{"id":19953,"date":"2020-07-02T18:15:46","date_gmt":"2020-07-02T18:15:46","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/que-son-los-rayos-x-radiacion-roentgen-definicion\/"},"modified":"2020-07-02T18:16:34","modified_gmt":"2020-07-02T18:16:34","slug":"que-son-los-rayos-x-radiacion-roentgen-definicion","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/es\/que-son-los-rayos-x-radiacion-roentgen-definicion\/","title":{"rendered":"\u00bfQu\u00e9 son los rayos X? Radiaci\u00f3n Roentgen: definici\u00f3n"},"content":{"rendered":"<p><strong><span>Los rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0, tambi\u00e9n conocidos como\u00a0<\/span><strong><span>radiaci\u00f3n X<\/span><\/strong><span>\u00a0, se refieren a la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica (sin masa en reposo, sin carga) de altas energ\u00edas.\u00a0Los rayos X son\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\"><span>fotones de<\/span><\/a><span>\u00a0alta energ\u00eda\u00a0con longitudes de onda cortas y, por lo tanto, de muy alta frecuencia.\u00a0La frecuencia de radiaci\u00f3n es el par\u00e1metro clave de todos los fotones, porque determina la energ\u00eda de un fot\u00f3n.\u00a0Los fotones se clasifican seg\u00fan las energ\u00edas de las ondas de radio de baja energ\u00eda y la radiaci\u00f3n infrarroja, a trav\u00e9s de la luz visible, hasta los rayos X de alta energ\u00eda y\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\"><span>los rayos gamma<\/span><\/a><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<figure id=\"attachment_11763\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11763\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11763 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum-300x194.png\" alt=\"NASA - Espectro electromagn\u00e9tico\" width=\"300\" height=\"194\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum-300x194.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11763\" class=\"wp-caption-text\"><span>Fuente: Recorrido por el espectro electromagn\u00e9tico www.nasa.gov<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>La mayor\u00eda de los rayos X tienen una longitud de onda que var\u00eda de 0.01 a 10 nan\u00f3metros (3 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>16<\/span><\/sup><span>\u00a0Hz a 3 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>19<\/span><\/sup><span>\u00a0Hz), correspondiente a energ\u00edas en el rango de 100 eV a 100 keV.\u00a0Las longitudes de onda de los rayos X son m\u00e1s cortas que las de los rayos UV y generalmente m\u00e1s largas que las de los rayos gamma.\u00a0La distinci\u00f3n entre rayos X y rayos gamma no es tan simple y ha cambiado en las \u00faltimas d\u00e9cadas.\u00a0Seg\u00fan la definici\u00f3n actualmente v\u00e1lida, los\u00a0<\/span><strong><span>rayos X son emitidos por electrones<\/span><\/strong><span>\u00a0fuera del n\u00facleo, mientras que\u00a0<\/span><strong><span>los rayos gamma son emitidos por el n\u00facleo<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><span>Dado que los rayos X (especialmente los rayos X duros) est\u00e1n en una sustancia de fotones de alta energ\u00eda, son materia muy penetrante y, por lo tanto, biol\u00f3gicamente peligrosos.\u00a0Los rayos X pueden viajar miles de pies en el aire y pueden pasar f\u00e1cilmente por el cuerpo humano.<\/span><\/p>\n<h2><span>Descubrimiento de rayos X &#8211; Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen<\/span><\/h2>\n<figure id=\"attachment_25161\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-25161\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-25161 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen-205x300.gif\" alt=\"Descubrimiento de rayos X - Roentgen\" width=\"205\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen-205x300.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-25161\" class=\"wp-caption-text\"><span>Hand mit Ringen (Mano con anillos): impresi\u00f3n de la primera radiograf\u00eda \u00abm\u00e9dica\u00bb de Wilhelm R\u00f6ntgen, de la mano de su esposa, tomada el 22 de diciembre de 1895 y presentada a Ludwig Zehnder del Physik Institut, Universidad de Friburgo, el 1 de enero de 1896<\/span><br \/>\n<span>Fuente : wikipedia.org Licencia: Dominio p\u00fablico<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><strong><span>Los rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0fueron descubiertos el 8 de noviembre de 1895 por el profesor de f\u00edsica alem\u00e1n\u00a0<\/span><strong><span>Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen<\/span><\/strong><span>en la Universidad de W\u00fcrtzburg en Alemania.\u00a0Estaba estudiando descargas el\u00e9ctricas en tubos de vidrio llenos de varios gases a muy bajas presiones.\u00a0En estos experimentos, R\u00f6ntgen hab\u00eda cubierto el tubo con papel negro y hab\u00eda oscurecido la habitaci\u00f3n.\u00a0Luego descubri\u00f3 que un trozo de papel pintado con un tinte fluorescente, a cierta distancia del tubo, brillar\u00eda cuando encendiera el alto voltaje entre los electrodos en el tubo.