{"id":21410,"date":"2020-07-16T06:40:32","date_gmt":"2020-07-16T06:40:32","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/quest-ce-que-la-radiographie-rayonnement-roentgen-definition\/"},"modified":"2021-07-05T05:12:16","modified_gmt":"2021-07-05T05:12:16","slug":"quest-ce-que-la-radiographie-rayonnement-roentgen-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/fr\/quest-ce-que-la-radiographie-rayonnement-roentgen-definition\/","title":{"rendered":"Que sont les rayons X &#8211; rayonnement Roentgen &#8211; d\u00e9finition"},"content":{"rendered":"<p><strong>Les rayons X<\/strong>\u00a0, \u00e9galement connus sous le nom\u00a0<strong>de rayonnement X<\/strong>\u00a0, se r\u00e9f\u00e8rent au rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique (pas de masse au repos, pas de charge) des hautes \u00e9nergies.\u00a0Les rayons X sont des\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">photons de<\/a>\u00a0haute \u00e9nergie\u00a0avec des longueurs d&rsquo;onde courtes et donc des fr\u00e9quences tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9es.\u00a0La fr\u00e9quence de rayonnement est un param\u00e8tre cl\u00e9 de tous les photons, car elle d\u00e9termine l&rsquo;\u00e9nergie d&rsquo;un photon.\u00a0Les photons sont class\u00e9s en fonction des \u00e9nergies des ondes radio\u00e9lectriques de faible \u00e9nergie et du rayonnement infrarouge, \u00e0 travers la lumi\u00e8re visible, aux rayons X \u00e0 haute \u00e9nergie et aux\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\">rayons gamma<\/a>\u00a0.<\/p>\n<figure id=\"attachment_11763\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11763\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11763 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum-300x194.png\" alt=\"NASA - Spectre \u00e9lectromagn\u00e9tique\" width=\"300\" height=\"194\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum-300x194.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11763\" class=\"wp-caption-text\">Source: Visite du spectre \u00e9lectromagn\u00e9tique www.nasa.gov<\/figcaption><\/figure>\n<p>La plupart des rayons X ont une longueur d&rsquo;onde allant de 0,01 \u00e0 10 nanom\u00e8tres (3 \u00d7 10\u00a0<sup>16<\/sup>\u00a0Hz \u00e0 3 \u00d7 10\u00a0<sup>19<\/sup>\u00a0Hz), correspondant \u00e0 des \u00e9nergies comprises entre 100 eV et 100 keV.\u00a0Les longueurs d&rsquo;onde des rayons X sont plus courtes que celles des rayons UV et g\u00e9n\u00e9ralement plus longues que celles des rayons gamma.\u00a0La distinction entre les rayons X et les rayons gamma n&rsquo;est pas si simple et a chang\u00e9 au cours des derni\u00e8res d\u00e9cennies.\u00a0Selon la d\u00e9finition actuellement valable, les\u00a0<strong>rayons X sont \u00e9mis par des \u00e9lectrons<\/strong>\u00a0\u00e0 l&rsquo;ext\u00e9rieur du noyau, tandis que\u00a0<strong>les rayons gamma sont \u00e9mis par le noyau<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>\u00c9tant donn\u00e9 que les rayons X (en particulier les rayons X durs) sont en substance des photons de haute \u00e9nergie, ils constituent une mati\u00e8re tr\u00e8s p\u00e9n\u00e9trante et sont donc biologiquement dangereux.\u00a0Les rayons X peuvent parcourir des milliers de pieds dans l&rsquo;air et peuvent facilement traverser le corps humain.<\/p>\n<h2>D\u00e9couverte des rayons X &#8211; Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen<\/h2>\n<figure id=\"attachment_25161\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-25161\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-25161 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen-205x300.gif\" alt=\"D\u00e9couverte par rayons X - Roentgen\" width=\"205\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen-205x300.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-25161\" class=\"wp-caption-text\">Hand mit Ringen (Hand with Rings): impression de la premi\u00e8re radiographie \u00abm\u00e9dicale\u00bb de Wilhelm R\u00f6ntgen, de la main de sa femme, prise le 22 d\u00e9cembre 1895 et pr\u00e9sent\u00e9e \u00e0 Ludwig Zehnder du Physik Institut, Universit\u00e9 de Fribourg, le 1er janvier 1896<br \/>\nSource : wikipedia.org Licence: domaine public<\/figcaption><\/figure>\n<p><strong>Des rayons X<\/strong>\u00a0ont \u00e9t\u00e9 d\u00e9couverts le 8 novembre 1895 par le professeur de physique allemand\u00a0<strong>Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen<\/strong>\u00e0 l&rsquo;Universit\u00e9 de W\u00fcrtzburg en Allemagne.\u00a0Il \u00e9tudiait les d\u00e9charges \u00e9lectriques dans des tubes en verre remplis de divers gaz \u00e0 tr\u00e8s basse pression.\u00a0Dans ces exp\u00e9riences, R\u00f6ntgen avait recouvert le tube de papier noir et avait obscurci la pi\u00e8ce.\u00a0Il a ensuite d\u00e9couvert qu&rsquo;un morceau de papier peint avec un colorant fluorescent, \u00e0 une certaine distance du tube, brillerait lorsqu&rsquo;il allumerait la haute tension entre les \u00e9lectrodes dans le tube.