{"id":22052,"date":"2020-07-24T06:31:59","date_gmt":"2020-07-24T06:31:59","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/o-que-e-raio-x-radiacao-roentgen-definicao\/"},"modified":"2020-07-24T06:42:37","modified_gmt":"2020-07-24T06:42:37","slug":"o-que-e-raio-x-radiacao-roentgen-definicao","status":"publish","type":"post","link":"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/pt-br\/o-que-e-raio-x-radiacao-roentgen-definicao\/","title":{"rendered":"O que \u00e9 raio-X &#8211; Radia\u00e7\u00e3o Roentgen &#8211; Defini\u00e7\u00e3o"},"content":{"rendered":"<p><strong>Os raios X<\/strong>\u00a0, tamb\u00e9m conhecidos como\u00a0<strong>radia\u00e7\u00e3o X<\/strong>\u00a0, referem-se \u00e0 radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica (sem massa em repouso, sem carga) de altas energias.\u00a0Os raios X s\u00e3o\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">f\u00f3tons de<\/a>\u00a0alta energia,\u00a0com comprimentos de onda curtos e, portanto, frequ\u00eancia muito alta.\u00a0A frequ\u00eancia de radia\u00e7\u00e3o \u00e9 o par\u00e2metro chave de todos os f\u00f3tons, porque determina a energia de um f\u00f3ton.\u00a0Os f\u00f3tons s\u00e3o classificados de acordo com as energias das ondas de r\u00e1dio de baixa energia e radia\u00e7\u00e3o infravermelha, atrav\u00e9s da luz vis\u00edvel, aos raios X de alta energia e raios\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\">gama<\/a>\u00a0.<\/p>\n<figure id=\"attachment_11763\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11763\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11763 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum-300x194.png\" alt=\"NASA - Espectro eletromagn\u00e9tico\" width=\"300\" height=\"194\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum-300x194.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11763\" class=\"wp-caption-text\">Fonte: Visita ao Espectro Eletromagn\u00e9tico www.nasa.gov<\/figcaption><\/figure>\n<p>A maioria dos raios X tem um comprimento de onda variando de 0,01 a 10 nan\u00f4metros (3 \u00d7 10\u00a0<sup>16<\/sup>\u00a0Hz a 3 \u00d7 10\u00a0<sup>19<\/sup>\u00a0Hz), correspondendo a energias na faixa de 100 eV a 100 keV.\u00a0Os comprimentos de onda dos raios X s\u00e3o mais curtos que os dos raios UV e geralmente mais longos que os dos raios gama.\u00a0A distin\u00e7\u00e3o entre raios X e raios gama n\u00e3o \u00e9 t\u00e3o simples e mudou nas \u00faltimas d\u00e9cadas.\u00a0De acordo com a defini\u00e7\u00e3o atualmente v\u00e1lida, os\u00a0<strong>raios X s\u00e3o emitidos por el\u00e9trons<\/strong>\u00a0fora do n\u00facleo, enquanto\u00a0<strong>os raios gama s\u00e3o emitidos pelo n\u00facleo<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>Como os raios X (especialmente os raios X duros) s\u00e3o substancialmente f\u00f3tons de alta energia, s\u00e3o mat\u00e9ria muito penetrante e, portanto, s\u00e3o biologicamente perigosos.\u00a0Os raios X podem viajar milhares de p\u00e9s no ar e podem facilmente passar pelo corpo humano.<\/p>\n<h2>Descoberta de raios X &#8211; Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen<\/h2>\n<figure id=\"attachment_25161\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-25161\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-25161 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen-205x300.gif\" alt=\"Descoberta de raios-X - Roentgen\" width=\"205\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen-205x300.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-25161\" class=\"wp-caption-text\">M\u00e3o mit Ringen (M\u00e3o com An\u00e9is): print do primeiro raio X-\u201cm\u00e9dica\u201d de Wilhelm R\u00f6ntgen, a m\u00e3o de sua esposa, tomada em 22 de dezembro 1895 e apresentado ao Ludwig Zehnder do Physik Institut, da Universidade de Freiburg, em 01 de janeiro de 1896<br \/>\nFonte : wikipedia.org Licen\u00e7a: Public Domain<\/figcaption><\/figure>\n<p><strong>Os raios X<\/strong>\u00a0foram descobertos em 8 de novembro de 1895 pelo professor de f\u00edsica alem\u00e3o\u00a0<strong>Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen<\/strong>na Universidade de W\u00fcrtzburg, na Alemanha.\u00a0Ele estudava descargas el\u00e9tricas em tubos de vidro cheios de v\u00e1rios gases a press\u00f5es muito baixas.\u00a0Nessas experi\u00eancias, R\u00f6ntgen havia coberto o tubo com um pouco de papel preto e escurecido a sala.\u00a0Ele ent\u00e3o descobriu que um peda\u00e7o de papel pintado com um corante fluorescente, a alguma dist\u00e2ncia do tubo, brilhava quando ele ligava a alta tens\u00e3o entre os eletrodos no tubo.\u00a0Ele percebeu que havia produzido uma &#8220;luz invis\u00edvel&#8221; ou raio anteriormente desconhecida que estava sendo emitida pelo tubo e um raio capaz de passar pelo papel pesado que cobria o tubo.\u00a0R\u00f6ntgen se referiu \u00e0 radia\u00e7\u00e3o como &#8220;X&#8221;, para indicar que era um tipo desconhecido de radia\u00e7\u00e3o.<\/p>\n<p>Percebendo a import\u00e2ncia de sua descoberta, R\u00f6ntgen concentrou toda sua aten\u00e7\u00e3o no estudo dessa nova radia\u00e7\u00e3o que tinha a propriedade incomum de passar por papel preto.