{"id":19873,"date":"2020-07-02T14:22:51","date_gmt":"2020-07-02T14:22:51","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/que-es-la-interaccion-de-los-rayos-x-con-la-materia-definicion\/"},"modified":"2020-07-02T14:22:51","modified_gmt":"2020-07-02T14:22:51","slug":"que-es-la-interaccion-de-los-rayos-x-con-la-materia-definicion","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/es\/que-es-la-interaccion-de-los-rayos-x-con-la-materia-definicion\/","title":{"rendered":"\u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de los rayos X con la materia? Definici\u00f3n"},"content":{"rendered":"<div class=\"su-quote su-quote-style-default\">\n<div class=\"su-quote-inner su-u-clearfix su-u-trim\">Interacci\u00f3n de rayos X con materia.\u00a0Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.\u00a0Dosimetr\u00eda de radiaci\u00f3n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<p><strong>Los rayos X<\/strong>\u00a0, tambi\u00e9n conocidos como\u00a0<strong>radiaci\u00f3n X<\/strong>\u00a0, se refieren a la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica (sin masa en reposo, sin carga) de altas energ\u00edas.\u00a0Los rayos X son\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">fotones de<\/a>\u00a0alta energ\u00eda\u00a0con longitudes de onda cortas y, por lo tanto, de muy alta frecuencia.\u00a0La frecuencia de radiaci\u00f3n es el par\u00e1metro clave de todos los fotones, porque determina la energ\u00eda de un fot\u00f3n.\u00a0Los fotones se clasifican seg\u00fan las energ\u00edas de las ondas de radio de baja energ\u00eda y la radiaci\u00f3n infrarroja, a trav\u00e9s de la luz visible, hasta los rayos X de alta energ\u00eda y\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\">los rayos gamma<\/a>\u00a0.<\/p>\n<p>La mayor\u00eda de los rayos X tienen una longitud de onda que var\u00eda de 0.01 a 10 nan\u00f3metros (3 \u00d7 10\u00a0<sup>16<\/sup>\u00a0Hz a 3 \u00d7 10\u00a0<sup>19<\/sup>\u00a0Hz), correspondiente a energ\u00edas en el rango de 100 eV a 100 keV.\u00a0Las longitudes de onda de los rayos X son m\u00e1s cortas que las de los rayos UV y t\u00edpicamente m\u00e1s largas que las de los rayos gamma.\u00a0La distinci\u00f3n entre rayos X y rayos gamma no es tan simple y ha cambiado en las \u00faltimas d\u00e9cadas.\u00a0Seg\u00fan la definici\u00f3n actualmente v\u00e1lida, los\u00a0<strong>rayos X son emitidos por electrones<\/strong>\u00a0fuera del n\u00facleo, mientras que\u00a0<strong>los rayos gamma son emitidos por el n\u00facleo<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>Dado que los rayos X (especialmente los rayos X duros) est\u00e1n en una sustancia de fotones de alta energ\u00eda, son materia muy penetrante y, por lo tanto, biol\u00f3gicamente peligrosos.\u00a0Los rayos X pueden viajar miles de pies en el aire y pueden pasar f\u00e1cilmente por el cuerpo humano.<\/p>\n<h2>Interacci\u00f3n de rayos X con materia<\/h2>\n<p>Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.\u00a0La fuerza de estas interacciones depende de la\u00a0<strong>energ\u00eda de los rayos X<\/strong>\u00a0y la composici\u00f3n elemental del material, pero no mucho de las propiedades qu\u00edmicas, ya que la energ\u00eda del fot\u00f3n de rayos X es mucho mayor que las energ\u00edas de uni\u00f3n qu\u00edmica.\u00a0La absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica domina\u00a0<strong>a bajas energ\u00edas de rayos X,<\/strong>\u00a0mientras que la dispersi\u00f3n de Compton domina a energ\u00edas m\u00e1s altas.<\/p>\n<ul>\n<li><strong>Absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica<\/strong><\/li>\n<li><strong>Dispersi\u00f3n de Compton<\/strong><\/li>\n<li><strong>la dispersi\u00f3n de Rayleigh<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h3>Absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de rayos X<\/h3>\n<figure id=\"attachment_11817\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"wp-image-11821 size-medium lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Absorci\u00f3n gamma por un \u00e1tomo. Fuente: laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\">Absorci\u00f3n gamma por un \u00e1tomo.\u00a0Fuente: laradioactivite.com\/<\/figcaption><\/figure>\n<p>En el efecto fotoel\u00e9ctrico, un fot\u00f3n experimenta una interacci\u00f3n con un electr\u00f3n que est\u00e1 unido a un \u00e1tomo.\u00a0En esta interacci\u00f3n, el fot\u00f3n incidente desaparece por completo y el \u00e1tomo expulsa un fotoelectr\u00f3n energ\u00e9tico de una\u00a0<strong>de sus capas unidas<\/strong>\u00a0.