{"id":18752,"date":"2020-06-29T07:02:23","date_gmt":"2020-06-29T07:02:23","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/que-es-la-interaccion-de-la-radiacion-gamma-con-la-materia-definicion\/"},"modified":"2020-06-29T07:11:28","modified_gmt":"2020-06-29T07:11:28","slug":"que-es-la-interaccion-de-la-radiacion-gamma-con-la-materia-definicion","status":"publish","type":"post","link":"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/es\/que-es-la-interaccion-de-la-radiacion-gamma-con-la-materia-definicion\/","title":{"rendered":"\u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma con la materia? Definici\u00f3n"},"content":{"rendered":"<div class=\"su-quote su-quote-style-default\">\n<div class=\"su-quote-inner su-u-clearfix su-u-trim\">Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones de la radiaci\u00f3n gamma con la materia, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.\u00a0Dosimetr\u00eda de radiaci\u00f3n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<h2>Descripci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma<\/h2>\n<p><a title=\"Rayos Gamma \/ Radiaci\u00f3n Gamma\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\"><strong>Los rayos gamma<\/strong><\/a>\u00a0, tambi\u00e9n conocidos como<strong>\u00a0radiaci\u00f3n gamma<\/strong>\u00a0, se refieren a la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica (sin masa en reposo, sin carga) de muy altas energ\u00edas.\u00a0Los rayos gamma son<a title=\"Fot\u00f3n - Part\u00edcula fundamental\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">\u00a0fotones de<\/a>\u00a0alta energ\u00edacon longitudes de onda muy cortas y, por lo tanto, de muy alta frecuencia.\u00a0Dado que los rayos gamma son en sustancia solo fotones de muy alta energ\u00eda, son materia muy penetrante y, por lo tanto, biol\u00f3gicamente peligrosos.\u00a0Los rayos gamma pueden viajar miles de pies en el aire y pueden pasar f\u00e1cilmente por el cuerpo humano.\u00a0<strong>Los rayos gamma<\/strong>\u00a0son emitidos por<a title=\"Estabilidad Nuclear\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/nuclear-stability\/\">\u00a0n\u00facleos inestables<\/a>\u00a0en su transici\u00f3n de un estado de alta energ\u00eda a un estado inferior conocido como desintegraci\u00f3n gamma.\u00a0En las fuentes de laboratorio m\u00e1s pr\u00e1cticas, los estados nucleares excitados se crean en la desintegraci\u00f3n de un radion\u00faclido original, por lo tanto, una desintegraci\u00f3n gamma t\u00edpicamente<strong>acompa\u00f1a otras\u00a0<a title=\"Formas de radiaci\u00f3n ionizante\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/forms-ionizing-radiation\/\">formas de desintegraci\u00f3n<\/a><\/strong>\u00a0, como la\u00a0<strong><a title=\"Forms of Ionizing Radiation\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/forms-ionizing-radiation\/\">desintegraci\u00f3n<\/a><\/strong>\u00a0alfa o beta. La radiaci\u00f3n y tambi\u00e9n los rayos gamma nos rodean.\u00a0En, alrededor y por encima del mundo en que vivimos. Es una parte de nuestro mundo natural que ha estado aqu\u00ed desde el nacimiento de nuestro planeta.\u00a0<strong>Las fuentes naturales de rayos gamma<\/strong>\u00a0en la Tierra son, entre otros, los rayos gamma de radionucleidos naturales, particularmente el potasio-40.\u00a0El potasio-40 es un is\u00f3topo radiactivo de potasio que tiene una vida media muy larga de 1.251 \u00d7 10\u00a0<sup>9<\/sup>\u00a0a\u00f1os (comparable a la edad de la Tierra).\u00a0Este is\u00f3topo se puede encontrar en el suelo, el agua tambi\u00e9n en carne y pl\u00e1tanos.\u00a0Este no es el \u00fanico ejemplo de fuente natural de rayos gamma.<\/p>\n<p>Ver tambi\u00e9n:\u00a0<a title=\"Descubrimiento de rayos gamma \/ radiaci\u00f3n\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/discovery-gamma-rays\/\">descubrimiento de rayos gamma<\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11840\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11840\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Barium-137-radionuclide.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11840 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Barium-137-radionuclide-300x300.png\" alt=\"El bario-137m es un producto de un producto de fisi\u00f3n com\u00fan: el cesio-137. El principal rayo gamma del bario-137m es el fot\u00f3n 661keV.\" width=\"300\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Barium-137-radionuclide-300x300.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11840\" class=\"wp-caption-text\">El bario-137m es un producto de un producto de fisi\u00f3n com\u00fan: el cesio-137. El principal rayo gamma del bario-137m es el fot\u00f3n 661keV.<\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Caracter\u00edsticas de los rayos gamma \/ radiaci\u00f3n<\/h2>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<p><strong>Las caracter\u00edsticas clave de\u00a0<a title=\"Rayos Gamma \/ Radiaci\u00f3n Gamma\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\">los rayos gamma<\/a><\/strong>\u00a0se resumen en los siguientes puntos:<\/p>\n<ul>\n<li>Los rayos gamma son\u00a0<strong>fotones de alta energ\u00eda<\/strong>\u00a0(aproximadamente 10 000 veces m\u00e1s energ\u00eda que los fotones visibles), los mismos\u00a0<a title=\"Fot\u00f3n - Part\u00edcula fundamental\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">fotones<\/a>\u00a0que los fotones que forman el rango visible del espectro electromagn\u00e9tico: la luz.<\/li>\n<li>Los fotones (rayos gamma y rayos X) pueden ionizar \u00e1tomos directamente (a pesar de que son el\u00e9ctricamente neutros) a trav\u00e9s del efecto fotoel\u00e9ctrico y el efecto Compton, pero la ionizaci\u00f3n secundaria (indirecta) es mucho m\u00e1s significativa.