\u00a0Por meio de experimentos adicionais, ele tamb\u00e9m descobriu que o novo raio passaria pela maioria das subst\u00e2ncias projetando sombras de objetos s\u00f3lidos, como blocos de madeira, livros e at\u00e9 a m\u00e3o dele.\u00a0Ele descobriu que os raios X se propagam em linhas retas das quais eles n\u00e3o s\u00e3o desviados nem por campos el\u00e9tricos nem magn\u00e9ticos.\u00a0A primeira imagem de raio-x era uma foto da m\u00e3o de sua esposa em uma placa fotogr\u00e1fica formada devido a raios-x.\u00a0Sua descoberta se espalhou rapidamente por todo o mundo e Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen recebeu o primeiro Pr\u00eamio Nobel de F\u00edsica por sua descoberta.<\/p>\n<h2>Caracter\u00edsticas dos raios X<\/h2>\n<p><strong><span>Os principais recursos dos raios X<\/span><\/strong><span>\u00a0s\u00e3o resumidos nos seguintes pontos:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><span>Os raios X s\u00e3o\u00a0<\/span><strong><span>f\u00f3tons de alta energia<\/span><\/strong><span>\u00a0(cerca de 100 &#8211; 1.000 vezes mais energia que os f\u00f3tons vis\u00edveis), os mesmos f\u00f3tons que os\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\"><span>f\u00f3tons que<\/span><\/a><span>\u00a0formam a faixa vis\u00edvel do espectro eletromagn\u00e9tico &#8211; luz.<\/span><\/li>\n<li><span>Os raios X s\u00e3o geralmente descritos por sua energia m\u00e1xima, que \u00e9 determinada pela tens\u00e3o entre os eletrodos.\u00a0Pode variar de cerca de 20 kV a 300 kV.\u00a0A radia\u00e7\u00e3o com baixa voltagem \u00e9 chamada de &#8221;\u00a0<\/span><strong><span>suave<\/span><\/strong><span>\u00a0&#8221; &#8211; e a radia\u00e7\u00e3o com alta voltagem \u00e9 chamada de &#8221;\u00a0<\/span><strong><span>forte<\/span><\/strong><span>\u00a0&#8220;.<\/span><\/li>\n<li><span>F\u00f3tons (raios gama e raios X) podem ionizar \u00e1tomos diretamente (apesar de serem eletricamente neutros) atrav\u00e9s do efeito Fotoel\u00e9trico e do efeito Compton, mas a ioniza\u00e7\u00e3o secund\u00e1ria (indireta) \u00e9 muito mais significativa.<\/span><\/li>\n<li><span>Os raios X ionizam a mat\u00e9ria via\u00a0<\/span><strong><span>ioniza\u00e7\u00e3o indireta<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<li><span>Embora seja conhecido um grande n\u00famero de poss\u00edveis intera\u00e7\u00f5es, existem tr\u00eas mecanismos principais de intera\u00e7\u00e3o com a mat\u00e9ria.<\/span>\n<ul>\n<li><strong><span>Efeito fotoel\u00e9trico<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Efeito Compton<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>dispers\u00e3o de Rayleigh<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li><span>Os raios X viajam\u00a0<\/span><strong><span>na velocidade da luz<\/span><\/strong><span>\u00a0e podem viajar centenas de metros no ar antes de gastar sua energia.<\/span><\/li>\n<li><span>Como os raios X duros s\u00e3o mat\u00e9ria muito penetrante, devem ser protegidos por materiais muito densos, como chumbo ou ur\u00e2nio.<\/span><\/li>\n<li><span>A distin\u00e7\u00e3o entre raios X e raios gama n\u00e3o \u00e9 t\u00e3o simples e mudou nas \u00faltimas d\u00e9cadas.\u00a0De acordo com a defini\u00e7\u00e3o atualmente v\u00e1lida, os raios X s\u00e3o emitidos por el\u00e9trons fora do n\u00facleo, enquanto\u00a0<\/span><strong><span>os raios gama s\u00e3o emitidos pelo n\u00facleo<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<li><span>Para os raios X gerados pelo tubo de raios X, existem dois tipos diferentes de espectros de raios X:<\/span>\n<ul>\n<li><strong><span>Bremsstrahlung<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Raios-X caracter\u00edsticos<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li><span>Os raios X caracter\u00edsticos frequentemente\u00a0<\/span><strong><span>acompanham<\/span><\/strong><span>\u00a0alguns tipos de decaimento nuclear, como\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/internal-conversion\/\"><span>convers\u00e3o interna<\/span><\/a><span>\u00a0e\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/electron-capture-inverse-beta-decay\/\"><span>captura de el\u00e9trons<\/span><\/a><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<h2><span>Raio X &#8211; Produ\u00e7\u00e3o<\/span><\/h2>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-25155 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production-300x184.png\" alt=\"Tubo de raios X - produ\u00e7\u00e3o de raios X\" width=\"300\" height=\"184\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production-300x184.png\" \/><\/a><span>Como os\u00a0<\/span><strong><span>raios X<\/span><\/strong><span>\u00a0s\u00e3o\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\"><span>f\u00f3tons de<\/span><\/a><span>\u00a0alta energia\u00a0, que t\u00eam\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-interactions-fundamental-forces\/electromagnetic-interaction-electromagnetic-force\/\"><span>natureza eletromagn\u00e9tica<\/span><\/a><span>\u00a0, eles podem ser produzidos sempre que part\u00edculas carregadas (el\u00e9trons ou \u00edons) de energia suficiente atingem um material.