\u00a0Il s&rsquo;est rendu compte qu&rsquo;il avait produit une \u00ablumi\u00e8re invisible\u00bb ou rayon auparavant inconnue, qui \u00e9tait \u00e9mise par le tube et un rayon qui pouvait passer \u00e0 travers le papier \u00e9pais recouvrant le tube.\u00a0R\u00f6ntgen a appel\u00e9 le rayonnement \u00abX\u00bb, pour indiquer qu&rsquo;il s&rsquo;agissait d&rsquo;un type de rayonnement inconnu.<\/p>\n<p>Conscient de l&rsquo;importance de sa d\u00e9couverte, R\u00f6ntgen a concentr\u00e9 toute son attention sur l&rsquo;\u00e9tude de ce nouveau rayonnement qui avait la propri\u00e9t\u00e9 inhabituelle de passer \u00e0 travers du papier noir.\u00a0Gr\u00e2ce \u00e0 des exp\u00e9riences suppl\u00e9mentaires, il a \u00e9galement constat\u00e9 que le nouveau rayon traverserait la plupart des substances projetant des ombres d&rsquo;objets solides tels que des blocs de bois, des livres et m\u00eame sa main.\u00a0Il a constat\u00e9 que les rayons X se propagent en lignes droites d&rsquo;o\u00f9 ils ne sont d\u00e9vi\u00e9s ni par des champs \u00e9lectriques ni magn\u00e9tiques.\u00a0La premi\u00e8re image aux rayons X \u00e9tait une image de la main de sa femme sur une plaque photographique form\u00e9e \u00e0 cause des rayons X.\u00a0Sa d\u00e9couverte s&rsquo;est rapidement r\u00e9pandue dans le monde et Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen a re\u00e7u le premier prix Nobel de physique pour sa d\u00e9couverte.<\/p>\n<h2>Caract\u00e9ristiques des rayons X<\/h2>\n<p><strong>Les principales caract\u00e9ristiques des rayons X<\/strong>\u00a0sont r\u00e9sum\u00e9es en quelques points:<\/p>\n<ul>\n<li>Les rayons X sont\u00a0<strong>des photons de haute \u00e9nergie<\/strong>\u00a0(environ 100 \u00e0 1 000 fois plus d&rsquo;\u00e9nergie que les photons visibles), les m\u00eames photons que les\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">photons<\/a>\u00a0formant la gamme visible du spectre \u00e9lectromagn\u00e9tique &#8211; la lumi\u00e8re.<\/li>\n<li>Les rayons X sont g\u00e9n\u00e9ralement d\u00e9crits par leur \u00e9nergie maximale, qui est d\u00e9termin\u00e9e par la tension entre les \u00e9lectrodes.\u00a0Elle peut aller d&rsquo;environ 20 kV \u00e0 300 kV.\u00a0Le rayonnement \u00e0 basse tension est appel\u00e9 \u00ab\u00a0<strong>doux<\/strong>\u00a0\u00bb &#8211; et le rayonnement \u00e0 haute tension est appel\u00e9 \u00ab\u00a0<strong>dur<\/strong>\u00a0\u00bb.<\/li>\n<li>Les photons (rayons gamma et rayons X) peuvent ioniser les atomes directement (bien qu&rsquo;ils soient \u00e9lectriquement neutres) par l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique et l&rsquo;effet Compton, mais l&rsquo;ionisation secondaire (indirecte) est beaucoup plus importante.<\/li>\n<li>Les rayons X ionisent la mati\u00e8re par\u00a0<strong>ionisation indirecte<\/strong>\u00a0.<\/li>\n<li>Bien qu&rsquo;un grand nombre d&rsquo;interactions possibles soient connues, il existe trois m\u00e9canismes d&rsquo;interaction cl\u00e9s avec la mati\u00e8re.\n<ul>\n<li><strong>Effet photo\u00e9lectrique<\/strong><\/li>\n<li><strong>Diffusion de Compton<\/strong><\/li>\n<li><strong>Diffusion de Rayleigh<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li>Les rayons X voyagent\u00a0<strong>\u00e0 la vitesse de la lumi\u00e8re<\/strong>\u00a0et ils peuvent parcourir des centaines de m\u00e8tres dans l&rsquo;air avant de d\u00e9penser leur \u00e9nergie.<\/li>\n<li>Comme les rayons X durs sont des mati\u00e8res tr\u00e8s p\u00e9n\u00e9trantes, ils doivent \u00eatre prot\u00e9g\u00e9s par des mat\u00e9riaux tr\u00e8s denses, comme le plomb ou l&rsquo;uranium.<\/li>\n<li>La distinction entre les rayons X et les rayons gamma n&rsquo;est pas si simple et a chang\u00e9 au cours des derni\u00e8res d\u00e9cennies.\u00a0Selon la d\u00e9finition actuellement valable, les rayons X sont \u00e9mis par des \u00e9lectrons \u00e0 l&rsquo;ext\u00e9rieur du noyau, tandis que\u00a0<strong>les rayons gamma sont \u00e9mis par le noyau<\/strong>\u00a0.<\/li>\n<li>Pour les rayons X g\u00e9n\u00e9r\u00e9s par un tube \u00e0 rayons X, il existe deux types diff\u00e9rents de spectres de rayons X:\n<ul>\n<li><strong>Bremsstrahlung<\/strong><\/li>\n<li><strong>Rayons X caract\u00e9ristiques<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li>Les rayons X caract\u00e9ristiques\u00a0<strong>accompagnent<\/strong>\u00a0fr\u00e9quemment\u00a0certains types de d\u00e9sint\u00e9grations nucl\u00e9aires, telles que\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/internal-conversion\/\">la conversion interne<\/a>\u00a0et\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/electron-capture-inverse-beta-decay\/\">la capture d&rsquo;\u00e9lectrons<\/a>\u00a0.