<\/li>\n<li>Los rayos gamma ionizan la materia principalmente a trav\u00e9s de\u00a0<strong>la ionizaci\u00f3n indirecta<\/strong>\u00a0.<\/li>\n<li>Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones, existen tres mecanismos de interacci\u00f3n clave con la materia.\n<ul>\n<li><a title=\"Efecto fotoel\u00e9ctrico\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\"><strong>Efecto fotoel\u00e9ctrico<\/strong><\/a><\/li>\n<li><a title=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\"><strong>Dispersi\u00f3n de Compton<\/strong><\/a><\/li>\n<li><a title=\"Producci\u00f3n de pares de positrones y electrones\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/pair-production\/\"><strong>Producci\u00f3n en pareja<\/strong><\/a><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li>Los rayos gamma viajan\u00a0<strong>a la velocidad de la luz<\/strong>\u00a0y pueden viajar miles de metros en el aire antes de gastar su energ\u00eda.<\/li>\n<li>Dado que la radiaci\u00f3n gamma es una materia muy penetrante, debe estar protegida por materiales muy densos, como el plomo o el uranio.<\/li>\n<li>La distinci\u00f3n entre rayos X y rayos gamma no es tan simple y ha cambiado en las \u00faltimas d\u00e9cadas.\u00a0Seg\u00fan la definici\u00f3n actualmente v\u00e1lida, los rayos X son emitidos por electrones fuera del n\u00facleo, mientras que\u00a0<strong>los rayos gamma son emitidos por el n\u00facleo<\/strong>\u00a0.<\/li>\n<li>Los rayos gamma\u00a0<strong>acompa\u00f1an<\/strong>\u00a0frecuentemente\u00a0<strong>la emisi\u00f3n<\/strong>\u00a0de\u00a0<a title=\"Part\u00edcula Beta\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/\">radiaci\u00f3n\u00a0<\/a><a title=\"Part\u00edcula alfa\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/alpha-particle\/\">alfa<\/a>\u00a0y\u00a0<a title=\"Part\u00edcula Beta\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/\">beta<\/a>\u00a0.<\/li>\n<\/ul>\n<div class=\"su-accordion su-u-trim\">\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\">\n<figure id=\"attachment_11791\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11791\"><\/figure>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<figure id=\"attachment_11707\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11707\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/cloud-chamber-2.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11707 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/cloud-chamber-2-300x167.png\" alt=\"Comparaci\u00f3n de part\u00edculas en una c\u00e1mara de niebla.  Fuente: wikipedia.org\" width=\"300\" height=\"167\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/cloud-chamber-2-300x167.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11707\" class=\"wp-caption-text\">Comparaci\u00f3n de part\u00edculas en una c\u00e1mara de niebla.\u00a0Fuente: wikipedia.org<\/figcaption><\/figure>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<figure id=\"attachment_11684\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11684\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11684 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" alt=\"Coeficientes de atenuaci\u00f3n.\" width=\"300\" height=\"217\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11684\" class=\"wp-caption-text\">Total de secciones transversales de fotones.<br \/>\nFuente: Wikimedia Commons<\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Efecto fotoel\u00e9ctrico<\/h2>\n<ul>\n<li>El efecto fotoel\u00e9ctrico domina\u00a0<strong>a bajas energ\u00edas de rayos gamma<\/strong>\u00a0.<\/li>\n<li>El efecto fotoel\u00e9ctrico conduce a\u00a0<strong>la emisi\u00f3n de fotoelectrones<\/strong>\u00a0de la materia cuando la luz (\u00a0<a title=\"Fot\u00f3n - Part\u00edcula fundamental\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">fotones<\/a>\u00a0) brilla sobre ellos.<\/li>\n<li>La energ\u00eda m\u00e1xima que puede recibir un electr\u00f3n en cualquier interacci\u00f3n es\u00a0<strong><i>h\u03bd<\/i>\u00a0.<\/strong><\/li>\n<li>Los electrones solo son emitidos por el efecto fotoel\u00e9ctrico si el fot\u00f3n alcanza o excede\u00a0<strong>un umbral de energ\u00eda<\/strong>\u00a0.<\/li>\n<li>Un electr\u00f3n libre (por ejemplo, de una nube at\u00f3mica) no puede absorber toda la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente.\u00a0Esto es resultado de la necesidad de conservar tanto el impulso como la energ\u00eda.<\/li>\n<li>La secci\u00f3n transversal para la emisi\u00f3n de n = 1 (K-shell) fotoelectrones es mayor que la de n = 2 (L-shell) fotoelectrones.\u00a0Esto es el resultado de la necesidad de conservar el impulso y la energ\u00eda.<\/li>\n<\/ul>\n<p>Ver tambi\u00e9n:\u00a0<a title=\"Albert Einstein y el efecto fotoel\u00e9ctrico\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/albert-einstein-photoelectric-effect\/\">Albert Einstein y el efecto fotoel\u00e9ctrico.<\/a><\/p>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Definici\u00f3n de efecto fotoel\u00e9ctrico<\/h2>\n<p>En el efecto fotoel\u00e9ctrico, un fot\u00f3n experimenta una interacci\u00f3n con un electr\u00f3n que est\u00e1 unido a un \u00e1tomo.\u00a0En esta interacci\u00f3n, el fot\u00f3n incidente desaparece por completo y el \u00e1tomo expulsa un fotoelectr\u00f3n energ\u00e9tico de una\u00a0<strong>de sus capas unidas<\/strong>\u00a0.\u00a0La energ\u00eda cin\u00e9tica del fotoelectr\u00f3n expulsado (E\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0) es igual a la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente (h\u03bd) menos la\u00a0<a title=\"Energ\u00eda de uni\u00f3n\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">energ\u00eda<\/a>\u00a0de\u00a0<a title=\"Energ\u00eda de uni\u00f3n\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">uni\u00f3n<\/a>\u00a0del fotoelectr\u00f3n en su capa original (E\u00a0<sub>b<\/sub>\u00a0).