\u00a0\u00c9 semelhante ao\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\"><span>efeito fotoel\u00e9trico<\/span><\/a><span>\u00a0, onde os f\u00f3tons podem ser aniquilados quando atingem a placa de metal, cada um entregando sua\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/what-is-energy-physics\/what-is-kinetic-energy\/\"><span>energia cin\u00e9tica<\/span><\/a><span>\u00a0a um\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/what-is-electron-properties-of-electron\/\"><span>el\u00e9tron<\/span><\/a><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Os raios X<\/span><\/strong><span>\u00a0podem ser gerados por um\u00a0<\/span><strong><span>tubo de raios X<\/span><\/strong><span>\u00a0, um tubo de v\u00e1cuo que utiliza alta voltagem para acelerar os el\u00e9trons liberados por um c\u00e1todo quente a uma velocidade alta.\u00a0O c\u00e1todo deve ser aquecido para emitir el\u00e9trons.\u00a0Os el\u00e9trons, acelerados por diferen\u00e7as de potencial de dezenas de milhares de volts, s\u00e3o direcionados a um alvo de metal (geralmente feito de tungst\u00eanio ou outro metal pesado) em um tubo de v\u00e1cuo.\u00a0Quanto maior a tens\u00e3o entre os eletrodos, maior ser\u00e1 a energia que os el\u00e9trons atingir\u00e3o.\u00a0Ao atingir o alvo, os el\u00e9trons acelerados s\u00e3o interrompidos abruptamente e os\u00a0<\/span><strong><span>raios X<\/span><\/strong><span>e calor s\u00e3o gerados.\u00a0A maior parte da energia \u00e9 transformada em calor no \u00e2nodo (que deve ser resfriado).\u00a0Apenas 1% da energia cin\u00e9tica dos el\u00e9trons \u00e9 convertida em raios-X.\u00a0Os raios X s\u00e3o geralmente gerados perpendicularmente ao caminho do feixe de el\u00e9trons.<\/span><\/p>\n<p><span>Uma fonte especializada de raios-X que est\u00e1 sendo amplamente utilizada em pesquisas \u00e9 o acelerador de part\u00edculas, que gera radia\u00e7\u00e3o conhecida como\u00a0<\/span><strong><span>radia\u00e7\u00e3o s\u00edncrotron<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Quando part\u00edculas carregadas ultra-relativ\u00edsticas se movem atrav\u00e9s de\u00a0<\/span><strong><span>campos magn\u00e9ticos,<\/span><\/strong><span>\u00a0elas s\u00e3o for\u00e7adas a se mover ao longo de um caminho curvo.\u00a0Como a dire\u00e7\u00e3o do movimento est\u00e1 mudando continuamente, eles tamb\u00e9m est\u00e3o acelerando e emitindo bremsstrahlung; nesse caso, \u00e9 chamada de\u00a0<\/span><strong><span>radia\u00e7\u00e3o s\u00edncrotron<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><span>Os raios X tamb\u00e9m podem ser produzidos por pr\u00f3tons r\u00e1pidos ou outros \u00edons positivos.\u00a0A emiss\u00e3o de raios X induzida por pr\u00f3tons ou emiss\u00e3o de raios X induzida por part\u00edculas \u00e9 amplamente utilizada como procedimento anal\u00edtico.<\/span><\/p>\n<h2><span>Raios-X macios e duros<\/span><\/h2>\n<p><strong><span>Os raios X<\/span><\/strong><span>\u00a0s\u00e3o geralmente descritos por sua energia m\u00e1xima, que \u00e9 determinada pela tens\u00e3o entre os eletrodos.\u00a0Raios-X com altas energias de f\u00f3tons (acima de 5 a 10 keV) s\u00e3o chamados\u00a0<\/span><strong><span>de raios-X duros<\/span><\/strong><span>\u00a0, enquanto aqueles com menor energia (e maior comprimento de onda) s\u00e3o chamados\u00a0<\/span><strong><span>de raios-X suaves<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Devido \u00e0 sua capacidade de penetra\u00e7\u00e3o, os raios X r\u00edgidos s\u00e3o amplamente utilizados para criar imagens dentro de objetos visualmente opacos.\u00a0As aplica\u00e7\u00f5es mais vistas s\u00e3o na radiografia m\u00e9dica.\u00a0Como os comprimentos de onda dos raios-X r\u00edgidos s\u00e3o semelhantes ao tamanho dos \u00e1tomos, eles tamb\u00e9m s\u00e3o \u00fateis para determinar estruturas cristalinas por cristalografia de raios-X.\u00a0Por outro lado, os raios X suaves s\u00e3o facilmente absorvidos pelo ar.\u00a0O comprimento de atenua\u00e7\u00e3o dos raios X de 600 eV na \u00e1gua \u00e9 inferior a 1 micr\u00f4metro.<\/span><\/p>\n<h2><span>Espectro de Raios-X &#8211; Caracter\u00edstico e Cont\u00ednuo<\/span><\/h2>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-25156 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure-300x259.png\" alt=\"Espectro de Raios-X - Caracter\u00edstico e Cont\u00ednuo\" width=\"300\" height=\"259\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure-300x259.png\" \/><\/a><span>Para os raios X gerados pelo tubo de raios X, a parte da energia que \u00e9 transformada em radia\u00e7\u00e3o varia de zero at\u00e9 a energia m\u00e1xima do el\u00e9tron quando atinge o \u00e2nodo.\u00a0A energia m\u00e1xima do f\u00f3ton de raio-X produzido \u00e9 limitada pela energia do el\u00e9tron incidente, que \u00e9 igual \u00e0 tens\u00e3o no tubo vezes a carga do el\u00e9tron, de modo que um tubo de 100 kV n\u00e3o pode criar raios-X com energia superior a 100 keV.