\u00a0Se dio cuenta de que hab\u00eda producido una \u00abluz invisible\u00bb o rayo previamente desconocida, que emit\u00eda el tubo y un rayo capaz de atravesar el papel grueso que cubr\u00eda el tubo.\u00a0R\u00f6ntgen se refiri\u00f3 a la radiaci\u00f3n como \u00abX\u00bb, para indicar que se trataba de un tipo desconocido de radiaci\u00f3n.<\/span><\/p>\n<p><span>Al darse cuenta de la importancia de su descubrimiento, R\u00f6ntgen centr\u00f3 toda su atenci\u00f3n en el estudio de esta nueva radiaci\u00f3n que ten\u00eda la inusual propiedad de pasar a trav\u00e9s del papel negro.\u00a0A trav\u00e9s de experimentos adicionales, tambi\u00e9n descubri\u00f3 que el nuevo rayo atravesar\u00eda la mayor\u00eda de las sustancias proyectando sombras de objetos s\u00f3lidos como bloques de madera, libros e incluso su mano.\u00a0Descubri\u00f3 que los rayos X se propagan en l\u00edneas rectas desde las cuales no son desviados ni por campos el\u00e9ctricos ni magn\u00e9ticos.\u00a0La primera imagen de rayos X fue una imagen de la mano de su esposa en una placa fotogr\u00e1fica formada debido a los rayos X.\u00a0Su descubrimiento se extendi\u00f3 r\u00e1pidamente por todo el mundo y Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen recibi\u00f3 el primer Premio Nobel de F\u00edsica por su descubrimiento.<\/span><\/p>\n<h2><span>Caracter\u00edsticas de los rayos X<\/span><\/h2>\n<p><strong><span>Las caracter\u00edsticas clave de los rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0se resumen en los siguientes puntos:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><span>Los rayos X son\u00a0<\/span><strong><span>fotones de alta energ\u00eda<\/span><\/strong><span>\u00a0(aproximadamente 100 &#8211; 1 000 veces m\u00e1s energ\u00eda que los fotones visibles), los mismos fotones que los\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\"><span>fotones que<\/span><\/a><span>\u00a0forman el rango visible del espectro electromagn\u00e9tico: la luz.<\/span><\/li>\n<li><span>Los rayos X generalmente se describen por su energ\u00eda m\u00e1xima, que est\u00e1 determinada por el voltaje entre los electrodos.\u00a0Puede variar desde aproximadamente 20 kV hasta 300 kV.\u00a0La radiaci\u00f3n con bajo voltaje se llama \u00bb\u00a0<\/span><strong><span>suave<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00ab, y la radiaci\u00f3n con alto voltaje se llama \u00bb\u00a0<\/span><strong><span>dura<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00ab.<\/span><\/li>\n<li><span>Los fotones (rayos gamma y rayos X) pueden ionizar \u00e1tomos directamente (a pesar de que son el\u00e9ctricamente neutros) a trav\u00e9s del efecto fotoel\u00e9ctrico y el efecto Compton, pero la ionizaci\u00f3n secundaria (indirecta) es mucho m\u00e1s significativa.<\/span><\/li>\n<li><span>Los rayos X ionizan la materia mediante\u00a0<\/span><strong><span>ionizaci\u00f3n indirecta<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<li><span>Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.<\/span>\n<ul>\n<li><strong><span>Efecto fotoel\u00e9ctrico<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Dispersi\u00f3n de Compton<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>la dispersi\u00f3n de Rayleigh<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li><span>Los rayos X viajan\u00a0<\/span><strong><span>a la velocidad de la luz<\/span><\/strong><span>\u00a0y pueden viajar cientos de metros en el aire antes de gastar su energ\u00eda.<\/span><\/li>\n<li><span>Como los rayos X duros son materia muy penetrante, deben estar protegidos por materiales muy densos, como el plomo o el uranio.<\/span><\/li>\n<li><span>La distinci\u00f3n entre rayos X y rayos gamma no es tan simple y ha cambiado en las \u00faltimas d\u00e9cadas.\u00a0Seg\u00fan la definici\u00f3n actualmente v\u00e1lida, los rayos X son emitidos por electrones fuera del n\u00facleo, mientras que\u00a0<\/span><strong><span>los rayos gamma son emitidos por el n\u00facleo<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<li><span>Para los rayos X generados por el tubo de rayos X, existen dos tipos diferentes de espectros de rayos X:<\/span>\n<ul>\n<li><strong><span>Bremsstrahlung<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Rayos X caracter\u00edsticos<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li><span>Los rayos X caracter\u00edsticos\u00a0<\/span><strong><span>acompa\u00f1an con<\/span><\/strong><span>\u00a0frecuencia\u00a0algunos tipos de desintegraci\u00f3n nuclear, como\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/internal-conversion\/\"><span>la conversi\u00f3n interna<\/span><\/a><span>\u00a0y\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/electron-capture-inverse-beta-decay\/\"><span>la captura de electrones<\/span><\/a><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<h2><span>Rayos X &#8211; Producci\u00f3n<\/span><\/h2>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-25155 