<\/p>\n<p><strong>E\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<sub>b<\/sub><\/strong><\/p>\n<p>Por lo tanto, los fotoelectrones solo son emitidos por el efecto fotoel\u00e9ctrico si el fot\u00f3n alcanza o excede\u00a0<strong>un umbral de energ\u00eda<\/strong>\u00a0, la energ\u00eda de uni\u00f3n del electr\u00f3n,\u00a0<strong>la funci\u00f3n<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>trabajo<\/strong>\u00a0del material.\u00a0Para los rayos gamma con energ\u00edas de m\u00e1s de cientos keV, el fotoelectr\u00f3n se lleva la mayor parte de la energ\u00eda fot\u00f3nica incidente &#8211; h\u03bd.<\/p>\n<p>Despu\u00e9s de una interacci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica, se crea\u00a0<strong>un<\/strong>\u00a0\u00e1tomo absorbente ionizado con\u00a0<strong>una vacante en una de sus capas unidas<\/strong>\u00a0.\u00a0Esta vacante se llenar\u00e1 r\u00e1pidamente con un electr\u00f3n de un caparaz\u00f3n con una energ\u00eda de uni\u00f3n m\u00e1s baja (otras capas) o mediante la captura de un electr\u00f3n libre del material.\u00a0La reorganizaci\u00f3n de los electrones de otras capas crea otra vacante, que, a su vez, se llena con un electr\u00f3n de una capa de energ\u00eda de uni\u00f3n a\u00fan m\u00e1s baja.\u00a0Por lo tanto,\u00a0tambi\u00e9n se puede generar\u00a0una cascada de\u00a0<strong>rayos X<\/strong>\u00a0m\u00e1s\u00a0<strong>caracter\u00edsticos<\/strong>\u00a0.\u00a0La probabilidad de emisi\u00f3n de rayos X caracter\u00edstica disminuye a medida que disminuye el n\u00famero at\u00f3mico del absorbedor.\u00a0A veces, se produce la emisi\u00f3n de un electr\u00f3n Auger.<\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<figure id=\"attachment_11855\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11855\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric-Effect-Potassium.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11855 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric-Effect-Potassium-300x169.jpg\" alt=\"Efecto fotoel\u00e9ctrico con fotones del espectro visible en la placa de potasio - umbral de energ\u00eda - 2eV\" width=\"300\" height=\"169\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric-Effect-Potassium-300x169.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11855\" class=\"wp-caption-text\">Efecto fotoel\u00e9ctrico con fotones del espectro visible en la placa de potasio &#8211; umbral de energ\u00eda &#8211; 2eV<\/figcaption><\/figure>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<figure id=\"attachment_11817\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11817 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Absorci\u00f3n gamma por un \u00e1tomo.  Fuente: laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\">Absorci\u00f3n gamma por un \u00e1tomo.<br \/>\nFuente: laradioactivite.com\/<\/figcaption><\/figure>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Secciones transversales de efecto fotoel\u00e9ctrico<\/h2>\n<p><strong>A valores peque\u00f1os de energ\u00eda de rayos gamma domina el efecto fotoel\u00e9ctrico<\/strong>\u00a0.\u00a0El mecanismo tambi\u00e9n se mejora para materiales de alto n\u00famero at\u00f3mico Z. No es simple derivar la expresi\u00f3n anal\u00edtica para la probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de rayos gamma por \u00e1tomo en todos los rangos de energ\u00edas de rayos gamma.\u00a0La probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica por unidad de masa es aproximadamente proporcional a:<\/p>\n<p><strong>\u03c4\u00a0<sub>(fotoel\u00e9ctrico)<\/sub>\u00a0= constante x Z\u00a0<sup>N<\/sup>\u00a0\/ E\u00a0<sup>3.5<\/sup><\/strong><\/p>\n<p>donde\u00a0<strong>Z<\/strong>\u00a0es el n\u00famero at\u00f3mico, el exponente\u00a0<strong>n<\/strong>\u00a0var\u00eda entre 4 y 5.\u00a0<strong>E<\/strong>\u00a0es la energ\u00eda del fot\u00f3n incidente.\u00a0La proporcionalidad a las potencias superiores del n\u00famero at\u00f3mico Z es la raz\u00f3n principal para el uso de materiales con alto contenido de Z, como plomo o uranio empobrecido en escudos de rayos gamma.<\/p>\n<p>Aunque la probabilidad de absorci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica del fot\u00f3n gamma disminuye, en general, con el aumento de la energ\u00eda del fot\u00f3n, hay\u00a0<strong>discontinuidades agudas<\/strong>\u00a0en la curva de la secci\u00f3n transversal.\u00a0Estos se llaman\u00a0<strong>\u00abbordes de absorci\u00f3n\u00bb<\/strong>y corresponden a las energ\u00edas de uni\u00f3n de los electrones de las capas unidas a los \u00e1tomos.\u00a0Para los fotones con la energ\u00eda justo por encima del borde, la energ\u00eda del fot\u00f3n es suficiente para experimentar la interacci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica con el electr\u00f3n de la capa unida, digamos K-shell.\u00a0La probabilidad de tal interacci\u00f3n es justo por encima de este borde, mucho mayor que la de los fotones de energ\u00eda ligeramente por debajo de este borde.\u00a0Para los fotones gamma por debajo de este borde, la interacci\u00f3n con el electr\u00f3n de la capa K es energ\u00e9ticamente imposible y, por lo tanto, la probabilidad cae abruptamente.\u00a0Estos bordes se producen tambi\u00e9n en las energ\u00edas de uni\u00f3n de los electrones de otras capas (L, M, N &#8230; ..).<\/p>\n<figure id=\"attachment_11683\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11683\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11683 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Corte transversal de efecto fotoel\u00e9ctrico.