\u00a0Quando os el\u00e9trons atingem o alvo, os raios X s\u00e3o criados por dois processos at\u00f4micos diferentes:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><strong><span>Bremsstrahlung<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>O bremsstrahlung<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00e9 a radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica produzida pela acelera\u00e7\u00e3o ou desacelera\u00e7\u00e3o de um el\u00e9tron quando desviada por fortes\u00a0<\/span><strong><span>campos eletromagn\u00e9ticos<\/span><\/strong><span>\u00a0dos n\u00facleos alvo de alto Z (n\u00famero de pr\u00f3tons).\u00a0O nome bremsstrahlung vem do alem\u00e3o.\u00a0A tradu\u00e7\u00e3o literal \u00e9\u00a0<\/span><strong><span>&#8216;radia\u00e7\u00e3o de frenagem&#8217;<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Da teoria cl\u00e1ssica, quando uma part\u00edcula carregada \u00e9 acelerada ou desacelerada, ela deve irradiar energia.\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/bremsstrahlung-2\/\"><span>O bremsstrahlung<\/span><\/a><span>\u00a0\u00e9 uma das poss\u00edveis intera\u00e7\u00f5es de part\u00edculas carregadas de luz com a mat\u00e9ria (especialmente com\u00a0<\/span><strong><span>altos n\u00fameros at\u00f4micos<\/span><\/strong><span>)\u00a0Esses raios-X t\u00eam um espectro cont\u00ednuo.\u00a0A intensidade dos raios-X aumenta linearmente com a diminui\u00e7\u00e3o da frequ\u00eancia, de zero na energia dos el\u00e9trons incidentes, a tens\u00e3o no tubo de raios-X.\u00a0Alterar o material a partir do qual o alvo no tubo \u00e9 feito n\u00e3o afeta o espectro dessa radia\u00e7\u00e3o cont\u00ednua.\u00a0Se pass\u00e1ssemos de um alvo de molibd\u00eanio para um de cobre, por exemplo, todos os recursos do espectro de raios-X mudariam, exceto o comprimento de onda de corte.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Emiss\u00e3o caracter\u00edstica de raios-X.\u00a0<\/span><\/strong><span>Se o el\u00e9tron tiver energia suficiente, ele pode derrubar um el\u00e9tron orbital da carca\u00e7a interna de um \u00e1tomo de metal.\u00a0Uma vez que o processo deixa uma\u00a0<\/span><strong><span>vaga<\/span><\/strong><span>\u00a0no n\u00edvel de energia do el\u00e9tron de onde o el\u00e9tron veio, os el\u00e9trons externos do \u00e1tomo\u00a0<\/span><strong><span>caem em cascata<\/span><\/strong><span>\u00a0para preencher os n\u00edveis at\u00f4micos mais baixos, e\u00a0geralmente s\u00e3o emitidos\u00a0um ou mais\u00a0<\/span><strong><span>raios-X caracter\u00edsticos<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Como resultado, picos de intensidade acentuados aparecem no espectro em comprimentos de onda que s\u00e3o uma caracter\u00edstica do material a partir do qual o alvo do \u00e2nodo \u00e9 feito.\u00a0As frequ\u00eancias dos raios X caracter\u00edsticos podem ser previstas a partir do modelo de Bohr.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\"><\/div>\n<\/div>\n<h2><span>Intera\u00e7\u00e3o de raios-X com a mat\u00e9ria<\/span><\/h2>\n<p><span>Embora seja conhecido um grande n\u00famero de poss\u00edveis intera\u00e7\u00f5es, existem tr\u00eas mecanismos principais de intera\u00e7\u00e3o com a mat\u00e9ria.\u00a0A for\u00e7a dessas intera\u00e7\u00f5es depende da\u00a0<\/span><strong><span>energia dos raios X<\/span><\/strong><span>\u00a0e da composi\u00e7\u00e3o elementar do material, mas n\u00e3o muito das propriedades qu\u00edmicas, uma vez que a energia dos f\u00f3tons dos raios X \u00e9 muito maior que as energias qu\u00edmicas de liga\u00e7\u00e3o.\u00a0A absor\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica domina\u00a0<\/span><strong><span>com baixas energias dos raios X,<\/span><\/strong><span>\u00a0enquanto a dispers\u00e3o de Compton domina com energias mais altas.<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><strong><span>Absor\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>Efeito Compton<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>dispers\u00e3o de Rayleigh<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h3><span>Absor\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica de raios-X<\/span><\/h3>\n<figure id=\"attachment_11817\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11819 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Absor\u00e7\u00e3o gama por um \u00e1tomo.  Fonte: laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\"><span>Absor\u00e7\u00e3o gama por um \u00e1tomo.<\/span><br \/>\n<span>Fonte: laradioactivite.com\/<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>No efeito fotoel\u00e9trico, um f\u00f3ton sofre uma intera\u00e7\u00e3o com um el\u00e9tron que est\u00e1 ligado em um \u00e1tomo.\u00a0Nesta intera\u00e7\u00e3o, o f\u00f3ton incidente desaparece completamente e um fotoel\u00e9tron energ\u00e9tico \u00e9 ejetado pelo \u00e1tomo de uma\u00a0<\/span><strong><span>de suas conchas ligadas<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0A energia cin\u00e9tica do fotoel\u00e9tron ejetado (E\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0) \u00e9 igual \u00e0 energia incidente do f\u00f3ton (h\u03bd) menos a\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\"><span>energia<\/span><\/a><span>\u00a0de\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">liga\u00e7\u00e3o<\/a>\u00a0do fotoel\u00e9tron em seu inv\u00f3lucro original (E\u00a0<\/span><sub><span>b<\/span><\/sub><span>\u00a0).