\u00a0La energ\u00eda cin\u00e9tica del fotoelectr\u00f3n expulsado (E\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0) es igual a la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente (h\u03bd) menos la\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">energ\u00eda<\/a>\u00a0de\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">uni\u00f3n<\/a>\u00a0del fotoelectr\u00f3n en su capa original (E\u00a0<sub>b<\/sub>\u00a0).<\/p>\n<p><strong>E\u00a0<\/strong><strong><sub>e<\/sub><\/strong><strong>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<\/strong><strong><sub>b<\/sub><\/strong><\/p>\n<p>Por lo tanto, los fotoelectrones solo son emitidos por el efecto fotoel\u00e9ctrico si el fot\u00f3n alcanza o excede\u00a0<strong>un umbral de energ\u00eda<\/strong>\u00a0, la energ\u00eda de uni\u00f3n del electr\u00f3n,\u00a0<strong>la funci\u00f3n<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>trabajo<\/strong>\u00a0del material.\u00a0Para rayos X muy altos con energ\u00edas de m\u00e1s de cientos keV, el fotoelectr\u00f3n se lleva la mayor parte de la energ\u00eda fot\u00f3nica incidente &#8211; h\u03bd.<\/p>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<p><strong><span>A valores peque\u00f1os de energ\u00eda de rayos gamma domina el efecto fotoel\u00e9ctrico<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0El mecanismo tambi\u00e9n se mejora para materiales de alto n\u00famero at\u00f3mico Z. No es simple derivar la expresi\u00f3n anal\u00edtica para la probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de rayos gamma por \u00e1tomo en todos los rangos de energ\u00edas de rayos gamma.\u00a0La probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica por unidad de masa es aproximadamente proporcional a:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>\u03c4\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>(fotoel\u00e9ctrico)<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= constante x Z\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>N<\/span><\/sup><\/strong><strong><span>\u00a0\/ E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>3.5<\/span><\/sup><\/strong><\/p>\n<p><span>donde\u00a0<\/span><strong><span>Z<\/span><\/strong><span>\u00a0es el n\u00famero at\u00f3mico, el exponente\u00a0<\/span><strong><span>n<\/span><\/strong><span>\u00a0var\u00eda entre 4 y 5.\u00a0<\/span><strong><span>E<\/span><\/strong><span>\u00a0es la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente.\u00a0La proporcionalidad a las potencias superiores del n\u00famero at\u00f3mico Z es la raz\u00f3n principal para el uso de materiales con alto contenido de Z, como plomo o uranio empobrecido en escudos de rayos gamma.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11683 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Corte transversal de efecto fotoel\u00e9ctrico.\" width=\"300\" height=\"214\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" \/><\/a><span>Aunque la probabilidad de la absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica del fot\u00f3n disminuye, en general, con el aumento de la energ\u00eda del fot\u00f3n, hay\u00a0<\/span><strong><span>discontinuidades agudas<\/span><\/strong><span>\u00a0en la curva de la secci\u00f3n transversal.\u00a0Estos se llaman\u00a0<\/span><strong><span>\u00abbordes de absorci\u00f3n\u00bb<\/span><\/strong><span>y corresponden a las energ\u00edas de uni\u00f3n de los electrones de las capas unidas a los \u00e1tomos.\u00a0Para los fotones con la energ\u00eda justo por encima del borde, la energ\u00eda del fot\u00f3n es suficiente para experimentar la interacci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica con el electr\u00f3n de la capa unida, digamos K-shell.\u00a0La probabilidad de tal interacci\u00f3n es justo por encima de este borde, mucho mayor que la de los fotones de energ\u00eda ligeramente por debajo de este borde.\u00a0Para los fotones por debajo de este borde, la interacci\u00f3n con el electr\u00f3n de la capa K es energ\u00e9ticamente imposible y, por lo tanto, la probabilidad cae abruptamente.\u00a0Estos bordes se producen tambi\u00e9n en las energ\u00edas de uni\u00f3n de los electrones de otras capas (L, M, N &#8230; ..).<\/span><\/p>\n<h3><span>Dispersi\u00f3n de Compton de rayos X<\/span><\/h3>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11686 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"dispersi\u00f3n de compton\" width=\"300\" height=\"213\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" \/><\/a><span>La\u00a0<\/span><a title=\"F\u00f3rmula Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/compton-formula\/\"><span>f\u00f3rmula de Compton<\/span><\/a><span>\u00a0se public\u00f3 en 1923 en Physical Review.