\" width=\"300\" height=\"214\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11683\" class=\"wp-caption-text\">Corte transversal de efecto fotoel\u00e9ctrico.<\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Dispersi\u00f3n de Compton<\/h2>\n<h2>Caracter\u00edsticas clave de la dispersi\u00f3n de Compton<\/h2>\n<ul>\n<li>La dispersi\u00f3n de Compton domina\u00a0<strong>a las energ\u00edas intermedias.<\/strong><\/li>\n<li>Es la dispersi\u00f3n de fotones\u00a0<strong>por electrones at\u00f3micos. \u00a0<\/strong><\/li>\n<li>Los fotones experimentan un cambio de longitud de onda llamado\u00a0<strong>cambio de Compton.<\/strong><\/li>\n<li>La energ\u00eda transferida al electr\u00f3n de retroceso puede\u00a0<strong>variar de cero a una gran fracci\u00f3n<\/strong>\u00a0de la energ\u00eda incidente de rayos gamma<\/li>\n<\/ul>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Definici\u00f3n de dispersi\u00f3n de Compton<\/h2>\n<p>La dispersi\u00f3n de Compton es la dispersi\u00f3n inel\u00e1stica o no cl\u00e1sica de un fot\u00f3n (que puede ser un\u00a0<a title=\"Fot\u00f3n - Part\u00edcula fundamental\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">fot\u00f3n de<\/a>\u00a0rayos X o rayos gamma\u00a0) por una part\u00edcula cargada, generalmente un electr\u00f3n.\u00a0En la dispersi\u00f3n de Compton, el fot\u00f3n de rayos gamma incidente se desv\u00eda a trav\u00e9s de un \u00e1ngulo \u0398 con respecto a su direcci\u00f3n original.\u00a0Esta desviaci\u00f3n da como resultado una disminuci\u00f3n de la energ\u00eda (disminuci\u00f3n de la frecuencia del fot\u00f3n) del fot\u00f3n y se denomina\u00a0<strong>efecto Compton<\/strong>\u00a0.\u00a0El fot\u00f3n transfiere una parte de su energ\u00eda al\u00a0<strong>electr\u00f3n de retroceso<\/strong>\u00a0.\u00a0La energ\u00eda transferida al electr\u00f3n de retroceso puede variar de cero a una gran fracci\u00f3n de la energ\u00eda de rayos gamma incidente, porque todos los \u00e1ngulos de dispersi\u00f3n son posibles.\u00a0La dispersi\u00f3n de Compton fue observada por\u00a0<strong>AHCompton en 1923<\/strong>en la Universidad de Washington en St. Louis.\u00a0Compton obtuvo\u00a0<strong>el Premio Nobel de F\u00edsica en 1927<\/strong>\u00a0por esta nueva comprensi\u00f3n sobre la naturaleza de las part\u00edculas de los fotones.<\/p>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>F\u00f3rmula de dispersi\u00f3n Compton<\/h2>\n<p>La f\u00f3rmula de Compton se public\u00f3 en 1923 en Physical Review.\u00a0Compton explic\u00f3 que el cambio de rayos X es causado por el impulso de fotones en forma de part\u00edculas.\u00a0La f\u00f3rmula de dispersi\u00f3n de Compton es la relaci\u00f3n matem\u00e1tica entre el cambio en la longitud de onda y el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de los rayos X.\u00a0En el caso de la dispersi\u00f3n de Compton, el fot\u00f3n de frecuencia\u00a0<i>f<\/i>\u00a0colisiona con un electr\u00f3n en reposo.\u00a0Tras la colisi\u00f3n, el fot\u00f3n rebota en el electr\u00f3n, renunciando a parte de su energ\u00eda inicial (dada por la f\u00f3rmula de Planck E = hf), mientras que el electr\u00f3n gana impulso (masa x velocidad), el\u00a0<strong>fot\u00f3n no puede bajar su velocidad<\/strong>\u00a0.\u00a0Como resultado de la ley de conservaci\u00f3n del momento, el fot\u00f3n debe reducir su impulso dado por:<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11869 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"Como resultado de la ley de conservaci\u00f3n del momento, el fot\u00f3n debe reducir su impulso dado por esta f\u00f3rmula.\" width=\"177\" height=\"59\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<p>Por lo tanto, la disminuci\u00f3n en el momento del fot\u00f3n debe traducirse en\u00a0<strong>disminuci\u00f3n en la frecuencia<\/strong>\u00a0(aumento en la longitud de onda \u0394\u00a0<b>\u03bb = \u03bb &#8216;- \u03bb<\/b>\u00a0).\u00a0El desplazamiento de la longitud de onda aument\u00f3 con el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de acuerdo con\u00a0<strong>la f\u00f3rmula de Compton<\/strong>\u00a0:<\/p>\n<p><strong><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11870 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"El desplazamiento de la longitud de onda aument\u00f3 con el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de acuerdo con la f\u00f3rmula de Compton\" width=\"236\" height=\"64\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" \/><\/a><\/strong><\/p>\n<p><b>\u00a0<\/b><\/p>\n<figure id=\"attachment_11833\" aria-describedby=\"caption-attachment-11833\" style=\"width: 334px\" class=\"wp-caption alignnone\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\"><img loading=\"lazy\" class=\"lazy-loaded wp-image-11831\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\" alt=\"Dispersi\u00f3n de Compton\" width=\"344\" height=\"249\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11833\" class=\"wp-caption-text\">En la dispersi\u00f3n de Compton, el fot\u00f3n incidente de rayos gamma se desv\u00eda a trav\u00e9s de un \u00e1ngulo \u0398 con respecto a su direcci\u00f3n original.\u00a0Esta desviaci\u00f3n da como resultado una disminuci\u00f3n de la energ\u00eda (disminuci\u00f3n de la frecuencia del fot\u00f3n) del fot\u00f3n y se denomina efecto Compton.Fuente: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/figcaption><\/figure>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<p><b>\u03bb<\/b>\u00a0es la longitud de onda inicial del fot\u00f3nd\u00f3nde<\/p>\n<p><b>\u03bb &#8216;<\/b>\u00a0es la longitud de onda despu\u00e9s de la dispersi\u00f3n,<\/p>\n<p><b>h<\/b>\u00a0es la constante de Planck = 6.626 x 10\u00a0<sup>-34<\/sup>\u00a0Js<\/p>\n<p><b>m\u00a0<\/b><b><sub>e<\/sub><\/b>\u00a0es la masa en reposo de electrones (0.511 MeV)<\/p>\n<p><b>c<\/b>\u00a0es la velocidad de la luz<\/p>\n<p><b>\u0398<\/b>\u00a0es el \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n.