<\/span><\/p>\n<p><strong><span>E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>b<\/span><\/sub><\/strong><\/p>\n<p><span>Portanto, os fotoel\u00e9trons s\u00e3o emitidos apenas pelo efeito fotoel\u00e9trico se o f\u00f3ton atingir ou exceder\u00a0<\/span><strong><span>um limiar de energia<\/span><\/strong><span>\u00a0&#8211; a energia de liga\u00e7\u00e3o do el\u00e9tron &#8211;\u00a0<\/span><strong><span>a fun\u00e7\u00e3o<\/span><\/strong><span>\u00a0de\u00a0<strong>trabalho<\/strong>\u00a0do material.\u00a0Para raios-X muito altos com energias superiores a centenas de keV, o fotoel\u00e9tron retira a maior parte da energia incidente do f\u00f3ton &#8211; h\u03bd.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Em pequenos valores de energia de raios gama, o efeito fotoel\u00e9trico domina<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0O mecanismo tamb\u00e9m \u00e9 aprimorado para materiais de alto n\u00famero at\u00f4mico Z. N\u00e3o \u00e9 simples derivar express\u00e3o anal\u00edtica para a probabilidade de absor\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica de raios gama por \u00e1tomo em todas as faixas de energias de raios gama.\u00a0A probabilidade de absor\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica por unidade de massa \u00e9 aproximadamente proporcional a:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>\u03c4\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>(fotoel\u00e9trico)<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= constante x Z\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>N<\/span><\/sup><\/strong><strong><span>\u00a0\/ E\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>3.5<\/span><\/sup><\/strong><\/p>\n<p><span>onde\u00a0<\/span><strong><span>Z<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00e9 o n\u00famero at\u00f4mico, o expoente\u00a0<\/span><strong><span>n<\/span><\/strong><span>\u00a0varia entre 4 e 5.\u00a0<\/span><strong><span>E<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00e9 a energia do f\u00f3ton incidente.\u00a0A proporcionalidade para pot\u00eancias mais altas do n\u00famero at\u00f4mico Z \u00e9 a principal raz\u00e3o para o uso de materiais com alto teor de Z, como chumbo ou ur\u00e2nio empobrecido em escudos de raios gama.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11683 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Se\u00e7\u00e3o transversal de efeito fotoel\u00e9trico.\" width=\"300\" height=\"214\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" \/><\/a><span>Embora a probabilidade de absor\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica do f\u00f3ton diminua, em geral, com o aumento da energia do f\u00f3ton, existem\u00a0<\/span><strong><span>acentuadas descontinuidades<\/span><\/strong><span>\u00a0na curva de se\u00e7\u00e3o transversal.\u00a0Estes s\u00e3o chamados de\u00a0<\/span><strong><span>&#8220;bordas de absoption&#8221;<\/span><\/strong><span>e eles correspondem \u00e0s energias de liga\u00e7\u00e3o dos el\u00e9trons das conchas atadas dos \u00e1tomos.\u00a0Para f\u00f3tons com a energia logo acima da borda, a energia do f\u00f3ton \u00e9 apenas suficiente para sofrer a intera\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica com o el\u00e9tron da casca ligada, digamos K-shell.\u00a0A probabilidade de tal intera\u00e7\u00e3o est\u00e1 logo acima dessa borda muito maior do que a de f\u00f3tons de energia ligeiramente abaixo dessa borda.\u00a0Para f\u00f3tons abaixo dessa borda, a intera\u00e7\u00e3o com o el\u00e9tron da casca K \u00e9 energeticamente imposs\u00edvel e, portanto, a probabilidade cai abruptamente.\u00a0Essas arestas ocorrem tamb\u00e9m em energias de liga\u00e7\u00e3o de el\u00e9trons de outras camadas (L, M, N &#8230; ..).<\/span><\/p>\n<h3><span>Compton Dispers\u00e3o de raios-X<\/span><\/h3>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11686 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"Efeito Compton\" width=\"300\" height=\"213\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" \/><\/a><span>A\u00a0<\/span><a title=\"Compton Formula\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/compton-formula\/\"><span>f\u00f3rmula de Compton<\/span><\/a><span>\u00a0foi publicada em 1923 na Physical Review.\u00a0Compton explicou que o\u00a0<\/span><strong><span>deslocamento dos<\/span><\/strong><span>\u00a0raios X\u00a0\u00e9 causado pelo\u00a0<\/span><strong><span>momento de<\/span><\/strong><span>\u00a0part\u00edculas\u00a0<strong>dos f\u00f3tons<\/strong>\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>A f\u00f3rmula de dispers\u00e3o de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00e9 a rela\u00e7\u00e3o matem\u00e1tica entre a\u00a0<\/span><strong><span>mudan\u00e7a no comprimento de onda<\/span><\/strong><span>\u00a0e o \u00e2ngulo de dispers\u00e3o dos raios-X.\u00a0No caso de\u00a0<\/span><a title=\"Efeito Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\"><span>espalhamento<\/span><\/a><span>\u00a0de\u00a0<a title=\"Efeito Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\">Compton,<\/a>\u00a0o f\u00f3ton de frequ\u00eancia\u00a0\u00a0<\/span><em><span>f<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0colide com um el\u00e9tron em repouso.