\u00a0<\/span><sub><span>Rayonnement<\/span><\/sub><span>\u00a0, est toujours inf\u00e9rieure \u00e0 celle du noyau parent, m\u00a0<\/span><sub><span>parent<\/span><\/sub><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><span>La diff\u00e9rence masse-\u00e9nergie,<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Q = [m\u00a0<\/span><sub><span>parent<\/span><\/sub><span>\u00a0&#8211; (m\u00a0<\/span><sub><span>Fille<\/span><\/sub><span>\u00a0+ m\u00a0<\/span><sub><span>Rayonnement<\/span><\/sub><span>\u00a0)] c\u00a0<\/span><sup><span>2<\/span><\/sup><\/strong><\/p>\n<p><span>appara\u00eet comme l&rsquo;\u00e9nergie de d\u00e9sint\u00e9gration, lib\u00e9r\u00e9e dans le processus.\u00a0Par exemple, la valeur Q d&rsquo;une d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata typique est:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/beta-decay-q-value-example.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-25036 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/beta-decay-q-value-example.png\" alt=\"d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata - valeur q\" width=\"500\" height=\"155\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/beta-decay-q-value-example.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>Au cours de la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata, un \u00e9lectron ou un positron est \u00e9mis.\u00a0Cette \u00e9mission s&rsquo;accompagne de l&rsquo;\u00e9mission d&rsquo;\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/antineutrino\/\"><strong><span>antineutrino<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0(d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2-) ou de\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/neutrino\/\"><strong><span>neutrino<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0(d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2 +), qui partage l&rsquo;\u00e9nergie et l&rsquo;\u00e9lan de la d\u00e9sint\u00e9gration.\u00a0L&rsquo;\u00e9mission b\u00eata a un spectre caract\u00e9ristique.\u00a0Ce\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/spectrum-beta-particles\/\"><span>spectre<\/span><\/a><span>\u00a0caract\u00e9ristique\u00a0est d\u00fb au fait qu&rsquo;un neutrino ou un antineutrino est \u00e9mis avec \u00e9mission de particules b\u00eata.\u00a0La forme de cette courbe d&rsquo;\u00e9nergie d\u00e9pend de la fraction de l&rsquo;\u00e9nergie de r\u00e9action (\u00a0<\/span><strong><span>valeur Q<\/span><\/strong><span>\u00a0&#8211; la quantit\u00e9 d&rsquo;\u00e9nergie lib\u00e9r\u00e9e par la r\u00e9action) qui est transport\u00e9e par la particule massive.\u00a0Les particules b\u00eata peuvent donc \u00eatre \u00e9mises avec n&rsquo;importe quelle \u00e9nergie cin\u00e9tique allant de\u00a0<\/span><strong><span>0 \u00e0 Q<\/span><\/strong><span>.\u00a0Apr\u00e8s une d\u00e9sint\u00e9gration alpha ou b\u00eata, le noyau fille est souvent laiss\u00e9 dans un \u00e9tat d&rsquo;\u00e9nergie excit\u00e9.\u00a0Afin de se stabiliser, il \u00e9met ensuite des photons de haute \u00e9nergie, des rayons \u03b3.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Cet article est bas\u00e9 sur la traduction automatique de l&rsquo;article original en anglais. Pour plus d&rsquo;informations, voir l&rsquo;article en anglais. Pouvez vous nous aider Si vous souhaitez corriger la traduction, envoyez-la \u00e0 l&rsquo;adresse: translations@nuclear-power.com ou remplissez le formulaire de traduction en ligne. Nous appr\u00e9cions votre aide, nous mettrons \u00e0 jour la traduction le plus rapidement possible. Merci<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>La d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata ou la d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2 repr\u00e9sente la d\u00e9sint\u00e9gration d&rsquo;un noyau parent \u00e0 une fille par l&rsquo;\u00e9mission de la particule b\u00eata.\u00a0La d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata est r\u00e9gie par l&rsquo;interaction faible.\u00a0Dosim\u00e9trie des rayonnements La d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata\u00a0ou\u00a0la d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2\u00a0repr\u00e9sente la d\u00e9sint\u00e9gration d&rsquo;un noyau parent \u00e0 une fille par l&rsquo;\u00e9mission de la particule b\u00eata.\u00a0Cette transition (\u00a0\u03b2\u00a0&#8211;\u00a0d\u00e9sint\u00e9gration\u00a0) peut \u00eatre caract\u00e9ris\u00e9 &#8230; <a title=\"Qu&rsquo;est-ce que la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata &#8211; Radioactivit\u00e9 b\u00eata &#8211; D\u00e9finition\" class=\"read-more\" href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/fr\/quest-ce-que-la-desintegration-beta-radioactivite-beta-definition\/\" aria-label=\"En savoir plus sur Qu&rsquo;est-ce que la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata &#8211; Radioactivit\u00e9 b\u00eata &#8211; D\u00e9finition\">Lire la suite<\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":[],"categories":[49],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v15.4 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>Qu&#039;est-ce que la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata - Radioactivit\u00e9 b\u00eata - D\u00e9finition<\/title>\n<meta name=\"description\" content=\"La d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata ou la d\u00e9sint\u00e9gration \u03b2 repr\u00e9sente la d\u00e9sint\u00e9gration d&#039;un noyau parent \u00e0 une fille par l&#039;\u00e9mission de la particule b\u00eata. 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