<\/p>\n<p>El cambio m\u00ednimo en la longitud de onda (\u00a0<i>\u03bb \u2032<\/i>\u00a0&#8211;\u00a0<i>\u03bb<\/i>\u00a0) para el fot\u00f3n ocurre cuando \u0398 = 0 \u00b0 (cos (\u0398) = 1) y es al menos cero.\u00a0El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda (\u00a0<i>\u03bb \u2032<\/i>\u00a0&#8211;\u00a0<i>\u03bb<\/i>\u00a0) para el fot\u00f3n ocurre cuando \u0398 = 180 \u00b0 (cos (\u0398) = &#8211; 1).\u00a0En este caso, el fot\u00f3n transfiere al electr\u00f3n la mayor cantidad de impulso posible. El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda puede derivarse de la f\u00f3rmula de Compton:<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" alt=\"El cambio m\u00e1ximo en la longitud de onda puede derivarse de la f\u00f3rmula de Compton.  Longitud de Compton\" width=\"561\" height=\"78\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" \/><\/a><\/p>\n<p>La cantidad h \/ m\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0c se conoce como la\u00a0<strong>longitud<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>onda<\/strong>\u00a0de\u00a0<strong>Compton<\/strong>\u00a0del electr\u00f3n y es igual a\u00a0<strong>2,43 \u00d7 10\u00a0<sup>\u221212<\/sup>\u00a0m<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Dispersi\u00f3n de Compton: secciones transversales<\/h2>\n<p>La probabilidad de dispersi\u00f3n de Compton por una interacci\u00f3n con un \u00e1tomo aumenta linealmente con el n\u00famero at\u00f3mico Z, porque depende del n\u00famero de electrones, que est\u00e1n disponibles para la dispersi\u00f3n en el \u00e1tomo objetivo.\u00a0<strong>La\u00a0<\/strong><strong>f\u00f3rmula de Klein-Nishina<\/strong>\u00a0describe\u00a0<strong>la\u00a0<\/strong><strong>distribuci\u00f3n angular<\/strong>\u00a0de los fotones dispersados \u200b\u200bde un solo electr\u00f3n libre\u00a0:<\/p>\n<p><strong><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Klein-Nishina-Formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11868 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Klein-Nishina-Formula.png\" alt=\"La distribuci\u00f3n angular de fotones dispersados \u200b\u200bde un solo electr\u00f3n libre se describe mediante la f\u00f3rmula de Klein-Nishina\" width=\"547\" height=\"85\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Klein-Nishina-Formula.png\" \/><\/a><\/strong><\/p>\n<p>donde \u03b5 = E\u00a0<sub>0<\/sub>\u00a0\/ m\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0c\u00a0<sup>2<\/sup>\u00a0y r\u00a0<sub>0<\/sub>\u00a0es el \u00abradio cl\u00e1sico del electr\u00f3n\u00bb igual a aproximadamente 2.8 x\u00a0<sup>10-13<\/sup>\u00a0cm.\u00a0La f\u00f3rmula da la probabilidad de dispersar un fot\u00f3n en el elemento de \u00e1ngulo s\u00f3lido d\u03a9 = 2\u03c0 sen \u0398 d\u0398 cuando la energ\u00eda incidente es E\u00a0<sub>0<\/sub>\u00a0.<\/p>\n<figure id=\"attachment_11828\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11828\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-experiment.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-full wp-image-11828 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-experiment.gif\" alt=\"Experimento de dispersi\u00f3n de Compton\" width=\"417\" height=\"544\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-experiment.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11828\" class=\"wp-caption-text\">El cambio de longitud de onda en dicha dispersi\u00f3n depende solo del \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n para una part\u00edcula objetivo dada.<br \/>\nFuente: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu\/<\/figcaption><\/figure>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<figure id=\"attachment_11686\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11686\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11686 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"dispersi\u00f3n de compton\" width=\"300\" height=\"213\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11686\" class=\"wp-caption-text\">Secci\u00f3n transversal de la dispersi\u00f3n compton de fotones por electrones at\u00f3micos.<\/figcaption><\/figure>\n<figure id=\"attachment_11827\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11827\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton_angle_distribution.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11827 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton_angle_distribution-300x209.jpg\" alt=\"Dispersi\u00f3n Compton - Distribuci\u00f3n angular\" width=\"300\" height=\"209\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton_angle_distribution-300x209.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11827\" class=\"wp-caption-text\">Energ\u00edas de un fot\u00f3n a 500 keV y un electr\u00f3n despu\u00e9s de la dispersi\u00f3n de Compton.<br \/>\nFuente: wikipedia.org<\/figcaption><\/figure>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Compton Edge<\/h2>\n<p>En espectrofotometr\u00eda,\u00a0<strong>el borde de Compton<\/strong>\u00a0es una caracter\u00edstica del espectr\u00f3grafo que resulta de la dispersi\u00f3n de Compton en el centelleador o detector.\u00a0Esta caracter\u00edstica se debe a los fotones que sufren la dispersi\u00f3n de Compton con un \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n de 180 \u00b0 y luego escapan del detector.