\u00a0Ap\u00f3s a colis\u00e3o, o f\u00f3ton ricocheteia o el\u00e9tron, perdendo parte de sua energia inicial (dada pela f\u00f3rmula E = hf de Planck). Enquanto o el\u00e9tron ganha impulso (massa x velocidade), o\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>f\u00f3ton n\u00e3o pode diminuir sua velocidade<\/span><\/strong><span>.\u00a0Como resultado da lei de conserva\u00e7\u00e3o do momento, o f\u00f3ton deve diminuir seu momento dado por:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11876 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"Como resultado da lei de conserva\u00e7\u00e3o do momento, o f\u00f3ton deve diminuir seu momento dado por esta f\u00f3rmula.\" width=\"177\" height=\"59\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11831\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11831\"><img src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/compton-scattering.gif\" alt=\"Compton Scattering\" \/><figcaption id=\"caption-attachment-11831\" class=\"wp-caption-text\"><span>Na dispers\u00e3o de Compton, o f\u00f3ton de raios gama incidente \u00e9 desviado atrav\u00e9s de um \u00e2ngulo respect em rela\u00e7\u00e3o \u00e0 sua dire\u00e7\u00e3o original.\u00a0Essa deflex\u00e3o resulta em uma diminui\u00e7\u00e3o na energia (diminui\u00e7\u00e3o na frequ\u00eancia do f\u00f3ton) do f\u00f3ton e \u00e9 chamado de efeito Compton.<\/span><br \/>\n<span>Fonte: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>Portanto, a diminui\u00e7\u00e3o do momento do f\u00f3ton deve ser traduzida em\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>diminui\u00e7\u00e3o da frequ\u00eancia<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0(aumento no comprimento de onda \u0394\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb = \u03bb &#8216;- \u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0).\u00a0A mudan\u00e7a do comprimento de onda aumentou com o \u00e2ngulo de dispers\u00e3o, de acordo com\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>a f\u00f3rmula de Compton<\/span><\/strong><span>\u00a0:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11876 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"O deslocamento do comprimento de onda aumentou com o \u00e2ngulo de dispers\u00e3o, de acordo com a f\u00f3rmula de Compton\" width=\"236\" height=\"64\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>onde\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0\u00e9 o comprimento de onda inicial do f\u00f3ton\u00a0<\/span><strong><span>\u03bb &#8216;<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0\u00e9 o comprimento de onda ap\u00f3s a dispers\u00e3o,\u00a0<\/span><strong><span>h\u00a0<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00e9 a constante de Planck = 6,626 x 10\u00a0<\/span><sup><span>-34<\/span><\/sup><span>\u00a0\u00a0Js,\u00a0<\/span><strong><span>m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0\u00a0\u00e9 a massa de repouso do el\u00e9tron (0,511 MeV)\u00a0<\/span><strong><span>c<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0\u00e9 a velocidade da luz\u00a0<\/span><strong><span>\u0398<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0\u00e9 a dispers\u00e3o \u00e2ngulo.\u00a0A mudan\u00e7a m\u00ednima no comprimento de onda (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>\u00a0) para o f\u00f3ton ocorre quando \u0398 = 0 \u00b0 (cos (\u0398) = 1) e \u00e9 pelo menos zero.\u00a0A varia\u00e7\u00e3o m\u00e1xima no comprimento de onda (\u00a0<\/span><em><span>\u03bb \u2032<\/span><\/em><span>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<\/span><em><span>\u03bb<\/span><\/em><span>) para o f\u00f3ton ocorre quando \u0398 = 180 \u00b0 (cos (\u0398) = &#8211; 1).\u00a0Nesse caso, o f\u00f3ton transfere para o el\u00e9tron o m\u00e1ximo de momento poss\u00edvel.\u00a0A mudan\u00e7a m\u00e1xima no comprimento de onda pode ser derivada da f\u00f3rmula de Compton:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" alt=\"A mudan\u00e7a m\u00e1xima no comprimento de onda pode ser derivada da f\u00f3rmula de Compton.  Comprimento Compton\" width=\"561\" height=\"78\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>A quantidade h \/ m\u00a0<\/span><sub><span>e<\/span><\/sub><span>\u00a0c \u00e9 conhecida como\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>comprimento<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00a0de\u00a0<strong>onda<\/strong>\u00a0do el\u00e9tron de\u00a0<strong>Compton<\/strong>\u00a0e \u00e9 igual a\u00a0\u00a0<\/span><strong><span>2,43 \u00d7\u00a0<\/span><sup><span>10\u221212<\/span><\/sup><\/strong><span><strong>\u00a0m<\/strong>\u00a0.<\/span><strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<h3><span>Espalhamento por Rayleigh &#8211; Espalhamento Thomson<\/span><\/h3>\n<p><strong><span>A dispers\u00e3o Rayleigh<\/span><\/strong><span>\u00a0, tamb\u00e9m conhecida como Thomson, \u00e9 o limite de baixa energia da dispers\u00e3o Compton.