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production-300x184.png\" alt=\"Tubo de rayos X - producci\u00f3n de rayos X\" width=\"300\" height=\"184\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production-300x184.png\" \/><\/a><span>Dado que los\u00a0<\/span><strong><span>rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0son\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\"><span>fotones de<\/span><\/a><span>\u00a0alta energ\u00eda\u00a0, que tienen\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-interactions-fundamental-forces\/electromagnetic-interaction-electromagnetic-force\/\"><span>naturaleza electromagn\u00e9tica<\/span><\/a><span>\u00a0, se pueden producir siempre que part\u00edculas cargadas (electrones o iones) de suficiente energ\u00eda golpean un material.\u00a0Es similar al\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\"><span>efecto fotoel\u00e9ctrico<\/span><\/a><span>\u00a0, donde los fotones pueden ser aniquilados cuando golpean la placa de metal, cada uno entregando su\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/what-is-energy-physics\/what-is-kinetic-energy\/\"><span>energ\u00eda cin\u00e9tica<\/span><\/a><span>\u00a0a un\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/what-is-electron-properties-of-electron\/\"><span>electr\u00f3n<\/span><\/a><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Los rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0pueden ser generados por un\u00a0<\/span><strong><span>tubo de rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0, un tubo de vac\u00edo que utiliza un alto voltaje para acelerar los electrones liberados por un c\u00e1todo caliente a una alta velocidad.\u00a0El c\u00e1todo debe calentarse para emitir electrones.\u00a0Los electrones, acelerados por diferencias potenciales de decenas de miles de voltios, apuntan a un objetivo met\u00e1lico (generalmente hecho de tungsteno u otro metal pesado) en un tubo de vac\u00edo.\u00a0Cuanto mayor sea el voltaje entre los electrodos, mayor energ\u00eda alcanzar\u00e1n los electrones.\u00a0Al alcanzar el objetivo, los electrones acelerados se detienen abruptamente y los\u00a0<\/span><strong><span>rayos X<\/span><\/strong><span>y se generan calor.\u00a0La mayor parte de la energ\u00eda se transforma en calor en el \u00e1nodo (que debe enfriarse).\u00a0Solo el 1% de la energ\u00eda cin\u00e9tica de los electrones se convierte en rayos X.\u00a0Los rayos X generalmente se generan perpendiculares a la trayectoria del haz de electrones.<\/span><\/p>\n<p><span>Una fuente especializada de rayos X que se est\u00e1 utilizando ampliamente en la investigaci\u00f3n es el acelerador de part\u00edculas, que genera radiaci\u00f3n conocida como\u00a0<\/span><strong><span>radiaci\u00f3n sincrotr\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Cuando las part\u00edculas cargadas ultra-relativistas se mueven a trav\u00e9s de\u00a0<\/span><strong><span>campos magn\u00e9ticos,<\/span><\/strong><span>\u00a0se ven obligadas a moverse a lo largo de un camino curvo.\u00a0Dado que su direcci\u00f3n de movimiento cambia continuamente, tambi\u00e9n est\u00e1n acelerando y emiten bremsstrahlung, en este caso se denomina\u00a0<\/span><strong><span>radiaci\u00f3n sincrotr\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><span>Los rayos X tambi\u00e9n pueden ser producidos por protones r\u00e1pidos u otros iones positivos.\u00a0La emisi\u00f3n de rayos X inducida por protones o la emisi\u00f3n de rayos X inducida por part\u00edculas se usa ampliamente como procedimiento anal\u00edtico.<\/span><\/p>\n<h2><span>Rayos X blandos y duros<\/span><\/h2>\n<p><strong><span>Los rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0generalmente se describen por su energ\u00eda m\u00e1xima, que est\u00e1 determinada por el voltaje entre los electrodos.\u00a0Los rayos X con altas energ\u00edas fot\u00f3nicas (superiores a 5\u201310 keV) se denominan\u00a0<\/span><strong><span>rayos X duros<\/span><\/strong><span>\u00a0, mientras que los que tienen una energ\u00eda m\u00e1s baja (y una longitud de onda m\u00e1s larga) se denominan\u00a0<\/span><strong><span>rayos X blandos<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Debido a su capacidad de penetraci\u00f3n, los rayos X duros se usan ampliamente para obtener im\u00e1genes del interior de objetos visualmente opacos.\u00a0Las aplicaciones m\u00e1s vistas son en radiograf\u00eda m\u00e9dica.\u00a0Dado que las longitudes de onda de los rayos X duros son similares al tama\u00f1o de los \u00e1tomos, tambi\u00e9n son \u00fatiles para determinar las estructuras cristalinas mediante cristalograf\u00eda de rayos X.\u00a0Por el contrario, las radiograf\u00edas suaves se absorben f\u00e1cilmente en el aire.\u00a0La longitud de atenuaci\u00f3n de los rayos X de 600 eV en el agua es inferior a 1 micr\u00f3metro.