\u00a0Cuando un rayo gamma se dispersa del detector y escapa, solo una fracci\u00f3n de su energ\u00eda inicial puede depositarse en la capa sensible del detector.\u00a0Depende del \u00e1ngulo de dispersi\u00f3n del fot\u00f3n, cu\u00e1nta energ\u00eda se depositar\u00e1 en el detector.\u00a0Esto conduce a un espectro de energ\u00edas.\u00a0La energ\u00eda del borde de Compton corresponde al fot\u00f3n retrodispersado completo\u00a0<strong>.<\/strong><\/p>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Dispersi\u00f3n inversa de Compton<\/h2>\n<p><strong>La dispersi\u00f3n inversa de Compton<\/strong>\u00a0es la dispersi\u00f3n de fotones de baja energ\u00eda a altas energ\u00edas por electrones relativistas.\u00a0Los electrones relativistas pueden aumentar la energ\u00eda de los fotones de baja energ\u00eda en una cantidad potencialmente enorme (incluso se pueden producir rayos gamma).\u00a0Este fen\u00f3meno es muy importante en astrof\u00edsica.<\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<figure id=\"attachment_11833\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11833\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-edge.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11833 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-edge-300x245.gif\" alt=\"Compton edge de 60Co en el espectr\u00f3metro de gamma Na (Tl).\" width=\"300\" height=\"245\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-edge-300x245.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11833\" class=\"wp-caption-text\">Compton edge de 60Co en el espectr\u00f3metro de gamma Na (Tl).<\/figcaption><\/figure>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<figure id=\"attachment_11834\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11834\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Inverse-Compton-scattering.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11834 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/positron-annihilation-300x165.png\" alt=\"Dispersi\u00f3n inversa de Compton\" width=\"238\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/positron-annihilation-300x165.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11834\" class=\"wp-caption-text\">fuente: venables.asu.edu<\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Producci\u00f3n de pares de positrones y electrones<\/h2>\n<p>En general, la\u00a0<strong>producci\u00f3n de pares<\/strong>\u00a0es un fen\u00f3meno de la naturaleza donde la\u00a0<strong>energ\u00eda se convierte directamente en materia<\/strong>\u00a0.\u00a0El fen\u00f3meno de la producci\u00f3n en pareja se puede ver de dos maneras diferentes.\u00a0Una forma es como\u00a0<strong>part\u00edcula y antipart\u00edcula<\/strong>\u00a0y la otra es como\u00a0<strong>part\u00edcula y agujero<\/strong>\u00a0.\u00a0La primera forma puede representarse mediante la formaci\u00f3n de\u00a0<strong>electrones y positrones<\/strong>\u00a0, a partir de un paquete de energ\u00eda electromagn\u00e9tica (\u00a0<strong>fot\u00f3n de alta energ\u00eda &#8211; rayos gamma<\/strong>\u00a0) que viaja a trav\u00e9s de la materia.\u00a0Es una de las formas posibles en que los rayos gamma interact\u00faan con la materia.\u00a0<strong>A altas energ\u00edas esta interacci\u00f3n domina<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>Para que se produzca la producci\u00f3n del par electr\u00f3n-positr\u00f3n, la energ\u00eda electromagn\u00e9tica del fot\u00f3n debe estar por encima de\u00a0<strong>un umbral de energ\u00eda<\/strong>\u00a0, que es equivalente a la masa en reposo de dos electrones.\u00a0La energ\u00eda umbral (la masa en reposo total de las part\u00edculas producidas) para la producci\u00f3n de pares de electrones-positrones es igual a\u00a0<strong>1.02MeV (2 x 0.511MeV)<\/strong>\u00a0porque la masa en reposo de un solo electr\u00f3n es equivalente a 0.511MeV de energ\u00eda.<\/p>\n<p>Si la energ\u00eda del fot\u00f3n original es mayor que 1.02MeV, cualquier energ\u00eda superior a 1.02MeV se divide de acuerdo con la ley de conservaci\u00f3n dividida entre la energ\u00eda cin\u00e9tica de movimiento de las dos part\u00edculas.<\/p>\n<p>La presencia de\u00a0<strong>un campo el\u00e9ctrico de un \u00e1tomo pesado<\/strong>\u00a0como el plomo o el uranio\u00a0<strong>es esencial para satisfacer la conservaci\u00f3n del momento y la energ\u00eda<\/strong>\u00a0.\u00a0Para satisfacer tanto la conservaci\u00f3n del momento como la energ\u00eda, el n\u00facleo at\u00f3mico debe recibir algo de impulso.\u00a0Por lo tanto,\u00a0<strong>no se puede producir<\/strong>\u00a0un\u00a0par de\u00a0<a title=\"Fot\u00f3n - Part\u00edcula fundamental\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">fotones\u00a0<\/a><strong>en el espacio libre<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>Adem\u00e1s, el positr\u00f3n es la antipart\u00edcula del electr\u00f3n, por lo que cuando un positr\u00f3n se detiene, interact\u00faa con otro electr\u00f3n, lo que resulta en la aniquilaci\u00f3n de ambas part\u00edculas y la conversi\u00f3n completa de su masa en reposo de nuevo a energ\u00eda pura (de acuerdo con la\u00a0f\u00f3rmula\u00a0E = mc\u00a0<sup>2<\/sup>\u00a0) en forma de dos rayos gamma (fotones) de 0.511 MeV opuestos.\u00a0Por lo tanto, el fen\u00f3meno de producci\u00f3n de pares est\u00e1 conectado con la\u00a0<strong>creaci\u00f3n y destrucci\u00f3n de la materia<\/strong>\u00a0en una reacci\u00f3n.<\/p>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Producci\u00f3n de pares de positrones y electrones: secci\u00f3n transversal<\/h2>\n<p>La probabilidad de producci\u00f3n de pares, caracterizada por la secci\u00f3n transversal, es una\u00a0<strong>funci\u00f3n muy complicada basada en la mec\u00e1nica cu\u00e1ntica<\/strong>\u00a0.