{"id":16226,"date":"2020-02-01T03:13:38","date_gmt":"2020-02-01T03:13:38","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/quest-ce-que-la-theorie-de-la-conversion-interne-definition\/"},"modified":"2020-07-16T06:16:31","modified_gmt":"2020-07-16T06:16:31","slug":"quest-ce-que-la-theorie-de-la-conversion-interne-definition","status":"publish","type":"post","link":"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/fr\/quest-ce-que-la-theorie-de-la-conversion-interne-definition\/","title":{"rendered":"Qu’est-ce que la th\u00e9orie de la conversion interne – D\u00e9finition"},"content":{"rendered":"
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Th\u00e9orie de la conversion interne.\u00a0Dans le mod\u00e8le m\u00e9canique quantique de l’\u00e9lectron, il y a une probabilit\u00e9 finie de trouver l’\u00e9lectron dans le noyau.\u00a0Dosim\u00e9trie des rayonnements<\/div>\n<\/div>\n
<\/div>\n
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\"Conversion<\/a>
Conversion interne suivie d’une \u00e9mission d’\u00e9lectrons Auger.<\/figcaption><\/figure>\n

Th\u00e9orie de la conversion interne<\/h2>\n

La conversion interne<\/strong>\u00a0est un processus \u00e9lectromagn\u00e9tique, par lequel un \u00e9tat nucl\u00e9aire excit\u00e9 se d\u00e9sint\u00e8gre par l’\u00a0\u00e9mission directe<\/strong>\u00a0de l’un de ses\u00a0\u00e9lectrons atomiques<\/strong>\u00a0.\u00a0La conversion interne entre en<\/strong>\u00a0comp\u00e9tition avec\u00a0l’\u00e9mission gamma<\/a>\u00a0, mais dans ce cas, les champs \u00e9lectromagn\u00e9tiques multipolaires du\u00a0noyau<\/a>\u00a0n’entra\u00eenent pas l’\u00e9mission d’un rayon gamma, mais les champs interagissent directement avec les \u00e9lectrons atomiques.\u00a0Contrairement \u00e0\u00a0la d\u00e9sint\u00e9gration b\u00eata<\/a>\u00a0, qui est r\u00e9gie par une\u00a0force faible<\/a>\u00a0, l’\u00a0\u00e9lectron<\/a>\u00a0est \u00e9mis par l’atome radioactif, mais pas par le noyau.\u00a0Pour cette raison,\u00a0la conversion interne<\/strong>\u00a0est possible chaque fois que la d\u00e9sint\u00e9gration gamma est possible, sauf dans le cas o\u00f9 l’atome est enti\u00e8rement ionis\u00e9.<\/p>\n

Dans le mod\u00e8le m\u00e9canique quantique de l’\u00e9lectron, il y a une\u00a0probabilit\u00e9 finie<\/strong>\u00a0de trouver l’\u00e9lectron dans le noyau.\u00a0Pendant le processus de conversion interne, la fonction d’onde de l’\u00e9lectron de la coque K (\u00e9lectron de la coque interne) devrait p\u00e9n\u00e9trer le volume du noyau atomique.\u00a0\u00c0 noter que\u00a0les rayons nucl\u00e9aires typiques<\/strong>\u00a0sont de l’ordre de\u00a010 \u00e0\u00a0<\/strong>14<\/sup><\/strong>\u00a0m.\u00a0<\/strong>Dans ce cas, l’\u00e9lectron peut se coupler \u00e0 un noyau excit\u00e9 et prendre directement l’\u00e9nergie de la transition nucl\u00e9aire,\u00a0sans rayon gamma interm\u00e9diaire<\/strong>\u00a0.\u00a0Par cons\u00e9quent, la plupart\u00a0des \u00e9lectrons de conversion internes<\/strong>(ICE) proviennent de la coque K, car ces \u00e9lectrons ont la plus forte probabilit\u00e9 d’\u00eatre dans le noyau.\u00a0Cependant, les \u00e9tats s dans les obus L, M et N peuvent \u00e9galement se coupler aux champs nucl\u00e9aires et provoquer des \u00e9jections de glace de ces obus.<\/p>\n