<\/span><\/p>\n<h2><span>Espectro de rayos X: caracter\u00edstico y continuo<\/span><\/h2>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-25156 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure-300x259.png\" alt=\"Espectro de rayos X: caracter\u00edstico y continuo\" width=\"300\" height=\"259\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure-300x259.png\" \/><\/a><span>Para los rayos X generados por el tubo de rayos X, la parte de energ\u00eda que se transforma en radiaci\u00f3n var\u00eda desde cero hasta la energ\u00eda m\u00e1xima del electr\u00f3n cuando golpea el \u00e1nodo.\u00a0La energ\u00eda m\u00e1xima del fot\u00f3n de rayos X producido est\u00e1 limitada por la energ\u00eda del electr\u00f3n incidente, que es igual al voltaje en el tubo multiplicado por la carga de electrones, por lo que un tubo de 100 kV no puede crear rayos X con una energ\u00eda superior a 100 keV.\u00a0Cuando los electrones alcanzan el objetivo, los rayos X son creados por dos procesos at\u00f3micos diferentes:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><strong><span>Bremsstrahlung<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>El bremsstrahlung<\/span><\/strong><span>\u00a0es la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica producida por la aceleraci\u00f3n o desaceleraci\u00f3n de un electr\u00f3n cuando es desviada por fuertes\u00a0<\/span><strong><span>campos electromagn\u00e9ticos<\/span><\/strong><span>\u00a0de n\u00facleos de alta Z (n\u00famero de protones) objetivo.\u00a0El nombre bremsstrahlung proviene del alem\u00e1n.\u00a0La traducci\u00f3n literal es\u00a0<\/span><strong><span>&#8216;radiaci\u00f3n de frenado&#8217;<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Seg\u00fan la teor\u00eda cl\u00e1sica, cuando una part\u00edcula cargada se acelera o desacelera, debe irradiar energ\u00eda.\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/bremsstrahlung-2\/\"><span>El bremsstrahlung<\/span><\/a><span>\u00a0es una de las posibles interacciones de part\u00edculas cargadas de luz con la materia (especialmente con\u00a0<\/span><strong><span>n\u00fameros at\u00f3micos altos<\/span><\/strong><span>)\u00a0Estas radiograf\u00edas tienen un espectro continuo.\u00a0La intensidad de los rayos X aumenta linealmente con frecuencia decreciente, desde cero a la energ\u00eda de los electrones incidentes, el voltaje en el tubo de rayos X.\u00a0Cambiar el material del que est\u00e1 hecho el objetivo en el tubo no tiene ning\u00fan efecto sobre el espectro de esta radiaci\u00f3n continua.\u00a0Si tuvi\u00e9ramos que cambiar de un objetivo de molibdeno a un objetivo de cobre, por ejemplo, todas las caracter\u00edsticas del espectro de rayos X cambiar\u00edan, excepto la longitud de onda de corte.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Emisi\u00f3n caracter\u00edstica de rayos X.\u00a0<\/span><\/strong><span>Si el electr\u00f3n tiene suficiente energ\u00eda, puede expulsar un electr\u00f3n orbital de la capa interna de electrones de un \u00e1tomo de metal.\u00a0Dado que el proceso deja una\u00a0<\/span><strong><span>vacante<\/span><\/strong><span>\u00a0en el nivel de energ\u00eda de los electrones del cual proviene el electr\u00f3n, los electrones externos del \u00e1tomo\u00a0<\/span><strong><span>caen en cascada<\/span><\/strong><span>\u00a0para llenar los niveles at\u00f3micos m\u00e1s bajos, y\u00a0generalmente se emiten\u00a0uno o m\u00e1s\u00a0<\/span><strong><span>rayos X caracter\u00edsticos<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Como resultado, aparecen picos de intensidad bruscos en el espectro a longitudes de onda que son caracter\u00edsticas del material del que est\u00e1 hecho el objetivo an\u00f3dico.\u00a0Las frecuencias de los rayos X caracter\u00edsticos se pueden predecir a partir del modelo de Bohr.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\"><\/div>\n<\/div>\n<h2><span>Interacci\u00f3n de rayos X con materia<\/span><\/h2>\n<p><span>Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.\u00a0La fuerza de estas interacciones depende de la\u00a0<\/span><strong><span>energ\u00eda de los rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0y la composici\u00f3n elemental del material, pero no mucho de las propiedades qu\u00edmicas, ya que la energ\u00eda del fot\u00f3n de rayos X es mucho mayor que las energ\u00edas de uni\u00f3n qu\u00edmica.\u00a0La absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica domina\u00a0<\/span><strong><span>a bajas energ\u00edas de rayos X,<\/span><\/strong><span>\u00a0mientras que la dispersi\u00f3n de Compton domina a energ\u00edas m\u00e1s altas.<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><strong><span>Absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Dispersi\u00f3n de Compton<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>la dispersi\u00f3n de Rayleigh<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h3><span>Absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de rayos X<\/span><\/h3>\n<figure id=\"attachment_11817\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11821 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Absorci\u00f3n gamma por un \u00e1tomo.  