\u00a0A energia cin\u00e9tica das part\u00edculas e a frequ\u00eancia de f\u00f3tons n\u00e3o mudam como resultado da dispers\u00e3o.\u00a0A dispers\u00e3o de Rayleigh ocorre como resultado de uma intera\u00e7\u00e3o entre um f\u00f3ton e um el\u00e9tron, cuja energia de liga\u00e7\u00e3o \u00e9 significativamente maior que a do f\u00f3ton recebido.\u00a0Presume-se que a radia\u00e7\u00e3o incidente coloque o el\u00e9tron em oscila\u00e7\u00e3o ressonante for\u00e7ada, de modo que o el\u00e9tron reemita radia\u00e7\u00e3o da\u00a0<\/span><strong><span>mesma frequ\u00eancia,<\/span><\/strong><span>\u00a0mas em\u00a0<\/span><strong><span>todas as dire\u00e7\u00f5es<\/span><\/strong><span>.\u00a0Nesse caso, o campo el\u00e9trico da onda incidente (f\u00f3ton) acelera a part\u00edcula carregada, fazendo com que, por sua vez, emita radia\u00e7\u00e3o na mesma frequ\u00eancia que a onda incidente e, assim, a onda \u00e9 dispersa.\u00a0A dispers\u00e3o de Rayleigh \u00e9 significativa at\u00e9 \u00b1 20keV e, como a dispers\u00e3o de Thomson, \u00e9 el\u00e1stica.\u00a0A se\u00e7\u00e3o transversal de dispers\u00e3o total se torna uma combina\u00e7\u00e3o das se\u00e7\u00f5es transversais de dispers\u00e3o ligadas por Rayleigh e Compton.\u00a0A dispers\u00e3o de Thomson \u00e9 um fen\u00f4meno importante na f\u00edsica do plasma e foi explicada pela primeira vez pelo f\u00edsico JJ Thomson.\u00a0Essa intera\u00e7\u00e3o tem grande significado na \u00e1rea da cristalografia de raios-X.<\/span><\/p>\n<h3><span>Atenua\u00e7\u00e3o de raios X<\/span><\/h3>\n<figure id=\"attachment_11684\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11684\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11684 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" alt=\"Coeficientes de atenua\u00e7\u00e3o.\" width=\"300\" height=\"217\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11684\" class=\"wp-caption-text\"><span>Total de se\u00e7\u00f5es transversais de f\u00f3tons.<\/span><br \/>\n<span>Fonte: Wikimedia Commons<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>\u00c0 medida que os\u00a0<\/span><strong><span>f\u00f3tons de alta energia<\/span><\/strong><span>\u00a0passam pelo material, sua energia est\u00e1 diminuindo.\u00a0Isso \u00e9 conhecido como\u00a0<\/span><strong><span>atenua\u00e7\u00e3o<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0A teoria da atenua\u00e7\u00e3o tamb\u00e9m \u00e9 v\u00e1lida para\u00a0<\/span><strong><span>raios-X<\/span><\/strong><span>\u00a0e\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\"><strong><span>raios gama<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0.\u00a0Acontece que os f\u00f3tons de energia mais alta (raios-X duros) viajam atrav\u00e9s do tecido mais facilmente do que os f\u00f3tons de baixa energia (isto \u00e9, os f\u00f3tons de energia mais alta t\u00eam menor probabilidade de interagir com a mat\u00e9ria).\u00a0Grande parte desse efeito est\u00e1 relacionada ao\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\"><span>efeito fotoel\u00e9trico<\/span><\/a><span>\u00a0.\u00a0A probabilidade de absor\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica \u00e9 aproximadamente proporcional a (Z \/ E)\u00a0<\/span><sup><span>3<\/span><\/sup><span>, onde Z \u00e9 o n\u00famero at\u00f4mico do \u00e1tomo de tecido e E \u00e9 a energia do f\u00f3ton.\u00a0\u00c0 medida que E aumenta, a probabilidade de intera\u00e7\u00e3o diminui rapidamente.\u00a0Para energias mais altas, a dispers\u00e3o de Compton se torna dominante.\u00a0A dispers\u00e3o de Compton \u00e9 constante para energias diferentes, embora diminua lentamente em energias mais altas.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Veja tamb\u00e9m:\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/x-ray-attenuation\/\"><span>Atenua\u00e7\u00e3o de raios-X<\/span><\/a><\/strong><\/p>\n<h2><span>Blindagem de raios-X<\/span><\/h2>\n<p><span>Em resumo, a\u00a0<\/span><strong><span>blindagem<\/span><\/strong><span>\u00a0eficaz\u00a0<strong>dos raios X<\/strong>\u00a0\u00e9, na maioria dos casos, baseada no uso de materiais com duas propriedades de materiais a seguir:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><span>alta densidade de material.<\/span><\/li>\n<li><span>alto n\u00famero at\u00f4mico de material (materiais com alto Z)<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>No entanto, materiais de baixa densidade e materiais de baixo Z podem ser compensados \u200b\u200bcom espessura aumentada, o que \u00e9 t\u00e3o significativo quanto a densidade e o n\u00famero at\u00f4mico em aplica\u00e7\u00f5es de blindagem.<\/span><\/p>\n<p><span>Um chumbo \u00e9 amplamente utilizado como um\u00a0escudo de\u00a0<\/span><strong><span>raios-X<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0A principal vantagem da blindagem de chumbo est\u00e1 na sua compacidade devido \u00e0 sua maior densidade.\u00a0Um chumbo \u00e9 amplamente utilizado como um escudo gama.\u00a0Por outro lado, o\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-fuel\/uranium\/depleted-uranium\/\"><span>ur\u00e2nio empobrecido<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0\u00e9 muito mais eficaz devido ao seu maior Z. O ur\u00e2nio empobrecido \u00e9 usado para blindagem em fontes port\u00e1teis de raios gama.