\u00a0En general, la secci\u00f3n transversal aumenta aproximadamente con el cuadrado del n\u00famero at\u00f3mico\u00a0<strong>(\u03c3\u00a0<sub>p<\/sub>\u00a0~ Z\u00a0<sup>2<\/sup>\u00a0)<\/strong>\u00a0y aumenta con la energ\u00eda del fot\u00f3n, pero esta dependencia es mucho m\u00e1s compleja.<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Pair-production-in-chamber.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-medium wp-image-11706 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Pair-production-in-chamber-216x300.jpg\" alt=\"\" width=\"216\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Pair-production-in-chamber-216x300.jpg\" \/><\/a><\/p>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/pair_production.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-medium wp-image-11685 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/pair_production-300x214.png\" alt=\"Producci\u00f3n de pares en campo nuclear y campo de electrones.\" width=\"300\" height=\"214\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/pair_production-300x214.png\" \/><\/a>Secci\u00f3n transversal de la producci\u00f3n de pares en campo nuclear y campo de electrones.<\/p>\n<h2>Atenuaci\u00f3n de rayos gamma<\/h2>\n<p>La secci\u00f3n transversal total de interacci\u00f3n de los rayos gamma con un \u00e1tomo es igual a la suma de las tres secciones transversales parciales mencionadas:<\/p>\n<p><strong>\u03c3 = \u03c3\u00a0<sub>f<\/sub>\u00a0+ \u03c3\u00a0<sub>C<\/sub>\u00a0+ \u03c3\u00a0<sub>p\u00a0<\/sub><\/strong><\/p>\n<ul>\n<li><strong>\u03c3\u00a0<sub>f<\/sub>\u00a0&#8211; Efecto fotoel\u00e9ctrico<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<ul>\n<li><strong>\u03c3\u00a0<sub>C<\/sub>\u00a0&#8211; Dispersi\u00f3n de Compton<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<ul>\n<li><strong>\u03c3\u00a0<sub>p<\/sub>\u00a0&#8211; Producci\u00f3n en pareja<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<p>Dependiendo de la energ\u00eda de los rayos gamma y del material absorbente, una de las tres secciones transversales parciales puede ser mucho m\u00e1s grande que las otras dos.\u00a0A valores peque\u00f1os de energ\u00eda de rayos gamma\u00a0domina el\u00a0<strong>efecto fotoel\u00e9ctrico<\/strong>\u00a0.\u00a0<strong>La dispersi\u00f3n de Compton<\/strong>\u00a0domina a las energ\u00edas intermedias.\u00a0La dispersi\u00f3n de compton tambi\u00e9n aumenta al disminuir el n\u00famero at\u00f3mico de la materia, por lo tanto, el intervalo de dominaci\u00f3n es m\u00e1s amplio para los n\u00facleos de luz.\u00a0Finalmente,\u00a0<strong>la producci\u00f3n de pares electr\u00f3n-positr\u00f3n<\/strong>\u00a0domina a altas energ\u00edas.<\/p>\n<p>Seg\u00fan la definici\u00f3n de secci\u00f3n transversal de interacci\u00f3n, se puede deducir la dependencia de la intensidad de los rayos gamma con el grosor del material absorbente.\u00a0Si\u00a0<strong>los rayos gamma monoenerg\u00e9ticos<\/strong>\u00a0se coliman en un\u00a0<strong>haz estrecho<\/strong>\u00a0y si el detector detr\u00e1s del material solo detecta los rayos gamma que pasaron a trav\u00e9s de ese material sin ning\u00fan tipo de interacci\u00f3n con este material, entonces la dependencia deber\u00eda ser una simple\u00a0<strong>atenuaci\u00f3n exponencial de los rayos gamma<\/strong>\u00a0.\u00a0Cada una de estas interacciones elimina el fot\u00f3n del haz por absorci\u00f3n o por dispersi\u00f3n fuera de la direcci\u00f3n del detector.\u00a0Por lo tanto, las interacciones pueden caracterizarse por una probabilidad fija de ocurrencia por unidad de longitud de camino en el absorbedor.\u00a0La suma de estas probabilidades se llama<strong>coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal<\/strong>\u00a0:<\/p>\n<p><strong>\u03bc = \u03c4\u00a0<sub>(fotoel\u00e9ctrico)<\/sub>\u00a0+ \u03c3\u00a0<sub>(Compton)<\/sub>\u00a0+ \u03ba\u00a0<sub>(par)<\/sub><\/strong><\/p>\n<figure id=\"attachment_11791\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11791\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/attenuation.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-full wp-image-11791 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/attenuation.png\" alt=\"Atenuaci\u00f3n de rayos gamma\" width=\"570\" height=\"357\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/attenuation.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11791\" class=\"wp-caption-text\">La importancia relativa de varios procesos de interacci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma con la materia.<\/figcaption><\/figure>\n<h2>Coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal<\/h2>\n<p>La atenuaci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma se puede describir con la siguiente ecuaci\u00f3n.<\/p>\n<p><strong>I = I\u00a0<sub>0<\/sub>\u00a0.e\u00a0<sup>-\u03bcx<\/sup><\/strong><\/p>\n<p>, donde I es la intensidad despu\u00e9s de la atenuaci\u00f3n, I\u00a0<sub>o<\/sub>\u00a0es la intensidad incidente, \u03bc es el coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal (cm\u00a0<sup>-1<\/sup>\u00a0) y el espesor f\u00edsico del absorbedor (cm).<\/p>\n<figure id=\"attachment_11792\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11792\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/exponential-attenuation.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11792 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/exponential-attenuation-300x217.png\" alt=\"Atenuaci\u00f3n\" width=\"300\" height=\"217\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/exponential-attenuation-300x217.