Fuente: laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\"><span>Absorci\u00f3n gamma por un \u00e1tomo.<\/span><br \/>\n<span>Fuente: laradioactivite.com\/<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>En el efecto fotoel\u00e9ctrico, un fot\u00f3n experimenta una interacci\u00f3n con un electr\u00f3n que est\u00e1 unido a un \u00e1tomo.\u00a0En esta interacci\u00f3n, el fot\u00f3n incidente desaparece por completo y el \u00e1tomo expulsa un fotoelectr\u00f3n energ\u00e9tico de una\u00a0<\/span><strong><span>de sus capas unidas<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0La energ\u00eda cin\u00e9tica del fotoelectr\u00f3n expulsado (E\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0) es igual a la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente (h\u03bd) menos la\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\"><span>energ\u00eda<\/span><\/a><span>\u00a0de\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">uni\u00f3n<\/a>\u00a0del fotoelectr\u00f3n en su capa original (E\u00a0<\/span><sub><span>b<\/span><\/sub><span>\u00a0).<\/span><\/p>\n<p><strong><span>E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>b<\/span><\/sub><\/strong><\/p>\n<p><span>Por lo tanto, los fotoelectrones solo son emitidos por el efecto fotoel\u00e9ctrico si el fot\u00f3n alcanza o excede\u00a0<\/span><strong><span>un umbral de energ\u00eda<\/span><\/strong><span>\u00a0, la energ\u00eda de uni\u00f3n del electr\u00f3n,\u00a0<\/span><strong><span>la funci\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0de\u00a0<strong>trabajo<\/strong>\u00a0del material.\u00a0Para rayos X muy altos con energ\u00edas de m\u00e1s de cientos keV, el fotoelectr\u00f3n se lleva la mayor parte de la energ\u00eda fot\u00f3nica incidente &#8211; h\u03bd.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>A valores peque\u00f1os de energ\u00eda de rayos gamma domina el efecto fotoel\u00e9ctrico<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0El mecanismo tambi\u00e9n se mejora para materiales de alto n\u00famero at\u00f3mico Z. No es simple derivar la expresi\u00f3n anal\u00edtica para la probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de rayos gamma por \u00e1tomo en todos los rangos de energ\u00edas de rayos gamma.\u00a0La probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica por unidad de masa es aproximadamente proporcional a:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>\u03c4\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>(fotoel\u00e9ctrico)<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= constante x Z\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>N<\/span><\/sup><\/strong><strong><span>\u00a0\/ E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>3.5<\/span><\/sup><\/strong><\/p>\n<p><span>donde\u00a0<\/span><strong><span>Z<\/span><\/strong><span>\u00a0es el n\u00famero at\u00f3mico, el exponente\u00a0<\/span><strong><span>n<\/span><\/strong><span>\u00a0var\u00eda entre 4 y 5.\u00a0<\/span><strong><span>E<\/span><\/strong><span>\u00a0es la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente.\u00a0La proporcionalidad a las potencias superiores del n\u00famero at\u00f3mico Z es la raz\u00f3n principal para el uso de materiales con alto contenido de Z, como plomo o uranio empobrecido en escudos de rayos gamma.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11683 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Corte transversal de efecto fotoel\u00e9ctrico.\" width=\"300\" height=\"214\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" \/><\/a><span>Aunque la probabilidad de la absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica del fot\u00f3n disminuye, en general, con el aumento de la energ\u00eda del fot\u00f3n, hay\u00a0<\/span><strong><span>discontinuidades agudas<\/span><\/strong><span>\u00a0en la curva de la secci\u00f3n transversal.\u00a0Estos se llaman\u00a0<\/span><strong><span>\u00abbordes de absorci\u00f3n\u00bb<\/span><\/strong><span>y corresponden a las energ\u00edas de uni\u00f3n de los electrones de las capas unidas a los \u00e1tomos.\u00a0Para los fotones con la energ\u00eda justo por encima del borde, la energ\u00eda del fot\u00f3n es suficiente para experimentar la interacci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica con el electr\u00f3n de la capa unida, digamos K-shell.\u00a0La probabilidad de tal interacci\u00f3n es justo por encima de este borde, mucho mayor que la de los fotones de energ\u00eda ligeramente por debajo de este borde.\u00a0Para los fotones por debajo de este borde, la interacci\u00f3n con el electr\u00f3n de la capa K es energ\u00e9ticamente imposible y, por lo tanto, la probabilidad cae abruptamente.\u00a0Estos bordes se producen tambi\u00e9n en las energ\u00edas de uni\u00f3n de los electrones de otras capas (L, M, N &#8230; ..).