{"id":21367,"date":"2020-07-16T05:03:31","date_gmt":"2020-07-16T05:03:31","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/quest-ce-que-linteraction-des-rayons-x-avec-la-matiere-definition\/"},"modified":"2020-07-16T05:06:00","modified_gmt":"2020-07-16T05:06:00","slug":"quest-ce-que-linteraction-des-rayons-x-avec-la-matiere-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/fr\/quest-ce-que-linteraction-des-rayons-x-avec-la-matiere-definition\/","title":{"rendered":"Qu&rsquo;est-ce que l&rsquo;interaction des rayons X avec la mati\u00e8re &#8211; D\u00e9finition"},"content":{"rendered":"<div class=\"su-quote su-quote-style-default\">\n<div class=\"su-quote-inner su-u-clearfix su-u-trim\">Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re.\u00a0Bien qu&rsquo;un grand nombre d&rsquo;interactions possibles soient connues, il existe trois m\u00e9canismes d&rsquo;interaction cl\u00e9s avec la mati\u00e8re.\u00a0Dosim\u00e9trie des rayonnements<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<p><strong>Les rayons X<\/strong>\u00a0, \u00e9galement connus sous le nom\u00a0<strong>de rayonnement X<\/strong>\u00a0, se r\u00e9f\u00e8rent au rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique (pas de masse au repos, pas de charge) des hautes \u00e9nergies.\u00a0Les rayons X sont des\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">photons de<\/a>\u00a0haute \u00e9nergie\u00a0avec des longueurs d&rsquo;onde courtes et donc des fr\u00e9quences tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9es.\u00a0La fr\u00e9quence de rayonnement est un param\u00e8tre cl\u00e9 de tous les photons, car elle d\u00e9termine l&rsquo;\u00e9nergie d&rsquo;un photon.\u00a0Les photons sont class\u00e9s en fonction des \u00e9nergies des ondes radio\u00e9lectriques de faible \u00e9nergie et du rayonnement infrarouge, \u00e0 travers la lumi\u00e8re visible, aux rayons X \u00e0 haute \u00e9nergie et aux\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\">rayons gamma<\/a>\u00a0.<\/p>\n<p>La plupart des rayons X ont une longueur d&rsquo;onde allant de 0,01 \u00e0 10 nanom\u00e8tres (3 \u00d7 10\u00a0<sup>16<\/sup>\u00a0Hz \u00e0 3 \u00d7 10\u00a0<sup>19<\/sup>\u00a0Hz), correspondant \u00e0 des \u00e9nergies comprises entre 100 eV et 100 keV.\u00a0Les longueurs d&rsquo;onde des rayons X sont plus courtes que celles des rayons UV et g\u00e9n\u00e9ralement plus longues que celles des rayons gamma.\u00a0La distinction entre les rayons X et les rayons gamma n&rsquo;est pas si simple et a chang\u00e9 au cours des derni\u00e8res d\u00e9cennies.\u00a0Selon la d\u00e9finition actuellement valable, les\u00a0<strong>rayons X sont \u00e9mis par des \u00e9lectrons<\/strong>\u00a0\u00e0 l&rsquo;ext\u00e9rieur du noyau, tandis que\u00a0<strong>les rayons gamma sont \u00e9mis par le noyau<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>\u00c9tant donn\u00e9 que les rayons X (en particulier les rayons X durs) sont en substance des photons de haute \u00e9nergie, ils constituent une mati\u00e8re tr\u00e8s p\u00e9n\u00e9trante et sont donc biologiquement dangereux.\u00a0Les rayons X peuvent parcourir des milliers de pieds dans l&rsquo;air et peuvent facilement traverser le corps humain.<\/p>\n<h2>Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re<\/h2>\n<p>Bien qu&rsquo;un grand nombre d&rsquo;interactions possibles soient connues, il existe trois m\u00e9canismes d&rsquo;interaction cl\u00e9s avec la mati\u00e8re.\u00a0La force de ces interactions d\u00e9pend de l&rsquo;\u00a0<strong>\u00e9nergie des rayons X<\/strong>\u00a0et de la composition \u00e9l\u00e9mentaire du mat\u00e9riau, mais pas beaucoup des propri\u00e9t\u00e9s chimiques, car l&rsquo;\u00e9nergie photonique des rayons X est beaucoup plus \u00e9lev\u00e9e que les \u00e9nergies de liaison chimique.