{"id":12992,"date":"2019-12-18T17:58:36","date_gmt":"2019-12-18T17:58:36","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/was-ist-compton-continuum-compton-plateau-spektrum-definition\/"},"modified":"2020-07-08T10:46:21","modified_gmt":"2020-07-08T10:46:21","slug":"was-ist-compton-continuum-compton-plateau-spektrum-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/de\/was-ist-compton-continuum-compton-plateau-spektrum-definition\/","title":{"rendered":"Was ist Compton Continuum – Compton Plateau – Spektrum – Definition"},"content":{"rendered":"
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Bei kleinen Detektoren ist die Chance, dass ein Photon nach der Compton-Effekt austritt, hoch und das Compton-Kontinuum w\u00e4re im Vergleich zum Photopeak gro\u00df.\u00a0Strahlendosimetrie<\/div>\n<\/div>\n
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Die Analyse von\u00a0Gammaspektren<\/strong>\u00a0ist sehr interessant, da sie eine Struktur aufweist und die Arbeiter zwischen echten zu analysierenden Impulsen und begleitenden Impulsen von verschiedenen Strahlungsquellen unterscheiden m\u00fcssen.\u00a0Wir zeigen die Struktur des Gammaspektrums am Beispiel von\u00a0Cobalt-60,<\/strong>\u00a0gemessen mit dem\u00a0NaI (Tl) -Szintillationsdetektor<\/a>\u00a0und dem HPGe-Detektor.\u00a0Der HPGe-Detektor erm\u00f6glicht das Trennen vieler eng beieinander liegender Gammalinien, was f\u00fcr die Messung von Multi-Gamma-emittierenden radioaktiven Quellen von gro\u00dfem Vorteil ist.<\/p>\n

\"Cobalt-60-Zerfallsschema\"<\/p>\n

Cobalt-60<\/strong>\u00a0\u00a0ist ein k\u00fcnstliches\u00a0radioaktives Cobaltisotop<\/a>\u00a0mit einer\u00a0Halbwertszeit<\/a>\u00a0von\u00a05,2747 Jahren<\/strong>\u00a0.\u00a0Es wird synthetisch durch Neutronenaktivierung von Cobalt-59 in\u00a0Kernreaktoren hergestellt<\/a>\u00a0.\u00a0Cobalt-60 ist eine h\u00e4ufige Kalibrierungsquelle, die in vielen Labors zu finden ist.\u00a0Das Gammaspektrum weist\u00a0zwei signifikante Peaks auf<\/strong>\u00a0, einen bei\u00a01173,2 keV<\/strong>\u00a0und einen anderen bei\u00a01332,5 keV<\/strong>\u00a0.\u00a0Gute Szintillationsdetektoren sollten eine ausreichende Aufl\u00f6sung haben, um die beiden Peaks zu trennen.\u00a0Bei\u00a0HPGe-Detektoren<\/strong>\u00a0sind diese Peaks perfekt voneinander getrennt.<\/p>\n

Wie aus der Figur ersichtlich ist, gibt es zwei\u00a0Gammastrahlenphotopeaks<\/strong>\u00a0.\u00a0Beide Detektoren zeigen auch Ansprechen bei den niedrigeren Energien, die durch\u00a0Compton –\u00a0Streuung<\/strong><\/a>\u00a0, zwei kleinere\u00a0escape Peaks<\/strong>\u00a0bei\u00a0Energien<\/a>\u00a00,511 und 1,022 MeV unterhalb des Photopeaks f\u00fcr die Erzeugung von\u00a0Elektron-Positron –\u00a0Paaren<\/a>\u00a0, wenn eine oder beide Annihilationsphotonen entweichen, und einem\u00a0R\u00fcckstreu peak<\/strong>\u00a0.\u00a0H\u00f6here Energien k\u00f6nnen gemessen werden, wenn zwei oder mehr\u00a0Photonen<\/a>\u00a0fast gleichzeitig auf den Detektor treffen und als Summenpeaks mit Energien bis zum Wert von zwei oder mehr hinzugef\u00fcgten Photopeaks erscheinen.<\/p>\n