<\/span><\/p>\n<h3><span>Dispersi\u00f3n de Compton de rayos X<\/span><\/h3>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11686 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"dispersi\u00f3n de compton\" width=\"300\" height=\"213\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" \/><\/a><span>La\u00a0<\/span><a title=\"F\u00f3rmula Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/compton-formula\/\"><span>f\u00f3rmula de Compton<\/span><\/a><span>\u00a0se public\u00f3 en 1923 en Physical Review.\u00a0Compton explic\u00f3 que el\u00a0<\/span><strong><span>cambio de<\/span><\/strong><span>\u00a0rayos X\u00a0es causado por el\u00a0<\/span><strong><span>impulso de fotones en forma de<\/span><\/strong><span>\u00a0part\u00edculas\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>La f\u00f3rmula de dispersi\u00f3n de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0es la relaci\u00f3n matem\u00e1tica entre el\u00a0<\/span><strong><span>cambio en la longitud de onda<\/span><\/strong><span>\u00a0y el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de los rayos X.\u00a0En el caso de la\u00a0<\/span><a title=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\"><span>dispersi\u00f3n<\/span><\/a><span>\u00a0de\u00a0<a title=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\">Compton,<\/a>\u00a0el fot\u00f3n de frecuencia\u00a0\u00a0<\/span><em><span>f<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0colisiona con un electr\u00f3n en reposo.\u00a0Tras la colisi\u00f3n, el fot\u00f3n rebota en el electr\u00f3n, renunciando a parte de su energ\u00eda inicial (dada por la f\u00f3rmula de Planck E = hf), mientras que el electr\u00f3n gana impulso (masa x velocidad), el\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>fot\u00f3n no puede bajar su velocidad<\/span><\/strong><span>.\u00a0Como resultado de la ley de conservaci\u00f3n del momento, el fot\u00f3n debe reducir su impulso dado por:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11878 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"Como resultado de la ley de conservaci\u00f3n del momento, el fot\u00f3n debe reducir su impulso dado por esta f\u00f3rmula.\" width=\"177\" height=\"59\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11831\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11831\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\"><img loading=\"lazy\" class=\"wp-image-11833 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\" alt=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" width=\"344\" height=\"248\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11831\" class=\"wp-caption-text\"><span>En la dispersi\u00f3n de Compton, el fot\u00f3n de rayos gamma incidente se desv\u00eda a trav\u00e9s de un \u00e1ngulo \u0398 con respecto a su direcci\u00f3n original.\u00a0Esta desviaci\u00f3n da como resultado una disminuci\u00f3n de la energ\u00eda (disminuci\u00f3n de la frecuencia del fot\u00f3n) del fot\u00f3n y se denomina efecto Compton.<\/span><br \/>\n<span>Fuente: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>Por lo tanto, la disminuci\u00f3n en el momento del fot\u00f3n debe traducirse en una\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>disminuci\u00f3n en la frecuencia<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0(aumento en la longitud de onda \u0394\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb = \u03bb &#8216;- \u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0).\u00a0El desplazamiento de la longitud de onda aument\u00f3 con el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de acuerdo con\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>la f\u00f3rmula de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11878 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"El desplazamiento de la longitud de onda aument\u00f3 con el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de acuerdo con la f\u00f3rmula de Compton\" width=\"236\" height=\"64\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>donde\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la longitud de onda inicial del fot\u00f3n\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb &#8216;<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la longitud de onda despu\u00e9s de la dispersi\u00f3n,\u00a0<\/span><strong><span>h\u00a0<\/span><\/strong><span>\u00a0es la constante de Planck = 6.626 x 10\u00a0<\/span><sup><span>-34<\/span><\/sup><span>\u00a0\u00a0Js,\u00a0<\/span><strong><span>m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la masa de electrones en reposo (0.511 MeV)\u00a0<\/span><strong><span>c<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la velocidad de la luz\u00a0<\/span><strong><span>\u0398<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la dispersi\u00f3n \u00e1ngulo.\u00a0El cambio m\u00ednimo en la longitud de onda (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>\u00a0) para el fot\u00f3n ocurre cuando \u0398 = 0 \u00b0 (cos (\u0398) = 1) y es al menos cero.\u00a0El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>) para el fot\u00f3n ocurre cuando \u0398 = 180 \u00b0 (cos (\u0398) = &#8211; 1).