\u00a0L&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique domine\u00a0<strong>aux basses \u00e9nergies de rayons X,<\/strong>\u00a0tandis que la diffusion Compton domine aux \u00e9nergies plus \u00e9lev\u00e9es.<\/p>\n<ul>\n<li><strong>Absorption photo\u00e9lectrique<\/strong><\/li>\n<li><strong>Diffusion de Compton<\/strong><\/li>\n<li><strong>Diffusion de Rayleigh<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h3>Absorption photo\u00e9lectrique des rayons X<\/h3>\n<figure id=\"attachment_11817\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"wp-image-11813 size-medium lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Absorption gamma par un atome. Source: laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\">Absorption gamma par un atome.\u00a0Source: laradioactivite.com\/<\/figcaption><\/figure>\n<p>Dans l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique, un photon subit une interaction avec un \u00e9lectron qui est li\u00e9 dans un atome.\u00a0Dans cette interaction, le photon incident dispara\u00eet compl\u00e8tement et un photo\u00e9lectron \u00e9nerg\u00e9tique est \u00e9ject\u00e9 par l&rsquo;atome de l&rsquo;un\u00a0<strong>de ses coques li\u00e9es<\/strong>\u00a0.\u00a0L&rsquo;\u00e9nergie cin\u00e9tique du photo\u00e9lectron \u00e9ject\u00e9 (E\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0) est \u00e9gale \u00e0 l&rsquo;\u00e9nergie photonique incidente (h\u03bd) moins l&rsquo;\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">\u00e9nergie<\/a>\u00a0de\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">liaison<\/a>\u00a0du photo\u00e9lectron dans sa coque d&rsquo;origine (E\u00a0<sub>b<\/sub>\u00a0).<\/p>\n<p><strong>E\u00a0<\/strong><strong><sub>e<\/sub><\/strong><strong>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<\/strong><strong><sub>b<\/sub><\/strong><\/p>\n<p>Par cons\u00e9quent, les photo\u00e9lectrons ne sont \u00e9mis par l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique que si le photon atteint ou d\u00e9passe\u00a0<strong>une \u00e9nergie de seuil<\/strong>\u00a0&#8211; l&rsquo;\u00e9nergie de liaison de l&rsquo;\u00e9lectron &#8211;\u00a0<strong>la fonction<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>travail<\/strong>\u00a0du mat\u00e9riau.\u00a0Pour les rayons X tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9s avec des \u00e9nergies de plus de centaines de keV, le photo\u00e9lectron emporte la majorit\u00e9 de l&rsquo;\u00e9nergie photonique incidente &#8211; h\u03bd.<\/p>\n<p><strong><span>Aux petites valeurs de l&rsquo;\u00e9nergie des rayons gamma, l&rsquo;effet photo\u00e9lectrique domine<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Le m\u00e9canisme est \u00e9galement am\u00e9lior\u00e9 pour les mat\u00e9riaux de num\u00e9ro atomique Z \u00e9lev\u00e9. Il n&rsquo;est pas simple de d\u00e9river l&rsquo;expression analytique de la probabilit\u00e9 d&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique des rayons gamma par atome sur toutes les gammes d&rsquo;\u00e9nergies de rayons gamma.\u00a0La probabilit\u00e9 d&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique par unit\u00e9 de masse est approximativement proportionnelle \u00e0:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>\u03c4\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>(photo\u00e9lectrique)<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= constante x Z\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>N<\/span><\/sup><\/strong><strong><span>\u00a0\/ E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>3,5<\/span><\/sup><\/strong><\/p>\n<p><span>o\u00f9\u00a0<\/span><strong><span>Z<\/span><\/strong><span>\u00a0est le num\u00e9ro atomique, l&rsquo;exposant\u00a0<\/span><strong><span>n<\/span><\/strong><span>\u00a0varie entre 4 et 5.\u00a0<\/span><strong><span>E<\/span><\/strong><span>\u00a0est l&rsquo;\u00e9nergie du photon incident.