<\/li>\n<\/ul>\n<h2>les rayons X &#8211; Production<\/h2>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-25155 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production-300x184.png\" alt=\"Tube \u00e0 rayons X - Production de rayons X\" width=\"300\" height=\"184\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production-300x184.png\" \/><\/a>\u00c9tant donn\u00e9 que les\u00a0<strong>rayons X<\/strong>\u00a0sont des\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">photons de<\/a>\u00a0haute \u00e9nergie\u00a0, qui ont\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-interactions-fundamental-forces\/electromagnetic-interaction-electromagnetic-force\/\">une nature \u00e9lectromagn\u00e9tique<\/a>\u00a0, ils peuvent \u00eatre produits chaque fois que des particules charg\u00e9es (\u00e9lectrons ou ions) d&rsquo;\u00e9nergie suffisante frappent un mat\u00e9riau.\u00a0Il est similaire \u00e0 l&rsquo;\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\">effet photo\u00e9lectrique<\/a>\u00a0, o\u00f9 les photons peuvent \u00eatre annihil\u00e9s lorsqu&rsquo;ils frappent la plaque m\u00e9tallique, chacun remettant son\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/what-is-energy-physics\/what-is-kinetic-energy\/\">\u00e9nergie cin\u00e9tique<\/a>\u00a0\u00e0 un\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/what-is-electron-properties-of-electron\/\">\u00e9lectron<\/a>\u00a0.<\/p>\n<p><strong>Les rayons X<\/strong>\u00a0peuvent \u00eatre g\u00e9n\u00e9r\u00e9s par un\u00a0<strong>tube \u00e0 rayons X<\/strong>\u00a0, un tube \u00e0 vide qui utilise une haute tension pour acc\u00e9l\u00e9rer les \u00e9lectrons lib\u00e9r\u00e9s par une cathode chaude \u00e0 une vitesse \u00e9lev\u00e9e.\u00a0La cathode doit \u00eatre chauff\u00e9e pour \u00e9mettre des \u00e9lectrons.\u00a0Les \u00e9lectrons, acc\u00e9l\u00e9r\u00e9s par des diff\u00e9rences de potentiel de dizaines de milliers de volts, visent une cible m\u00e9tallique (g\u00e9n\u00e9ralement faite de tungst\u00e8ne ou d&rsquo;un autre m\u00e9tal lourd) dans un tube \u00e0 vide.\u00a0Plus la tension entre les \u00e9lectrodes est grande, plus les \u00e9lectrons atteindront l&rsquo;\u00e9nergie.\u00a0En frappant la cible, les \u00e9lectrons acc\u00e9l\u00e9r\u00e9s sont brusquement arr\u00eat\u00e9s et les\u00a0<strong>rayons X<\/strong>et de la chaleur sont g\u00e9n\u00e9r\u00e9es.\u00a0La majeure partie de l&rsquo;\u00e9nergie est transform\u00e9e en chaleur dans l&rsquo;anode (qui doit \u00eatre refroidie).\u00a0Seulement 1% de l&rsquo;\u00e9nergie cin\u00e9tique des \u00e9lectrons est convertie en rayons X.\u00a0Les rayons X sont g\u00e9n\u00e9ralement g\u00e9n\u00e9r\u00e9s perpendiculairement \u00e0 la trajectoire du faisceau d&rsquo;\u00e9lectrons.<\/p>\n<p>Une source sp\u00e9cialis\u00e9e de rayons X qui est largement utilis\u00e9e dans la recherche est l&rsquo;acc\u00e9l\u00e9rateur de particules, qui g\u00e9n\u00e8re un rayonnement connu sous le nom de\u00a0<strong>rayonnement synchrotron<\/strong>\u00a0.\u00a0Lorsque des particules charg\u00e9es ultra-relativistes se d\u00e9placent \u00e0 travers\u00a0<strong>des champs magn\u00e9tiques,<\/strong>\u00a0elles sont oblig\u00e9es de se d\u00e9placer le long d&rsquo;un chemin incurv\u00e9.\u00a0Comme leur direction de mouvement change continuellement, ils acc\u00e9l\u00e8rent \u00e9galement et \u00e9mettent donc des bremsstrahlung, dans ce cas, ils sont appel\u00e9s\u00a0<strong>rayonnement synchrotron<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>Les rayons X peuvent \u00e9galement \u00eatre produits par des protons rapides ou d&rsquo;autres ions positifs.\u00a0L&rsquo;\u00e9mission de rayons X induite par les protons ou l&rsquo;\u00e9mission de rayons X induite par les particules est largement utilis\u00e9e comme proc\u00e9dure analytique.<\/p>\n<h2>Rayons X mous et durs<\/h2>\n<p><strong>Les rayons X<\/strong>\u00a0sont g\u00e9n\u00e9ralement d\u00e9crits par leur \u00e9nergie maximale, qui est d\u00e9termin\u00e9e par la tension entre les \u00e9lectrodes.\u00a0Les rayons X avec des \u00e9nergies photoniques \u00e9lev\u00e9es (sup\u00e9rieures \u00e0 5 \u00e0 10 keV) sont appel\u00e9s\u00a0<strong>rayons X durs<\/strong>\u00a0, tandis que ceux avec une \u00e9nergie plus faible (et une longueur d&rsquo;onde plus longue) sont appel\u00e9s\u00a0<strong>rayons X mous<\/strong>\u00a0.\u00a0En raison de leur capacit\u00e9 de p\u00e9n\u00e9tration, les rayons X durs sont largement utilis\u00e9s pour l&rsquo;image de l&rsquo;int\u00e9rieur d&rsquo;objets visuellement opaques.\u00a0Les applications les plus souvent vues sont en radiographie m\u00e9dicale.\u00a0\u00c9tant donn\u00e9 que les longueurs d&rsquo;onde des rayons X durs sont similaires \u00e0 la taille des atomes, elles sont \u00e9galement utiles pour d\u00e9terminer les structures cristallines par cristallographie aux rayons X.\u00a0En revanche, les rayons X mous sont facilement absorb\u00e9s dans l&rsquo;air.\u00a0La longueur d&rsquo;att\u00e9nuation des rayons X \u00e0 600 eV dans l&rsquo;eau est inf\u00e9rieure \u00e0 1 microm\u00e8tre.