{"id":18066,"date":"2020-06-26T14:41:30","date_gmt":"2020-06-26T14:41:30","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/o-que-e-a-dispersao-rayleigh-thomson-scattering-definicao\/"},"modified":"2020-07-24T05:29:42","modified_gmt":"2020-07-24T05:29:42","slug":"o-que-e-a-dispersao-rayleigh-thomson-scattering-definicao","status":"publish","type":"post","link":"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/pt-br\/o-que-e-a-dispersao-rayleigh-thomson-scattering-definicao\/","title":{"rendered":"O que \u00e9 a dispers\u00e3o Rayleigh – Thomson Scattering – Defini\u00e7\u00e3o"},"content":{"rendered":"
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A dispers\u00e3o Rayleigh, tamb\u00e9m conhecida como dispers\u00e3o Thomson, \u00e9 o limite de baixa energia da dispers\u00e3o Compton.\u00a0A energia cin\u00e9tica das part\u00edculas e a frequ\u00eancia de f\u00f3tons n\u00e3o mudam como resultado da dispers\u00e3o.\u00a0Dosimetria de Radia\u00e7\u00e3o<\/div>\n<\/div>\n
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Espalhamento por Rayleigh – Espalhamento Thomson<\/h2>\n

A dispers\u00e3o Rayleigh<\/strong>\u00a0, tamb\u00e9m conhecida como dispers\u00e3o Thomson, \u00e9 o limite de baixa energia da dispers\u00e3o Compton.\u00a0A energia cin\u00e9tica das part\u00edculas e a frequ\u00eancia de f\u00f3tons n\u00e3o mudam como resultado da dispers\u00e3o.\u00a0A dispers\u00e3o de Rayleigh ocorre como resultado de uma intera\u00e7\u00e3o entre um f\u00f3ton recebido e um el\u00e9tron, cuja energia de liga\u00e7\u00e3o \u00e9 significativamente maior que a do f\u00f3ton recebido.\u00a0Presume-se que a radia\u00e7\u00e3o incidente coloque o el\u00e9tron em oscila\u00e7\u00e3o ressonante for\u00e7ada, de modo que o el\u00e9tron reemita radia\u00e7\u00e3o da\u00a0mesma frequ\u00eancia,<\/strong>\u00a0mas em\u00a0todas as dire\u00e7\u00f5es<\/strong>.\u00a0Nesse caso, o campo el\u00e9trico da onda incidente (f\u00f3ton) acelera a part\u00edcula carregada, fazendo com que, por sua vez, emita radia\u00e7\u00e3o na mesma frequ\u00eancia que a onda incidente e, assim, a onda \u00e9 dispersa.\u00a0A dispers\u00e3o de Rayleigh \u00e9 significativa at\u00e9 \u00b1 20keV e, como a dispers\u00e3o de Thomson, \u00e9 el\u00e1stica.\u00a0A se\u00e7\u00e3o transversal de dispers\u00e3o total se torna uma combina\u00e7\u00e3o das se\u00e7\u00f5es transversais de dispers\u00e3o ligadas por Rayleigh e Compton.\u00a0A dispers\u00e3o de Thomson \u00e9 um fen\u00f4meno importante na f\u00edsica do plasma e foi explicada pela primeira vez pelo f\u00edsico JJ Thomson.\u00a0Essa intera\u00e7\u00e3o tem grande significado na \u00e1rea da cristalografia de raios-X.<\/p>\n

Intera\u00e7\u00e3o de raios-X com a mat\u00e9ria<\/h2>\n

Embora seja conhecido um grande n\u00famero de poss\u00edveis intera\u00e7\u00f5es, existem tr\u00eas mecanismos principais de intera\u00e7\u00e3o com a mat\u00e9ria.\u00a0A for\u00e7a dessas intera\u00e7\u00f5es depende da\u00a0energia dos raios X<\/strong>\u00a0e da composi\u00e7\u00e3o elementar do material, mas n\u00e3o muito das propriedades qu\u00edmicas, uma vez que a energia dos f\u00f3tons dos raios X \u00e9 muito maior que as energias qu\u00edmicas de liga\u00e7\u00e3o.\u00a0A absor\u00e7\u00e3o fotoel\u00e9trica domina\u00a0com baixas energias dos raios X,<\/strong>\u00a0enquanto a dispers\u00e3o de Compton domina com energias mais altas.<\/p>\n