\u00a0La proportionnalit\u00e9 aux puissances sup\u00e9rieures du nombre atomique Z est la principale raison de l&rsquo;utilisation de mat\u00e9riaux \u00e0 forte teneur en Z, tels que le plomb ou l&rsquo;uranium appauvri dans les \u00e9crans de rayons gamma.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11683 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Coupe transversale de l'effet photo\u00e9lectrique.\" width=\"300\" height=\"214\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" \/><\/a><span>Bien que la probabilit\u00e9 de l&rsquo;absorption photo\u00e9lectrique des photons diminue, en g\u00e9n\u00e9ral, avec l&rsquo;augmentation de l&rsquo;\u00e9nergie des photons, il y a de\u00a0<\/span><strong><span>fortes discontinuit\u00e9s<\/span><\/strong><span>\u00a0dans la courbe de section transversale.\u00a0Celles-ci sont appel\u00e9es\u00a0<\/span><strong><span>\u00abbords d&rsquo;absoption\u00bb<\/span><\/strong><span>et ils correspondent aux \u00e9nergies de liaison des \u00e9lectrons des coquilles li\u00e9es \u00e0 l&rsquo;atome.\u00a0Pour les photons avec l&rsquo;\u00e9nergie juste au-dessus du bord, l&rsquo;\u00e9nergie des photons est juste suffisante pour subir l&rsquo;interaction photo\u00e9lectrique avec l&rsquo;\u00e9lectron de la coque li\u00e9e, disons K-shell.\u00a0La probabilit\u00e9 d&rsquo;une telle interaction est juste au-dessus de ce bord bien sup\u00e9rieure \u00e0 celle des photons d&rsquo;\u00e9nergie l\u00e9g\u00e8rement en dessous de ce bord.\u00a0Pour les photons en dessous de ce bord, l&rsquo;interaction avec l&rsquo;\u00e9lectron de la coquille K est \u00e9nerg\u00e9tiquement impossible et donc la probabilit\u00e9 chute brusquement.\u00a0Ces ar\u00eates se produisent \u00e9galement aux \u00e9nergies de liaison des \u00e9lectrons d&rsquo;autres coquilles (L, M, N\u2026 ..).<\/span><\/p>\n<h3><span>Diffusion Compton des rayons X<\/span><\/h3>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11686 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"diffusion de compton\" width=\"300\" height=\"213\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" \/><\/a><span>La\u00a0<\/span><a title=\"Formule Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/compton-formula\/\"><span>formule Compton a<\/span><\/a><span>\u00a0\u00e9t\u00e9 publi\u00e9e en 1923 dans la Physical Review.\u00a0Compton a expliqu\u00e9 que le\u00a0<\/span><strong><span>d\u00e9placement des<\/span><\/strong><span>\u00a0rayons X\u00a0est provoqu\u00e9 par une\u00a0<\/span><strong><span>impulsion de<\/span><\/strong><span>\u00a0type particules\u00a0<strong>de photons<\/strong>\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>La formule de diffusion Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0est la relation math\u00e9matique entre le\u00a0<\/span><strong><span>changement de longueur d&rsquo;onde<\/span><\/strong><span>\u00a0et l&rsquo;angle de diffusion des rayons X.\u00a0Dans le cas de\u00a0<\/span><a title=\"Diffusion de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\"><span>la diffusion Compton,<\/span><\/a><span>\u00a0le photon de fr\u00e9quence\u00a0\u00a0<\/span><em><span>f<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0entre en collision avec un \u00e9lectron au repos.\u00a0Lors de la collision, le photon rebondit sur l&rsquo;\u00e9lectron, abandonnant une partie de son \u00e9nergie initiale (donn\u00e9e par la formule de Planck E = hf), tandis que l&rsquo;\u00e9lectron prend de l&rsquo;\u00e9lan (masse x vitesse), le\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>photon ne peut pas r\u00e9duire sa vitesse<\/span><\/strong><span>.\u00a0En raison de la loi de conservation de l&rsquo;impulsion, le photon doit r\u00e9duire son impulsion donn\u00e9e par:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11870 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"En raison de la loi de conservation de la quantit\u00e9 de mouvement, le photon doit r\u00e9duire sa quantit\u00e9 de mouvement donn\u00e9e par cette formule.