<\/span><\/p>\n<p><span>Em\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/\"><span>usinas nucleares, a<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0blindagem de um\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor-core\/\"><span>n\u00facleo de reator<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0pode ser fornecida por materiais do vaso de press\u00e3o do reator, internos do reator (\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor\/neutron-reflector\/\"><span>refletor de n\u00eautrons<\/span><\/a><span>\u00a0).\u00a0Tamb\u00e9m o concreto pesado \u00e9 geralmente usado para proteger os\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/neutron\/shielding-neutron-radiation\/\"><span>n\u00eautrons<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0e a radia\u00e7\u00e3o gama.<\/span><\/p>\n<p><span>Em geral, a blindagem de raios-X \u00e9 mais complexa e dif\u00edcil do que a\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-beta-radiation\/\">blindagem de radia\u00e7\u00e3o\u00a0<\/a><\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-of-alpha-radiation\/\"><span>alfa<\/span><\/a><span>\u00a0\u00a0ou\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-beta-radiation\/\"><span>beta<\/span><\/a><span>\u00a0.\u00a0Para entender de maneira abrangente como um raio X perde sua energia inicial, como pode ser atenuado e como pode ser protegido, precisamos ter um conhecimento detalhado dos mecanismos de intera\u00e7\u00e3o.<\/span><\/p>\n<p><span>Veja tamb\u00e9m mais teoria:\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/interaction-of-x-rays-with-matter\/\"><span>Intera\u00e7\u00e3o de raios-X com a mat\u00e9ria<\/span><\/a><\/p>\n<p><span>Veja tamb\u00e9m calculadora:\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"http:\/\/www.radprocalculator.com\/Gamma.aspx\"><span>Atividade gama para taxa de dose (com \/ sem prote\u00e7\u00e3o)<\/span><\/a><\/p>\n<p><span>Consulte tamb\u00e9m XCOM &#8211; se\u00e7\u00e3o transversal do f\u00f3ton DB:\u00a0\u00a0<\/span><a href=\"http:\/\/www.nist.gov\/pml\/data\/xcom\/\"><span>XCOM: banco de dados de se\u00e7\u00f5es transversais do f\u00f3ton<\/span><\/a><\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Este artigo \u00e9 baseado na tradu\u00e7\u00e3o autom\u00e1tica do artigo original em ingl\u00eas. Para mais informa\u00e7\u00f5es, consulte o artigo em ingl\u00eas. Voc\u00ea pode nos ajudar. Se voc\u00ea deseja corrigir a tradu\u00e7\u00e3o, envie-a para: translations@nuclear-power.com ou preencha o formul\u00e1rio de tradu\u00e7\u00e3o on-line. Agradecemos sua ajuda, atualizaremos a tradu\u00e7\u00e3o o mais r\u00e1pido poss\u00edvel. Obrigado.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Os raios X\u00a0, tamb\u00e9m conhecidos como\u00a0radia\u00e7\u00e3o X\u00a0, referem-se \u00e0 radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica (sem massa em repouso, sem carga) de altas energias.\u00a0Os raios X s\u00e3o\u00a0f\u00f3tons de\u00a0alta energia,\u00a0com comprimentos de onda curtos e, portanto, frequ\u00eancia muito alta.\u00a0A frequ\u00eancia de radia\u00e7\u00e3o \u00e9 o par\u00e2metro chave de todos os f\u00f3tons, porque determina a energia de um f\u00f3ton.\u00a0Os f\u00f3tons s\u00e3o classificados &#8230; <a title=\"O que \u00e9 raio-X &#8211; Radia\u00e7\u00e3o Roentgen &#8211; Defini\u00e7\u00e3o\" class=\"read-more\" href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/pt-br\/o-que-e-raio-x-radiacao-roentgen-definicao\/\" aria-label=\"More on O que \u00e9 raio-X &#8211; Radia\u00e7\u00e3o Roentgen &#8211; Defini\u00e7\u00e3o\">Ler mais<\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":[],"categories":[51],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v15.4 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>O que \u00e9 raio-X - Radia\u00e7\u00e3o Roentgen - Defini\u00e7\u00e3o<\/title>\n<meta name=\"robots\" content=\"index, follow, max-snippet:-1, max-image-preview:large, max-video-preview:-1\" \/>\n<link rel=\"canonical\" href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/pt-br\/o-que-e-raio-x-radiacao-roentgen-definicao\/\" \/>\n<meta property=\"og:locale\" content=\"pt_BR\" \/>\n<meta property=\"og:type\" content=\"article\" \/>\n<meta property=\"og:title\" content=\"O que \u00e9 raio-X - Radia\u00e7\u00e3o Roentgen - Defini\u00e7\u00e3o\" \/>\n<meta property=\"og:description\" content=\"Os raios X\u00a0, tamb\u00e9m conhecidos como\u00a0radia\u00e7\u00e3o X\u00a0, referem-se \u00e0 radia\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica (sem massa em repouso, sem carga) de altas energias.\u00a0Os raios X s\u00e3o\u00a0f\u00f3tons de\u00a0alta energia,\u00a0com comprimentos de onda curtos e, portanto, frequ\u00eancia muito alta.\u00a0A frequ\u00eancia de radia\u00e7\u00e3o \u00e9 o par\u00e2metro chave de todos os f\u00f3tons, porque determina a energia de um f\u00f3ton.\u00a0Os f\u00f3tons s\u00e3o classificados ... 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