\u00a0Compton explic\u00f3 que el\u00a0<\/span><strong><span>cambio de<\/span><\/strong><span>\u00a0rayos X\u00a0es causado por el\u00a0<\/span><strong><span>impulso de fotones en forma de<\/span><\/strong><span>\u00a0part\u00edculas\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>La f\u00f3rmula de dispersi\u00f3n de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0es la relaci\u00f3n matem\u00e1tica entre el\u00a0<\/span><strong><span>cambio en la longitud de onda<\/span><\/strong><span>\u00a0y el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de los rayos X.\u00a0En el caso de la\u00a0<\/span><a title=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\"><span>dispersi\u00f3n<\/span><\/a><span>\u00a0de\u00a0<a title=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\">Compton,<\/a>\u00a0el fot\u00f3n de frecuencia\u00a0\u00a0<\/span><em><span>f<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0colisiona con un electr\u00f3n en reposo.\u00a0Tras la colisi\u00f3n, el fot\u00f3n rebota en el electr\u00f3n, renunciando a parte de su energ\u00eda inicial (dada por la f\u00f3rmula de Planck E = hf), mientras que el electr\u00f3n gana impulso (masa x velocidad), el\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>fot\u00f3n no puede bajar su velocidad<\/span><\/strong><span>.\u00a0Como resultado de la ley de conservaci\u00f3n del momento, el fot\u00f3n debe reducir su impulso dado por:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11878 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"Como resultado de la ley de conservaci\u00f3n del momento, el fot\u00f3n debe reducir su impulso dado por esta f\u00f3rmula.\" width=\"177\" height=\"59\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11831\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11831\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\"><img loading=\"lazy\" class=\"wp-image-11833 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\" alt=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" width=\"344\" height=\"248\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11831\" class=\"wp-caption-text\"><span>En la dispersi\u00f3n de Compton, el fot\u00f3n de rayos gamma incidente se desv\u00eda a trav\u00e9s de un \u00e1ngulo \u0398 con respecto a su direcci\u00f3n original.\u00a0Esta desviaci\u00f3n da como resultado una disminuci\u00f3n de la energ\u00eda (disminuci\u00f3n de la frecuencia del fot\u00f3n) del fot\u00f3n y se denomina efecto Compton.<\/span><br \/>\n<span>Fuente: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>Por lo tanto, la disminuci\u00f3n en el momento del fot\u00f3n debe traducirse en una\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>disminuci\u00f3n en la frecuencia<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0(aumento en la longitud de onda \u0394\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb = \u03bb &#8216;- \u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0).\u00a0El desplazamiento de la longitud de onda aument\u00f3 con el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de acuerdo con\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>la f\u00f3rmula de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11878 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"El desplazamiento de la longitud de onda aument\u00f3 con el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de acuerdo con la f\u00f3rmula de Compton\" width=\"236\" height=\"64\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>donde\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la longitud de onda inicial del fot\u00f3n\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb &#8216;<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la longitud de onda despu\u00e9s de la dispersi\u00f3n,\u00a0<\/span><strong><span>h\u00a0<\/span><\/strong><span>\u00a0es la constante de Planck = 6.626 x 10\u00a0<\/span><sup><span>-34<\/span><\/sup><span>\u00a0\u00a0Js,\u00a0<\/span><strong><span>m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la masa de electrones en reposo (0.511 MeV)\u00a0<\/span><strong><span>c<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la velocidad de la luz\u00a0<\/span><strong><span>\u0398<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0es la dispersi\u00f3n \u00e1ngulo.\u00a0El cambio m\u00ednimo en la longitud de onda (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>\u00a0) para el fot\u00f3n ocurre cuando \u0398 = 0 \u00b0 (cos (\u0398) = 1) y es al menos cero.\u00a0El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>) para el fot\u00f3n ocurre cuando \u0398 = 180 \u00b0 (cos (\u0398) = &#8211; 1).\u00a0En este caso, el fot\u00f3n transfiere al electr\u00f3n la mayor cantidad de impulso posible.