<\/p>\n<h2>Spectre de rayons X &#8211; caract\u00e9ristique et continu<\/h2>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-25156 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure-300x259.png\" alt=\"Spectre de rayons X - caract\u00e9ristique et continu\" width=\"300\" height=\"259\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure-300x259.png\" \/><\/a>Pour les rayons X g\u00e9n\u00e9r\u00e9s par un tube \u00e0 rayons X, la partie de l&rsquo;\u00e9nergie qui est transform\u00e9e en rayonnement varie de z\u00e9ro \u00e0 l&rsquo;\u00e9nergie maximale de l&rsquo;\u00e9lectron lorsqu&rsquo;il frappe l&rsquo;anode.\u00a0L&rsquo;\u00e9nergie maximale du photon \u00e0 rayons X produit est limit\u00e9e par l&rsquo;\u00e9nergie de l&rsquo;\u00e9lectron incident, qui est \u00e9gale \u00e0 la tension sur le tube multipli\u00e9e par la charge des \u00e9lectrons, de sorte qu&rsquo;un tube de 100 kV ne peut pas cr\u00e9er de rayons X avec une \u00e9nergie sup\u00e9rieure \u00e0 100 keV.\u00a0Lorsque les \u00e9lectrons atteignent la cible, les rayons X sont cr\u00e9\u00e9s par deux processus atomiques diff\u00e9rents:<\/p>\n<ul>\n<li><strong>Bremsstrahlung<\/strong>\u00a0.\u00a0<strong>Le bremsstrahlung<\/strong>\u00a0est un rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique produit par l&rsquo;acc\u00e9l\u00e9ration ou la d\u00e9c\u00e9l\u00e9ration d&rsquo;un \u00e9lectron lorsqu&rsquo;il est d\u00e9vi\u00e9 par de forts\u00a0<strong>champs \u00e9lectromagn\u00e9tiques<\/strong>\u00a0de noyaux cibles \u00e0 Z \u00e9lev\u00e9 (nombre de protons).\u00a0Le nom bremsstrahlung vient de l&rsquo;allemand.\u00a0La traduction litt\u00e9rale est\u00a0<strong>\u00abrayonnement de freinage\u00bb<\/strong>\u00a0.\u00a0D&rsquo;apr\u00e8s la th\u00e9orie classique, lorsqu&rsquo;une particule charg\u00e9e est acc\u00e9l\u00e9r\u00e9e ou d\u00e9c\u00e9l\u00e9r\u00e9e, elle doit rayonner de l&rsquo;\u00e9nergie.\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/bremsstrahlung-2\/\">Le bremsstrahlung<\/a>\u00a0est l&rsquo;une des interactions possibles des particules charg\u00e9es de lumi\u00e8re avec la mati\u00e8re (en particulier avec\u00a0<strong>des nombres atomiques \u00e9lev\u00e9s<\/strong>).\u00a0Ces rayons X ont un spectre continu.\u00a0L&rsquo;intensit\u00e9 des rayons X augmente lin\u00e9airement avec une fr\u00e9quence d\u00e9croissante, \u00e0 partir de z\u00e9ro \u00e0 l&rsquo;\u00e9nergie des \u00e9lectrons incidents, la tension sur le tube \u00e0 rayons X.\u00a0Changer le mat\u00e9riau \u00e0 partir duquel la cible dans le tube est faite n&rsquo;a aucun effet sur le spectre de ce rayonnement continu.\u00a0Si nous devions passer d&rsquo;une cible en molybd\u00e8ne \u00e0 une cible en cuivre, par exemple, toutes les caract\u00e9ristiques du spectre des rayons X changeraient \u00e0 l&rsquo;exception de la longueur d&rsquo;onde de coupure.<\/li>\n<li><strong>Emission caract\u00e9ristique de rayons X.\u00a0<\/strong>Si l&rsquo;\u00e9lectron a suffisamment d&rsquo;\u00e9nergie, il peut faire sortir un \u00e9lectron orbital de la coquille \u00e9lectronique interne d&rsquo;un atome de m\u00e9tal.\u00a0\u00c9tant donn\u00e9 que le processus laisse une\u00a0<strong>vacance<\/strong>\u00a0dans le niveau d&rsquo;\u00e9nergie \u00e9lectronique d&rsquo;o\u00f9 provient l&rsquo;\u00e9lectron, les \u00e9lectrons externes de l&rsquo;atome\u00a0<strong>descendent<\/strong>\u00a0pour remplir les niveaux atomiques inf\u00e9rieurs, et un ou plusieurs\u00a0<strong>rayons X caract\u00e9ristiques<\/strong>\u00a0sont g\u00e9n\u00e9ralement \u00e9mis.\u00a0En cons\u00e9quence, des pics d&rsquo;intensit\u00e9 nets apparaissent dans le spectre \u00e0 des longueurs d&rsquo;onde qui sont une caract\u00e9ristique du mat\u00e9riau \u00e0 partir duquel la cible anodique est fabriqu\u00e9e.\u00a0Les fr\u00e9quences des rayons X caract\u00e9ristiques peuvent \u00eatre pr\u00e9dites \u00e0 partir du mod\u00e8le de Bohr.<\/li>\n<\/ul>\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\"><\/div>\n<\/div>\n<h2>Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re<\/h2>\n<p>Bien qu&rsquo;un grand nombre d&rsquo;interactions possibles soient connues, il existe trois m\u00e9canismes d&rsquo;interaction cl\u00e9s avec la mati\u00e8re.\u00a0La force de ces interactions d\u00e9pend de l&rsquo;\u00a0<strong>\u00e9nergie des rayons X<\/strong>\u00a0et de la composition \u00e9l\u00e9mentaire du mat\u00e9riau, mais pas beaucoup des propri\u00e9t\u00e9s chimiques, car l&rsquo;\u00e9nergie photonique des rayons X est beaucoup plus \u00e9lev\u00e9e que les \u00e9nergies de liaison chimique.\u00a0L&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique domine\u00a0<strong>aux faibles \u00e9nergies des rayons X,<\/strong>\u00a0tandis que la diffusion Compton domine aux \u00e9nergies plus \u00e9lev\u00e9es.<\/p>\n<ul>\n<li><strong>Absorption photo\u00e9lectrique<\/strong><\/li>\n<li><strong>Diffusion de Compton<\/strong><\/li>\n<li><strong>Diffusion de Rayleigh<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h3>Absorption photo\u00e9lectrique des rayons X<\/h3>\n<figure id=\"attachment_11817\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11813 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Absorption gamma par un atome. Source: laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\">Absorption gamma par un atome.