\"HPGe<\/a>
Abbildung: Bildunterschrift: Vergleich von NaI (Tl) – und HPGe-Spektren f\u00fcr Cobalt-60.\u00a0Quelle: Radioisotope und Strahlenmethodik I, II.\u00a0Soo Hyun Byun, Vorlesungsskript.\u00a0McMaster Universit\u00e4t, Kanada.<\/figcaption><\/figure>\n

Compton Continuum<\/h2>\n

Im Kristall unterliegt ein Gammastrahl einer Reihe von Wechselwirkungen, bei mittleren Energien dominiert jedoch die Compton-Effekt.\u00a0Bei der Elektronenstreuung wird das einfallende Gammastrahlenphoton gegen\u00fcber seiner urspr\u00fcnglichen Richtung um einen Winkel \u0398 abgelenkt.\u00a0Das Photon \u00fcbertr\u00e4gt einen Teil seiner Energie auf\u00a0das R\u00fccksto\u00dfelektronen<\/strong>.\u00a0Die auf das R\u00fccksto\u00dfelektronen \u00fcbertragene Energie kann von Null bis zu einem gro\u00dfen Bruchteil (Maximum E) der einfallenden Gammastrahlenenergie variieren, da alle Streuwinkel m\u00f6glich sind.\u00a0Die Gr\u00f6\u00dfe des Szintillationskristalls \u00e4ndert das Verh\u00e4ltnis zwischen Photopeak und Compton-Kontinuum.\u00a0Bei einem unendlich gro\u00dfen sph\u00e4rischen Detektor, der um eine Quelle zentriert ist, k\u00f6nnten keine Photonen entweichen, und nur ein Photopeak w\u00e4re im Spektrum zu sehen.\u00a0Bei sehr kleinen Detektoren ist die Chance, dass ein Photon nach der Compton-Effekt austritt, hoch und das Compton-Kontinuum w\u00e4re im Vergleich zum Photopeak gro\u00df.<\/p>\n

Compton Edge<\/h2>\n

Die Compton-Kante ist ein Merkmal des Spektrographen, das sich aus der Compton-Effekt im Szintillator oder Detektor ergibt.\u00a0Dieses Merkmal ist auf Photonen zur\u00fcckzuf\u00fchren, die eine Compton-Effekt mit einem Streuwinkel von 180 \u00b0 erfahren und dann aus dem Detektor austreten.\u00a0Wenn ein Gammastrahl vom Detektor gestreut wird und austritt, kann nur ein Bruchteil seiner Anfangsenergie in der empfindlichen Schicht des Detektors abgelagert werden.\u00a0Es h\u00e4ngt vom Streuwinkel des Photons ab, wie viel Energie im Detektor abgelagert wird.\u00a0Dies f\u00fchrt zu einem Spektrum von Energien.\u00a0Die Compton-Kantenenergie entspricht einem vollst\u00e4ndig r\u00fcckgestreuten Photon\u00a0.\u00a0<\/strong>\u00a0Die Z\u00e4hlimpulse zwischen der Compton-Kante und den Photopeaks werden durch mehrere Compton-Streuereignisse verursacht, bei denen gestreutes Gammaphoton aus dem empfindlichen Material austritt.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Dieser Artikel basiert auf der maschinellen \u00dcbersetzung des englischen Originalartikels. Weitere Informationen finden Sie im Artikel auf Englisch. Sie k\u00f6nnen uns helfen. Wenn Sie die \u00dcbersetzung korrigieren m\u00f6chten, senden Sie diese bitte an: translations@nuclear-power.com oder f\u00fcllen Sie das Online-\u00dcbersetzungsformular aus. Wir bedanken uns f\u00fcr Ihre Hilfe und werden die \u00dcbersetzung so schnell wie m\u00f6glich aktualisieren. Danke.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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