\" width=\"177\" height=\"59\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11831\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11831\"><img src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/compton-scattering.gif\" alt=\"Compton Scattering\" \/><figcaption id=\"caption-attachment-11831\" class=\"wp-caption-text\"><span>En diffusion Compton, le photon gamma incident est d\u00e9vi\u00e9 d&rsquo;un angle \u0398 par rapport \u00e0 sa direction d&rsquo;origine.\u00a0Cette d\u00e9viation entra\u00eene une diminution de l&rsquo;\u00e9nergie (diminution de la fr\u00e9quence du photon) du photon et est appel\u00e9e effet Compton.<\/span><br \/>\n<span>Source: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>La diminution de la quantit\u00e9 de mouvement des photons doit donc se traduire par une\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>diminution de la fr\u00e9quence<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0(augmentation de la longueur d&rsquo;onde \u0394\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb = \u03bb &lsquo;- \u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0).\u00a0Le d\u00e9calage de la longueur d&rsquo;onde augmente avec l&rsquo;angle de diffusion selon\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>la formule de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11870 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"Le d\u00e9calage de la longueur d'onde augmente avec l'angle de diffusion selon la formule de Compton\" width=\"236\" height=\"64\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>o\u00f9\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0est la longueur d&rsquo;onde initiale du photon\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb &lsquo;<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0est la longueur d&rsquo;onde apr\u00e8s diffusion,\u00a0<\/span><strong><span>h\u00a0<\/span><\/strong><span>\u00a0est la constante de Planck = 6,626 x 10\u00a0<\/span><sup><span>-34<\/span><\/sup><span>\u00a0\u00a0Js,\u00a0<\/span><strong><span>m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0\u00a0est la masse de repos des \u00e9lectrons (0,511 MeV)\u00a0<\/span><strong><span>c<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0est la vitesse de la lumi\u00e8re\u00a0<\/span><strong><span>\u0398<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0est la diffusion angle.\u00a0Le changement minimal de longueur d&rsquo;onde (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>\u00a0) pour le photon se produit lorsque \u0398 = 0 \u00b0 (cos (\u0398) = 1) et est au moins nul.\u00a0La variation maximale de longueur d&rsquo;onde (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>) pour le photon se produit lorsque \u0398 = 180 \u00b0 (cos (\u0398) = &#8211; 1).\u00a0Dans ce cas, le photon transf\u00e8re \u00e0 l&rsquo;\u00e9lectron autant de mouvement que possible.\u00a0Le changement maximal de longueur d&rsquo;onde peut \u00eatre d\u00e9riv\u00e9 de la formule de Compton:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" alt=\"Le changement maximal de longueur d'onde peut \u00eatre d\u00e9riv\u00e9 de la formule de Compton.  Longueur Compton\" width=\"561\" height=\"78\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>La quantit\u00e9 h \/ m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0c est appel\u00e9e\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>longueur<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0d&rsquo;\u00a0<strong>onde Compton<\/strong>\u00a0de l&rsquo;\u00e9lectron et est \u00e9gale \u00e0\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>2,43 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-12<\/span><\/sup><\/strong><span><strong>\u00a0m<\/strong>\u00a0.