\u00a0El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda se puede derivar de la f\u00f3rmula de Compton:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" alt=\"El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda puede derivarse de la f\u00f3rmula de Compton.  Longitud de Compton\" width=\"561\" height=\"78\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>La cantidad h \/ m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0c se conoce como la\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>longitud<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0de\u00a0<strong>onda<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>Compton<\/strong>\u00a0del electr\u00f3n y es igual a\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>2,43 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>\u221212<\/span><\/sup><\/strong><span><strong>\u00a0m<\/strong>\u00a0.<\/span><strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<h3><span>Dispersi\u00f3n de Rayleigh &#8211; Dispersi\u00f3n de Thomson<\/span><\/h3>\n<p><strong><span>La dispersi\u00f3n de Rayleigh<\/span><\/strong><span>\u00a0, tambi\u00e9n conocida como dispersi\u00f3n de Thomson, es el l\u00edmite de baja energ\u00eda de la dispersi\u00f3n de Compton.\u00a0La energ\u00eda cin\u00e9tica de las part\u00edculas y la frecuencia de los fotones no cambian como resultado de la dispersi\u00f3n.\u00a0La dispersi\u00f3n de Rayleigh ocurre como resultado de una interacci\u00f3n entre un fot\u00f3n entrante y un electr\u00f3n, cuya energ\u00eda de uni\u00f3n es significativamente mayor que la del fot\u00f3n entrante.\u00a0Se supone que la radiaci\u00f3n incidente establece el electr\u00f3n en una oscilaci\u00f3n resonante forzada de tal manera que el electr\u00f3n reemite radiaci\u00f3n de la\u00a0<\/span><strong><span>misma frecuencia<\/span><\/strong><span>\u00a0pero en\u00a0<\/span><strong><span>todas las direcciones.<\/span><\/strong><span>.\u00a0En este caso, el campo el\u00e9ctrico de la onda incidente (fot\u00f3n) acelera la part\u00edcula cargada, haciendo que, a su vez, emita radiaci\u00f3n a la misma frecuencia que la onda incidente y, por lo tanto, la onda se dispersa.\u00a0La dispersi\u00f3n de Rayleigh es significativa hasta ke 20keV y, al igual que la dispersi\u00f3n de Thomson, es el\u00e1stica.\u00a0La secci\u00f3n transversal de dispersi\u00f3n total se convierte en una combinaci\u00f3n de las secciones transversales de dispersi\u00f3n ligadas de Rayleigh y Compton.\u00a0La dispersi\u00f3n de Thomson es un fen\u00f3meno importante en la f\u00edsica del plasma y fue explicado por primera vez por el f\u00edsico JJ Thomson.\u00a0Esta interacci\u00f3n tiene una gran importancia en el \u00e1rea de la cristalograf\u00eda de rayos X.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-arrow\" data-anchor=\"References\">\n<div class=\"su-spoiler-title\" tabindex=\"0\" role=\"button\"><\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Este art\u00edculo se basa en la traducci\u00f3n autom\u00e1tica del art\u00edculo original en ingl\u00e9s. Para m\u00e1s informaci\u00f3n vea el art\u00edculo en ingl\u00e9s. Puedes ayudarnos. Si desea corregir la traducci\u00f3n, env\u00edela a: translations@nuclear-power.com o complete el formulario de traducci\u00f3n en l\u00ednea. Agradecemos su ayuda, actualizaremos la traducci\u00f3n lo antes posible. Gracias.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Interacci\u00f3n de rayos X con materia.\u00a0Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.\u00a0Dosimetr\u00eda de radiaci\u00f3n Los rayos X\u00a0, tambi\u00e9n conocidos como\u00a0radiaci\u00f3n X\u00a0, se refieren a la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica (sin masa en reposo, sin carga) de altas energ\u00edas.\u00a0Los rayos X son\u00a0fotones de\u00a0alta energ\u00eda\u00a0con longitudes de onda &#8230; <a title=\"\u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de los rayos X con la materia? Definici\u00f3n\" class=\"read-more\" href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/es\/que-es-la-interaccion-de-los-rayos-x-con-la-materia-definicion\/\" aria-label=\"M\u00e1s en \u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de los rayos X con la materia? Definici\u00f3n\">Leer m\u00e1s<\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":[],"categories":[50],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v15.4 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>\u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de los rayos X con la materia? Definici\u00f3n<\/title>\n<meta name=\"description\" content=\"Interacci\u00f3n de rayos X con materia. Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia. 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