L’\u00e9nergie de l’\u00e9lectron de conversion interne (ICE) est l’\u00e9nergie de\u00a0transition<\/sub>\u00a0,\u00a0transition<\/sub>\u00a0E\u00a0, moins l’\u00e9nergie de liaison de l’\u00e9lectron orbital, E\u00a0b.e.\u00a0<\/sub>, comme:<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n

Par exemple,\u00a0203<\/sup>\u00a0Hg est un nucl\u00e9ide radioactif b\u00eata, qui produit un spectre b\u00eata continu avec une \u00e9nergie maximale de 214 keV.\u00a0Cette d\u00e9croissance produit un \u00e9tat excit\u00e9 du noyau fille\u00a0203<\/sup>\u00a0Tl, qui se d\u00e9sint\u00e8gre ensuite tr\u00e8s rapidement (~ 10\u00a0-10<\/sup>\u00a0s) jusqu’\u00e0 son \u00e9tat fondamental en \u00e9mettant un\u00a0rayon gamma<\/strong>\u00a0d’\u00e9nergie de 279,2 keV\u00a0ou<\/strong>\u00a0un\u00a0\u00e9lectron de conversion interne<\/strong>\u00a0.\u00a0Si nous analysons un spectre de particules b\u00eata, nous pouvons voir le spectre continu typique de particules b\u00eata ainsi que\u00a0des pics \u00e9troits \u00e0 des \u00e9nergies sp\u00e9cifiques<\/strong>\u00a0.\u00a0Ces pics sont produits par\u00a0des \u00e9lectrons de conversion interne<\/strong>\u00a0(ICE).\u00a0Depuis l’\u00a0\u00e9nergie<\/a>\u00a0de\u00a0liaison<\/a>\u00a0des \u00e9lectrons K en\u00a0203<\/sup>Tl s’\u00e9l\u00e8ve \u00e0 85,5 keV, la ligne K a une \u00e9nergie de:<\/p>\n

T\u00a0e<\/sub>\u00a0(K) = 279,2 – 85,5 = 194 keV<\/p>\n

En raison des \u00e9nergies de liaison moindres, les lignes L et M ont des \u00e9nergies plus \u00e9lev\u00e9es.\u00a0\u00c9tant donn\u00e9 que le processus de conversion interne peut interagir avec l’un des \u00e9lectrons orbitaux, le r\u00e9sultat est un spectre d’\u00e9lectrons de conversion interne qui sera consid\u00e9r\u00e9 comme superpos\u00e9 au spectre d’\u00e9nergie \u00e9lectronique de l’\u00e9mission b\u00eata.\u00a0Ces intensit\u00e9s relatives de ces pics ICE peuvent fournir des informations sur le caract\u00e8re \u00e9lectrique multipolaire du noyau et sur le processus de d\u00e9croissance.<\/p>\n

R\u00e9f\u00e9rence sp\u00e9ciale: Kenneth S. Krane.\u00a0Introduction \u00e0 la physique nucl\u00e9aire, 3e \u00e9dition, Wiley, 1987, ISBN 978-0471805533<\/p>\n

\"Electrons<\/a><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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<\/div>\n

……………………………………………………………………………………………………………………………….<\/p>\n

Cet article est bas\u00e9 sur la traduction automatique de l’article original en anglais. Pour plus d’informations, voir l’article en anglais. Pouvez vous nous aider Si vous souhaitez corriger la traduction, envoyez-la \u00e0 l’adresse: translations@nuclear-power.com ou remplissez le formulaire de traduction en ligne. Nous appr\u00e9cions votre aide, nous mettrons \u00e0 jour la traduction le plus rapidement possible. Merci<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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