<\/span><strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<h3><span>Rayleigh Scattering &#8211; Thomson Scattering<\/span><\/h3>\n<p><strong><span>La diffusion de Rayleigh<\/span><\/strong><span>\u00a0, \u00e9galement connue sous le nom de diffusion Thomson, est la limite de basse \u00e9nergie de la diffusion Compton.\u00a0L&rsquo;\u00e9nergie cin\u00e9tique des particules et la fr\u00e9quence des photons ne changent pas en raison de la diffusion.\u00a0La diffusion de Rayleigh se produit \u00e0 la suite d&rsquo;une interaction entre un photon entrant et un \u00e9lectron, dont l&rsquo;\u00e9nergie de liaison est nettement sup\u00e9rieure \u00e0 celle du photon entrant.\u00a0Le rayonnement incident est suppos\u00e9 mettre l&rsquo;\u00e9lectron en oscillation de r\u00e9sonance forc\u00e9e de sorte que l&rsquo;\u00e9lectron r\u00e9\u00e9met un rayonnement de la\u00a0<\/span><strong><span>m\u00eame fr\u00e9quence<\/span><\/strong><span>\u00a0mais dans\u00a0<\/span><strong><span>toutes les directions<\/span><\/strong><span>.\u00a0Dans ce cas, le champ \u00e9lectrique de l&rsquo;onde incidente (photon) acc\u00e9l\u00e8re la particule charg\u00e9e, ce qui, \u00e0 son tour, \u00e9met un rayonnement \u00e0 la m\u00eame fr\u00e9quence que l&rsquo;onde incidente, et donc l&rsquo;onde est diffus\u00e9e.\u00a0La diffusion de Rayleigh est significative jusqu&rsquo;\u00e0 \u2248 20keV et, comme la diffusion de Thomson, elle est \u00e9lastique.\u00a0La section efficace de diffusion totale devient une combinaison des sections efficaces de diffusion li\u00e9es \u00e0 Rayleigh et Compton.\u00a0La diffusion de Thomson est un ph\u00e9nom\u00e8ne important en physique des plasmas et a \u00e9t\u00e9 expliqu\u00e9 pour la premi\u00e8re fois par le physicien JJ Thomson.\u00a0Cette interaction a une grande importance dans le domaine de la cristallographie aux rayons X.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Cet article est bas\u00e9 sur la traduction automatique de l&rsquo;article original en anglais. Pour plus d&rsquo;informations, voir l&rsquo;article en anglais. Pouvez vous nous aider Si vous souhaitez corriger la traduction, envoyez-la \u00e0 l&rsquo;adresse: translations@nuclear-power.com ou remplissez le formulaire de traduction en ligne. Nous appr\u00e9cions votre aide, nous mettrons \u00e0 jour la traduction le plus rapidement possible. Merci<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re.\u00a0Bien qu&rsquo;un grand nombre d&rsquo;interactions possibles soient connues, il existe trois m\u00e9canismes d&rsquo;interaction cl\u00e9s avec la mati\u00e8re.\u00a0Dosim\u00e9trie des rayonnements Les rayons X\u00a0, \u00e9galement connus sous le nom\u00a0de rayonnement X\u00a0, se r\u00e9f\u00e8rent au rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique (pas de masse au repos, pas de charge) des hautes \u00e9nergies.\u00a0Les rayons X sont des\u00a0photons &#8230; <a title=\"Qu&rsquo;est-ce que l&rsquo;interaction des rayons X avec la mati\u00e8re &#8211; D\u00e9finition\" class=\"read-more\" href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/fr\/quest-ce-que-linteraction-des-rayons-x-avec-la-matiere-definition\/\" aria-label=\"En savoir plus sur Qu&rsquo;est-ce que l&rsquo;interaction des rayons X avec la mati\u00e8re &#8211; D\u00e9finition\">Lire la suite<\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":[],"categories":[49],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v15.4 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>Qu&#039;est-ce que l&#039;interaction des rayons X avec la mati\u00e8re - D\u00e9finition<\/title>\n<meta name=\"description\" content=\"Interaction des rayons X avec la mati\u00e8re. 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