<br \/>\nSource: laradioactivite.com\/<\/figcaption><\/figure>\n<p>Dans l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique, un photon subit une interaction avec un \u00e9lectron qui est li\u00e9 dans un atome.\u00a0Dans cette interaction, le photon incident dispara\u00eet compl\u00e8tement et un photo\u00e9lectron \u00e9nerg\u00e9tique est \u00e9ject\u00e9 par l&rsquo;atome de l&rsquo;un\u00a0<strong>de ses coques li\u00e9es<\/strong>\u00a0.\u00a0L&rsquo;\u00e9nergie cin\u00e9tique du photo\u00e9lectron \u00e9ject\u00e9 (E\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0) est \u00e9gale \u00e0 l&rsquo;\u00e9nergie photonique incidente (h\u03bd) moins l&rsquo;\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">\u00e9nergie<\/a>\u00a0de\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">liaison<\/a>\u00a0du photo\u00e9lectron dans sa coque d&rsquo;origine (E\u00a0<sub>b<\/sub>\u00a0).<\/p>\n<p><strong>E\u00a0<\/strong><strong><sub>e<\/sub><\/strong><strong>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<\/strong><strong><sub>b<\/sub><\/strong><\/p>\n<p>Par cons\u00e9quent, les photo\u00e9lectrons ne sont \u00e9mis par l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique que si le photon atteint ou d\u00e9passe\u00a0<strong>une \u00e9nergie de seuil<\/strong>\u00a0&#8211; l&rsquo;\u00e9nergie de liaison de l&rsquo;\u00e9lectron &#8211;\u00a0<strong>la fonction<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>travail<\/strong>\u00a0du mat\u00e9riau.\u00a0Pour les rayons X tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9s avec des \u00e9nergies de plus de centaines de keV, le photo\u00e9lectron transporte la majorit\u00e9 de l&rsquo;\u00e9nergie photonique incidente &#8211; h\u03bd.<\/p>\n<p><strong>Aux petites valeurs de l&rsquo;\u00e9nergie des rayons gamma, l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique domine<\/strong>\u00a0.\u00a0Le m\u00e9canisme est \u00e9galement am\u00e9lior\u00e9 pour les mat\u00e9riaux de num\u00e9ro atomique Z \u00e9lev\u00e9. Il n&rsquo;est pas simple de d\u00e9river l&rsquo;expression analytique de la probabilit\u00e9 d&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique des rayons gamma par atome sur toutes les gammes d&rsquo;\u00e9nergies de rayons gamma.\u00a0La probabilit\u00e9 d&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique par unit\u00e9 de masse est approximativement proportionnelle \u00e0:<\/p>\n<p><strong>\u03c4\u00a0<\/strong><strong><sub>(photo\u00e9lectrique)<\/sub><\/strong><strong>\u00a0= constante x Z\u00a0<\/strong><strong><sup>N<\/sup><\/strong><strong>\u00a0\/ E\u00a0<\/strong><strong><sup>3,5<\/sup><\/strong><\/p>\n<p>o\u00f9\u00a0<strong>Z<\/strong>\u00a0est le num\u00e9ro atomique, l&rsquo;exposant\u00a0<strong>n<\/strong>\u00a0varie entre 4 et 5.\u00a0<strong>E<\/strong>\u00a0est l&rsquo;\u00e9nergie du photon incident.\u00a0La proportionnalit\u00e9 aux puissances sup\u00e9rieures du nombre atomique Z est la principale raison de l&rsquo;utilisation de mat\u00e9riaux \u00e0 forte teneur en Z, tels que le plomb ou l&rsquo;uranium appauvri dans les \u00e9crans de rayons gamma.<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11683 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Coupe transversale de l'effet photo\u00e9lectrique.\" width=\"300\" height=\"214\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" \/><\/a>Bien que la probabilit\u00e9 de l&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique des photons diminue, en g\u00e9n\u00e9ral, avec l&rsquo;augmentation de l&rsquo;\u00e9nergie des photons, il y a de\u00a0<strong>fortes discontinuit\u00e9s<\/strong>\u00a0dans la courbe de section transversale.\u00a0Celles-ci sont appel\u00e9es\u00a0<strong>\u00abbords d&rsquo;absoption\u00bb<\/strong>et ils correspondent aux \u00e9nergies de liaison des \u00e9lectrons des coquilles li\u00e9es \u00e0 l&rsquo;atome.\u00a0Pour les photons avec l&rsquo;\u00e9nergie juste au-dessus du bord, l&rsquo;\u00e9nergie des photons est juste suffisante pour subir l&rsquo;interaction photo\u00e9lectrique avec l&rsquo;\u00e9lectron de la coque li\u00e9e, disons K-shell.\u00a0La probabilit\u00e9 d&rsquo;une telle interaction est juste au-dessus de ce bord bien sup\u00e9rieure \u00e0 celle des photons d&rsquo;\u00e9nergie l\u00e9g\u00e8rement en dessous de ce bord.\u00a0Pour les photons en dessous de ce bord, l&rsquo;interaction avec l&rsquo;\u00e9lectron de la coquille K est \u00e9nerg\u00e9tiquement impossible et donc la probabilit\u00e9 chute brusquement.\u00a0Ces ar\u00eates se produisent \u00e9galement aux \u00e9nergies de liaison des \u00e9lectrons d&rsquo;autres coquilles (L, M, N\u2026 ..).<\/p>\n<h3>Diffusion Compton des rayons X<\/h3>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11686 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"diffusion de compton\" width=\"300\" height=\"213\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" \/><\/a>La\u00a0<a title=\"Formule Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/compton-formula\/\">formule Compton a<\/a>\u00a0\u00e9t\u00e9 publi\u00e9e en 1923 dans la Physical Review.