\u00a0En este caso, el fot\u00f3n transfiere al electr\u00f3n la mayor cantidad de impulso posible.\u00a0El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda se puede derivar de la f\u00f3rmula de Compton:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" alt=\"El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda puede derivarse de la f\u00f3rmula de Compton.  Longitud de Compton\" width=\"561\" height=\"78\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>La cantidad h \/ m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0c se conoce como la\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>longitud<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0de\u00a0<strong>onda<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>Compton<\/strong>\u00a0del electr\u00f3n y es igual a\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>2,43 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>\u221212<\/span><\/sup><\/strong><span><strong>\u00a0m<\/strong>\u00a0.<\/span><strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<h3><span>Dispersi\u00f3n de Rayleigh &#8211; Dispersi\u00f3n de Thomson<\/span><\/h3>\n<p><strong><span>La dispersi\u00f3n de Rayleigh<\/span><\/strong><span>\u00a0, tambi\u00e9n conocida como dispersi\u00f3n de Thomson, es el l\u00edmite de baja energ\u00eda de la dispersi\u00f3n de Compton.\u00a0La energ\u00eda cin\u00e9tica de las part\u00edculas y la frecuencia de los fotones no cambian como resultado de la dispersi\u00f3n.\u00a0La dispersi\u00f3n de Rayleigh ocurre como resultado de una interacci\u00f3n entre un fot\u00f3n entrante y un electr\u00f3n, cuya energ\u00eda de uni\u00f3n es significativamente mayor que la del fot\u00f3n entrante.\u00a0Se supone que la radiaci\u00f3n incidente establece el electr\u00f3n en una oscilaci\u00f3n resonante forzada de tal manera que el electr\u00f3n reemite radiaci\u00f3n de la\u00a0<\/span><strong><span>misma frecuencia<\/span><\/strong><span>\u00a0pero en\u00a0<\/span><strong><span>todas las direcciones.<\/span><\/strong><span>.\u00a0En este caso, el campo el\u00e9ctrico de la onda incidente (fot\u00f3n) acelera la part\u00edcula cargada, haciendo que, a su vez, emita radiaci\u00f3n a la misma frecuencia que la onda incidente y, por lo tanto, la onda se dispersa.\u00a0La dispersi\u00f3n de Rayleigh es significativa hasta ke 20keV y, al igual que la dispersi\u00f3n de Thomson, es el\u00e1stica.\u00a0La secci\u00f3n transversal de dispersi\u00f3n total se convierte en una combinaci\u00f3n de las secciones transversales de dispersi\u00f3n ligadas de Rayleigh y Compton.\u00a0La dispersi\u00f3n de Thomson es un fen\u00f3meno importante en la f\u00edsica del plasma y fue explicado por primera vez por el f\u00edsico JJ Thomson.\u00a0Esta interacci\u00f3n tiene una gran importancia en el \u00e1rea de la cristalograf\u00eda de rayos X.<\/span><\/p>\n<h3><span>Atenuaci\u00f3n de rayos X<\/span><\/h3>\n<figure id=\"attachment_11684\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11684\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11684 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" alt=\"Coeficientes de atenuaci\u00f3n.\" width=\"300\" height=\"217\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11684\" class=\"wp-caption-text\"><span>Total de secciones transversales de fotones.<\/span><br \/>\n<span>Fuente: Wikimedia Commons<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>A medida que los\u00a0<\/span><strong><span>fotones de alta energ\u00eda<\/span><\/strong><span>\u00a0pasan a trav\u00e9s del material, su energ\u00eda disminuye.\u00a0Esto se conoce como\u00a0<\/span><strong><span>atenuaci\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0La teor\u00eda de la atenuaci\u00f3n tambi\u00e9n es v\u00e1lida para\u00a0<\/span><strong><span>rayos X<\/span><\/strong><span>\u00a0y\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\"><strong><span>rayos gamma<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0.\u00a0Resulta que los fotones de mayor energ\u00eda (rayos X duros) viajan a trav\u00e9s del tejido m\u00e1s f\u00e1cilmente que los fotones de baja energ\u00eda (es decir, los fotones de mayor energ\u00eda tienen menos probabilidades de interactuar con la materia).\u00a0Gran parte de este efecto est\u00e1 relacionado con el\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\"><span>efecto fotoel\u00e9ctrico<\/span><\/a><span>\u00a0.\u00a0La probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica es aproximadamente proporcional a (Z \/ E)\u00a0<\/span><sup><span>3<\/span><\/sup><span>, donde Z es el n\u00famero at\u00f3mico del \u00e1tomo de tejido y E es la energ\u00eda del fot\u00f3n.\u00a0A medida que E aumenta, la probabilidad de interacci\u00f3n disminuye r\u00e1pidamente.\u00a0Para energ\u00edas m\u00e1s altas, la dispersi\u00f3n de Compton se vuelve dominante.\u00a0La dispersi\u00f3n de Compton es casi constante para diferentes energ\u00edas, aunque disminuye lentamente a energ\u00edas m\u00e1s altas.