\u00a0Compton a expliqu\u00e9 que le\u00a0<strong>d\u00e9placement des<\/strong>\u00a0rayons X\u00a0est provoqu\u00e9 par une\u00a0<strong>impulsion de<\/strong>\u00a0type particules\u00a0<strong>de photons<\/strong>\u00a0.\u00a0<strong>La formule de diffusion Compton<\/strong>\u00a0est la relation math\u00e9matique entre le\u00a0<strong>changement de longueur d&rsquo;onde<\/strong>\u00a0et l&rsquo;angle de diffusion des rayons X.\u00a0Dans le cas de\u00a0<a title=\"Diffusion de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\">la diffusion Compton,<\/a>\u00a0le photon de fr\u00e9quence\u00a0\u00a0<em>f<\/em>\u00a0\u00a0entre en collision avec un \u00e9lectron au repos.\u00a0Lors de la collision, le photon rebondit sur l&rsquo;\u00e9lectron, abandonnant une partie de son \u00e9nergie initiale (donn\u00e9e par la formule de Planck E = hf), tandis que l&rsquo;\u00e9lectron prend de l&rsquo;\u00e9lan (masse x vitesse), le\u00a0\u00a0<strong>photon ne peut pas r\u00e9duire sa vitesse<\/strong>.\u00a0En raison de la loi de conservation de l&rsquo;impulsion, le photon doit r\u00e9duire son impulsion donn\u00e9e par:<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11870 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"En raison de la loi de conservation de la quantit\u00e9 de mouvement, le photon doit r\u00e9duire sa quantit\u00e9 de mouvement donn\u00e9e par cette formule.\" width=\"177\" height=\"59\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11831\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11831\"><img src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/compton-scattering.gif\" alt=\"Diffusion de Compton\" \/><figcaption id=\"caption-attachment-11831\" class=\"wp-caption-text\">En diffusion Compton, le photon gamma incident est d\u00e9vi\u00e9 d&rsquo;un angle \u0398 par rapport \u00e0 sa direction d&rsquo;origine.\u00a0Cette d\u00e9viation entra\u00eene une diminution de l&rsquo;\u00e9nergie (diminution de la fr\u00e9quence du photon) du photon et est appel\u00e9e effet Compton.<br \/>\nSource: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/figcaption><\/figure>\n<p>La diminution de la quantit\u00e9 de mouvement des photons doit donc se traduire par une\u00a0\u00a0<strong>diminution de la fr\u00e9quence<\/strong>\u00a0\u00a0(augmentation de la longueur d&rsquo;onde \u0394\u00a0<strong>\u03bb = \u03bb &lsquo;- \u03bb<\/strong>\u00a0).\u00a0Le d\u00e9calage de la longueur d&rsquo;onde augmente avec l&rsquo;angle de diffusion selon\u00a0\u00a0<strong>la formule de Compton<\/strong>\u00a0:<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11870 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"Le d\u00e9calage de la longueur d'onde augmente avec l'angle de diffusion selon la formule de Compton\" width=\"236\" height=\"64\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<p>o\u00f9\u00a0<strong>\u03bb<\/strong>\u00a0\u00a0est la longueur d&rsquo;onde initiale du photon\u00a0<strong>\u03bb &lsquo;<\/strong>\u00a0\u00a0est la longueur d&rsquo;onde apr\u00e8s diffusion,\u00a0<strong>h\u00a0<\/strong>\u00a0est la constante de Planck = 6,626 x 10\u00a0<sup>-34<\/sup>\u00a0\u00a0Js,\u00a0<strong>m\u00a0<sub>e<\/sub><\/strong>\u00a0\u00a0est la masse de repos des \u00e9lectrons (0,511 MeV)\u00a0<strong>c<\/strong>\u00a0\u00a0est la vitesse de la lumi\u00e8re\u00a0<strong>\u0398<\/strong>\u00a0\u00a0est la diffusion angle.\u00a0Le changement minimal de longueur d&rsquo;onde (\u00a0<em>\u03bb \u2032<\/em>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<em>\u03bb<\/em>\u00a0) pour le photon se produit lorsque \u0398 = 0 \u00b0 (cos (\u0398) = 1) et est au moins nul.\u00a0La variation maximale de longueur d&rsquo;onde (\u00a0<em>\u03bb \u2032<\/em>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<em>\u03bb<\/em>) pour le photon se produit lorsque \u0398 = 180 \u00b0 (cos (\u0398) = &#8211; 1).\u00a0Dans ce cas, le photon transf\u00e8re \u00e0 l&rsquo;\u00e9lectron autant de mouvement que possible.\u00a0Le changement maximal de longueur d&rsquo;onde peut \u00eatre d\u00e9riv\u00e9 de la formule de Compton:<\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" alt=\"Le changement maximal de longueur d'onde peut \u00eatre d\u00e9riv\u00e9 de la formule de Compton. Longueur Compton\" width=\"561\" height=\"78\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" \/><\/a><\/p>\n<p>La quantit\u00e9 h \/ m\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0c est appel\u00e9e\u00a0\u00a0<strong>longueur<\/strong>\u00a0\u00a0d&rsquo;\u00a0<strong>onde Compton<\/strong>\u00a0de l&rsquo;\u00e9lectron et est \u00e9gale \u00e0\u00a0\u00a0<strong>2,43 \u00d7 10\u00a0<sup>-12<\/sup><\/strong><strong>\u00a0m<\/strong>\u00a0.<strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<h3>Rayleigh Scattering &#8211; Thomson Scattering<\/h3>\n<p><strong>La diffusion de Rayleigh<\/strong>\u00a0, \u00e9galement connue sous le nom de diffusion Thomson, est la limite de basse \u00e9nergie de la diffusion Compton.\u00a0L&rsquo;\u00e9nergie cin\u00e9tique des particules et la fr\u00e9quence des photons ne changent pas en raison de la diffusion.\u00a0La diffusion de Rayleigh se produit \u00e0 la suite d&rsquo;une interaction entre un photon entrant et un \u00e9lectron, dont l&rsquo;\u00e9nergie de liaison est nettement sup\u00e9rieure \u00e0 celle du photon entrant.\u00a0Le rayonnement incident est suppos\u00e9 mettre l&rsquo;\u00e9lectron en oscillation de r\u00e9sonance forc\u00e9e de sorte que l&rsquo;\u00e9lectron r\u00e9\u00e9met un rayonnement de la\u00a0<strong>m\u00eame fr\u00e9quence<\/strong>\u00a0mais dans\u00a0<strong>toutes les directions<\/strong>.\u00a0Dans ce cas, le champ \u00e9lectrique de l&rsquo;onde incidente (photon) acc\u00e9l\u00e8re la particule charg\u00e9e, ce qui, \u00e0 son tour, \u00e9met un rayonnement \u00e0 la m\u00eame fr\u00e9quence que l&rsquo;onde incidente, et donc l&rsquo;onde est diffus\u00e9e.\u00a0La diffusion de Rayleigh est significative jusqu&rsquo;\u00e0 \u2248 20keV et, comme la diffusion de Thomson, elle est \u00e9lastique.\u00a0La section efficace de diffusion totale devient une combinaison des sections efficaces de diffusion li\u00e9es \u00e0 Rayleigh et Compton.\u00a0La diffusion de Thomson est un ph\u00e9nom\u00e8ne important en physique des plasmas et a \u00e9t\u00e9 expliqu\u00e9 pour la premi\u00e8re fois par le physicien JJ Thomson.\u00a0Cette interaction a une grande importance dans le domaine de la cristallographie aux rayons X.<\/p>\n<h3>Att\u00e9nuation des rayons X<\/h3>\n<figure id=\"attachment_11684\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11684\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11684 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" alt=\"Coefficients d'att\u00e9nuation.\" width=\"300\" height=\"217\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11684\" class=\"wp-caption-text\">Sections efficaces totales de photons.<br \/>\nSource: Wikimedia Commons<\/figcaption><\/figure>\n<p>\u00c0 mesure que les\u00a0<strong>photons de haute \u00e9nergie<\/strong>\u00a0traversent le mat\u00e9riau, leur \u00e9nergie diminue.\u00a0C&rsquo;est ce qu&rsquo;on appelle l&rsquo;\u00a0<strong>att\u00e9nuation<\/strong>\u00a0.\u00a0La th\u00e9orie de l&rsquo;att\u00e9nuation est \u00e9galement valable pour les\u00a0<strong>rayons X<\/strong>\u00a0et\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\"><strong>les rayons gamma<\/strong><\/a>\u00a0.\u00a0Il s&rsquo;av\u00e8re que les photons de plus haute \u00e9nergie (rayons X durs) voyagent \u00e0 travers les tissus plus facilement que les photons de basse \u00e9nergie (c&rsquo;est-\u00e0-dire que les photons de plus haute \u00e9nergie sont moins susceptibles d&rsquo;interagir avec la mati\u00e8re).\u00a0Une grande partie de cet effet est li\u00e9e \u00e0 l&rsquo;\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\">effet photo\u00e9lectrique<\/a>\u00a0.\u00a0La probabilit\u00e9 d&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique est approximativement proportionnelle \u00e0 (Z \/ E)\u00a0<sup>3<\/sup>, o\u00f9 Z est le num\u00e9ro atomique de l&rsquo;atome de tissu et E est l&rsquo;\u00e9nergie photonique.\u00a0\u00c0 mesure que E augmente, la probabilit\u00e9 d&rsquo;interaction diminue rapidement.\u00a0Pour les \u00e9nergies sup\u00e9rieures, la diffusion Compton devient dominante.\u00a0La diffusion de Compton est \u00e0 peu pr\u00e8s constante pour diff\u00e9rentes \u00e9nergies bien qu&rsquo;elle diminue lentement aux \u00e9nergies plus \u00e9lev\u00e9es.<\/p>\n<p><strong>Voir aussi:\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/x-ray-attenuation\/\">Att\u00e9nuation des rayons X<\/a><\/strong><\/p>\n<h2>Blindage des rayons X<\/h2>\n<p>En bref, un\u00a0<strong>blindage<\/strong>\u00a0efficace\u00a0<strong>des rayons X<\/strong>\u00a0est dans la plupart des cas bas\u00e9 sur l&rsquo;utilisation de mat\u00e9riaux ayant les deux propri\u00e9t\u00e9s suivantes:<\/p>\n<ul>\n<li>haute densit\u00e9 de mat\u00e9riau.<\/li>\n<li>nombre atomique \u00e9lev\u00e9 de mat\u00e9riaux (mat\u00e9riaux \u00e0 forte teneur en Z)<\/li>\n<\/ul>\n<p>Cependant, les mat\u00e9riaux \u00e0 faible densit\u00e9 et les mat\u00e9riaux \u00e0 faible Z peuvent \u00eatre compens\u00e9s par une \u00e9paisseur accrue, qui est aussi importante que la densit\u00e9 et le nombre atomique dans les applications de blindage.<\/p>\n<p>Un fil est largement utilis\u00e9 comme\u00a0\u00e9cran anti\u00a0<strong>-rayons X.\u00a0<\/strong>Le principal avantage du blindage en plomb r\u00e9side dans sa compacit\u00e9 en raison de sa densit\u00e9 plus \u00e9lev\u00e9e.\u00a0Un fil est largement utilis\u00e9 comme \u00e9cran gamma.\u00a0D&rsquo;un autre c\u00f4t\u00e9,\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-fuel\/uranium\/depleted-uranium\/\">l&rsquo;uranium appauvri<\/a>\u00a0\u00a0est beaucoup plus efficace en raison de son Z plus \u00e9lev\u00e9. L&rsquo;uranium appauvri est utilis\u00e9 pour le blindage dans les sources de rayons gamma portables.<\/p>\n<p>Dans\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/\">les centrales nucl\u00e9aires, le<\/a>\u00a0\u00a0blindage du\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor-core\/\">c\u0153ur<\/a>\u00a0d&rsquo;un\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor-core\/\">r\u00e9acteur<\/a>\u00a0\u00a0peut \u00eatre assur\u00e9 par des mat\u00e9riaux de la cuve sous pression du r\u00e9acteur, des internes du r\u00e9acteur (\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor\/neutron-reflector\/\">r\u00e9flecteur de neutrons<\/a>\u00a0).\u00a0Le b\u00e9ton lourd est \u00e9galement g\u00e9n\u00e9ralement utilis\u00e9 pour prot\u00e9ger \u00e0 la fois les\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/neutron\/shielding-neutron-radiation\/\">neutrons<\/a>\u00a0\u00a0et le rayonnement gamma.<\/p>\n<p>En g\u00e9n\u00e9ral, le blindage contre les rayons X est plus complexe et difficile que le\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-beta-radiation\/\">blindage contre les radiations\u00a0<\/a><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-of-alpha-radiation\/\">alpha<\/a>\u00a0\u00a0ou\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-beta-radiation\/\">b\u00eata<\/a>\u00a0.\u00a0Afin de comprendre de fa\u00e7on globale comment un rayonnement X perd son \u00e9nergie initiale, comment peut \u00eatre att\u00e9nu\u00e9 et comment \u00eatre prot\u00e9g\u00e9, nous devons avoir une connaissance d\u00e9taill\u00e9e de ses m\u00e9canismes d&rsquo;interaction.<\/p>\n<p>Voir aussi plus de th\u00e9orie:\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/interaction-of-x-rays-with-matter\/\">Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re<\/a><\/p>\n<p>Voir aussi calculatrice:\u00a0\u00a0<a href=\"http:\/\/www.radprocalculator.com\/Gamma.aspx\">Activit\u00e9 gamma au d\u00e9bit de dose (avec \/ sans \u00e9cran)<\/a><\/p>\n<p>Voir aussi XCOM &#8211; photon cross-section DB:\u00a0\u00a0<a href=\"http:\/\/www.nist.gov\/pml\/data\/xcom\/\">XCOM: Photon Cross Sections Database<\/a><\/p>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Cet article est bas\u00e9 sur la traduction automatique de l&rsquo;article original en anglais. Pour plus d&rsquo;informations, voir l&rsquo;article en anglais. Pouvez vous nous aider Si vous souhaitez corriger la traduction, envoyez-la \u00e0 l&rsquo;adresse: translations@nuclear-power.com ou remplissez le formulaire de traduction en ligne. Nous appr\u00e9cions votre aide, nous mettrons \u00e0 jour la traduction le plus rapidement possible. Merci<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Les rayons X\u00a0, \u00e9galement connus sous le nom\u00a0de rayonnement X\u00a0, se r\u00e9f\u00e8rent au rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique (pas de masse au repos, pas de charge) des hautes \u00e9nergies.\u00a0Les rayons X sont des\u00a0photons de\u00a0haute \u00e9nergie\u00a0avec des longueurs d&rsquo;onde courtes et donc des fr\u00e9quences tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9es.\u00a0La fr\u00e9quence de rayonnement est un param\u00e8tre cl\u00e9 de tous les photons, car elle &#8230; <a title=\"Que sont les rayons X &#8211; rayonnement Roentgen &#8211; d\u00e9finition\" class=\"read-more\" href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/fr\/quest-ce-que-la-radiographie-rayonnement-roentgen-definition\/\" aria-label=\"En savoir plus sur Que sont les rayons X &#8211; rayonnement Roentgen &#8211; d\u00e9finition\">Lire la suite<\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":[],"categories":[49],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v15.4 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>Que sont les rayons X - rayonnement Roentgen - d\u00e9finition<\/title>\n<meta name=\"robots\" content=\"index, follow, max-snippet:-1, max-image-preview:large, max-video-preview:-1\" \/>\n<link rel=\"canonical\" href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/fr\/quest-ce-que-la-radiographie-rayonnement-roentgen-definition\/\" \/>\n<meta property=\"og:locale\" content=\"fr_FR\" \/>\n<meta property=\"og:type\" content=\"article\" \/>\n<meta property=\"og:title\" content=\"Que sont les rayons X - rayonnement Roentgen - d\u00e9finition\" \/>\n<meta property=\"og:description\" content=\"Les rayons X\u00a0, \u00e9galement connus sous le nom\u00a0de rayonnement X\u00a0, se r\u00e9f\u00e8rent au rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique (pas de masse au repos, pas de charge) des hautes \u00e9nergies.\u00a0Les rayons X sont des\u00a0photons de\u00a0haute \u00e9nergie\u00a0avec des longueurs d&rsquo;onde courtes et donc des fr\u00e9quences tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9es.\u00a0La fr\u00e9quence de rayonnement est un param\u00e8tre cl\u00e9 de tous les photons, car elle ... 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