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Ver tambi\u00e9n:\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/x-ray-attenuation\/\"><span>atenuaci\u00f3n de rayos X<\/span><\/a><\/strong><\/p>\n<h2><span>Blindaje de rayos X<\/span><\/h2>\n<p><span>En resumen, la\u00a0<\/span><strong><span>protecci\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0efectiva\u00a0<strong>de los rayos X<\/strong>\u00a0se basa en la mayor\u00eda de los casos en el uso de materiales con las siguientes dos propiedades:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><span>Alta densidad de material.<\/span><\/li>\n<li><span>alto n\u00famero at\u00f3mico de material (materiales con alto contenido de Z)<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Sin embargo, los materiales de baja densidad y los materiales de baja Z pueden compensarse con un mayor espesor, que es tan significativo como la densidad y el n\u00famero at\u00f3mico en aplicaciones de blindaje.<\/span><\/p>\n<p><span>Un cable se usa ampliamente como\u00a0escudo de\u00a0<\/span><strong><span>rayos X.\u00a0<\/span><\/strong><span>La principal ventaja del blindaje de plomo es su compacidad debido a su mayor densidad.\u00a0Un cable se usa ampliamente como un escudo gamma.\u00a0Por otro lado,\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-fuel\/uranium\/depleted-uranium\/\"><span>el uranio empobrecido<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0es mucho m\u00e1s efectivo debido a su mayor Z. El uranio empobrecido se usa para proteger en fuentes port\u00e1tiles de rayos gamma.<\/span><\/p>\n<p><span>En\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/\"><span>las centrales nucleares, la<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0protecci\u00f3n del\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor-core\/\"><span>n\u00facleo<\/span><\/a><span>\u00a0de un\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor-core\/\">reactor<\/a>\u00a0\u00a0puede ser proporcionada por materiales del recipiente a presi\u00f3n del reactor, internos del reactor (\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor\/neutron-reflector\/\"><span>reflector de neutrones<\/span><\/a><span>\u00a0).\u00a0Tambi\u00e9n se usa hormig\u00f3n pesado para proteger tanto los\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/neutron\/shielding-neutron-radiation\/\"><span>neutrones<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0como la radiaci\u00f3n gamma.<\/span><\/p>\n<p><span>En general, la protecci\u00f3n contra rayos X es m\u00e1s compleja y dif\u00edcil que la\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-beta-radiation\/\">protecci\u00f3n contra radiaci\u00f3n\u00a0<\/a><\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-of-alpha-radiation\/\"><span>alfa<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0o\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-beta-radiation\/\"><span>beta<\/span><\/a><span>\u00a0.\u00a0Para comprender de manera integral la forma en que un rayo X pierde su energ\u00eda inicial, c\u00f3mo puede atenuarse y c\u00f3mo puede protegerse, debemos tener un conocimiento detallado de sus mecanismos de interacci\u00f3n.<\/span><\/p>\n<p><span>Ver tambi\u00e9n m\u00e1s teor\u00eda:\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/interaction-of-x-rays-with-matter\/\"><span>interacci\u00f3n de rayos X con materia<\/span><\/a><\/p>\n<p><span>Ver tambi\u00e9n calculadora:\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"http:\/\/www.radprocalculator.com\/Gamma.aspx\"><span>actividad de Gamma a la tasa de dosis (con \/ sin escudo)<\/span><\/a><\/p>\n<p><span>Ver tambi\u00e9n XCOM &#8211; DB de secci\u00f3n transversal de fotones:\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"http:\/\/www.nist.gov\/pml\/data\/xcom\/\"><span>XCOM: base de datos de secciones cruzadas de fotones<\/span><\/a><\/p>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Este art\u00edculo se basa en la traducci\u00f3n autom\u00e1tica del art\u00edculo original en ingl\u00e9s. Para m\u00e1s informaci\u00f3n vea el art\u00edculo en ingl\u00e9s. Puedes ayudarnos. Si desea corregir la traducci\u00f3n, env\u00edela a: translations@nuclear-power.com o complete el formulario de traducci\u00f3n en l\u00ednea. Agradecemos su ayuda, actualizaremos la traducci\u00f3n lo antes posible. Gracias.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Los rayos X\u00a0, tambi\u00e9n conocidos como\u00a0radiaci\u00f3n X\u00a0, se refieren a la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica (sin masa en reposo, sin carga) de altas energ\u00edas.\u00a0Los rayos X son\u00a0fotones de\u00a0alta energ\u00eda\u00a0con longitudes de onda cortas y, por lo tanto, de muy alta frecuencia.\u00a0La frecuencia de radiaci\u00f3n es el par\u00e1metro clave de todos los fotones, porque determina la energ\u00eda de &#8230; <a title=\"\u00bfQu\u00e9 son los rayos X? 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