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11792\" class=\"wp-caption-text\">Dependencia de la intensidad de la radiaci\u00f3n gamma en el espesor del absorbedor<\/figcaption><\/figure>\n<p>Los materiales enumerados en la tabla de al lado son aire, agua y elementos diferentes desde el carbono (\u00a0<i>Z<\/i>\u00a0= 6) hasta el plomo (\u00a0<i>Z<\/i>\u00a0= 82) y sus coeficientes de atenuaci\u00f3n lineal se dan para tres energ\u00edas de rayos gamma.\u00a0Hay dos caracter\u00edsticas principales del coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal:<\/p>\n<ul>\n<li>El coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal aumenta a medida que aumenta el n\u00famero at\u00f3mico del absorbedor.<\/li>\n<li>El coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal para todos los materiales disminuye con la energ\u00eda de los rayos gamma.<\/li>\n<\/ul>\n<h2>Capa de valor medio<\/h2>\n<p>La capa de valor medio expresa el espesor del material absorbente necesario para la reducci\u00f3n de la intensidad de radiaci\u00f3n incidente en un\u00a0<strong>factor de dos<\/strong>\u00a0.\u00a0Hay dos caracter\u00edsticas principales de la capa de valor medio:<\/p>\n<ul>\n<li>La\u00a0<b>capa de valor medio<\/b>\u00a0disminuye a medida que aumenta el n\u00famero at\u00f3mico del absorbedor.\u00a0Por ejemplo, se necesitan 35 m de aire para reducir la intensidad de un haz de rayos gamma de 100 keV en un factor de dos, mientras que solo 0,12 mm de plomo pueden hacer lo mismo.<\/li>\n<li>La\u00a0<b>capa de valor medio<\/b>\u00a0para todos los materiales aumenta con la energ\u00eda de los rayos gamma.\u00a0Por ejemplo, desde 0,26 cm para hierro a 100 keV hasta aproximadamente 1,06 cm a 500 keV.<\/li>\n<\/ul>\n<h2>Coeficiente de atenuaci\u00f3n masiva<\/h2>\n<p>Al caracterizar un material absorbente, a veces podemos usar el coeficiente de atenuaci\u00f3n de masa. \u00a0<strong>El coeficiente de atenuaci\u00f3n de masa<\/strong>\u00a0se define como la relaci\u00f3n del coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal y la densidad del absorbedor\u00a0<strong>(\u03bc \/ \u03c1)<\/strong>\u00a0.\u00a0La atenuaci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma se puede describir con la siguiente ecuaci\u00f3n:<\/p>\n<p><strong>I = I\u00a0<sub>0<\/sub>\u00a0.e\u00a0<sup>&#8211; (\u03bc \/ \u03c1) .\u03c1l<\/sup><\/strong><\/p>\n<p>, donde \u03c1 es la densidad del material, (\u03bc \/ \u03c1) es el coeficiente de atenuaci\u00f3n de masa y \u03c1.l es el espesor de la masa.\u00a0La unidad de medida utilizada para el coeficiente de atenuaci\u00f3n de masa cm\u00a0<sup>2<\/sup>\u00a0g\u00a0<sup>-1<\/sup>\u00a0.<\/p>\n<p>Para las energ\u00edas intermedias, la dispersi\u00f3n de Compton domina y diferentes absorbentes tienen coeficientes de atenuaci\u00f3n de masa aproximadamente iguales.\u00a0Esto se debe al hecho de que la secci\u00f3n transversal de la dispersi\u00f3n de Compton es proporcional a la Z (n\u00famero at\u00f3mico) y, por lo tanto, el coeficiente es proporcional a la densidad del material \u03c1.\u00a0A valores peque\u00f1os de energ\u00eda de rayos gamma o a valores altos de energ\u00eda de rayos gamma, donde el coeficiente es proporcional a las potencias m\u00e1s altas del n\u00famero at\u00f3mico Z (para efecto fotoel\u00e9ctrico \u03c3\u00a0<sub>f<\/sub>\u00a0~ Z\u00a0<sup>5<\/sup>\u00a0; para producci\u00f3n de pares \u03c3\u00a0<sub>p<\/sub>\u00a0~ Z\u00a0<sup>2<\/sup>\u00a0), el El coeficiente de atenuaci\u00f3n \u03bc no es una constante.<\/p>\n<h2>Ejemplo:<\/h2>\n<p>\u00bfQu\u00e9 cantidad de agua necesita, si desea reducir la intensidad de un\u00a0haz de rayos gamma\u00a0<strong>monoenerg\u00e9ticos<\/strong>\u00a0(\u00a0<strong>haz estrecho<\/strong>\u00a0)\u00a0de 500 keV\u00a0al\u00a0<strong>1%<\/strong>\u00a0de su intensidad incidente?\u00a0La capa de valor medio para los rayos gamma de 500 keV en agua es de 7.15 cm y el coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal para los rayos gamma de 500 keV en agua es de 0.097 cm\u00a0<sup>-1<\/sup>\u00a0.<\/p>\n<p>La pregunta es bastante simple y se puede describir mediante la siguiente ecuaci\u00f3n:<\/p>\n<p><img class=\"mathtex-equation-editor aligncenter lazy-loaded\" src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=I(x)%3D%5Cfrac%7BI_%7B0%7D%7D%7B100%7D%2C%5C%3B%5C%3B%20when%5C%3B%20x%20%3D%3F%20\" alt=\"I (x) = frac {I_ {0}} {100}, ;;  cuando;  x =?\" align=\"absmiddle\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=I(x)%3D%5Cfrac%7BI_%7B0%7D%7D%7B100%7D%2C%5C%3B%5C%3B%20when%5C%3B%20x%20%3D%3F%20\" \/><\/p>\n<p>Si la capa de valor medio para el agua es 7.15 cm, el coeficiente de atenuaci\u00f3n lineal es:<\/p>\n<p><img class=\"mathtex-equation-editor aligncenter lazy-loaded\" src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=%5Cmu%3D%5Cfrac%7Bln2%7D%7B7.15%7D%3D0.097cm%5E%7B-1%7D\" alt=\"mu = frac {ln2} {7.15} = 0.097cm ^ {- 1}\" align=\"absmiddle\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=%5Cmu%3D%5Cfrac%7Bln2%7D%7B7.15%7D%3D0.097cm%5E%7B-1%7D\" \/><\/p>\n<p>Ahora podemos usar la ecuaci\u00f3n de atenuaci\u00f3n exponencial:<\/p>\n<p><img class=\"mathtex-equation-editor aligncenter lazy-loaded\" src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=I(x)%3DI_0%5C%3Bexp%5C%3B(-%5Cmu%20x)\" alt=\"I (x) = I_0; exp; (- mu x)\" align=\"absmiddle\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=I(x)%3DI_0%5C%3Bexp%5C%3B(-%5Cmu%20x)\" \/><\/p>\n<p><img class=\"mathtex-equation-editor aligncenter lazy-loaded\" src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=%5Cfrac%7BI_0%7D%7B100%7D%3DI_0%5C%3Bexp%5C%3B(-0.097%20x)\" alt=\"frac {I_0} {100} = I_0; exp; (- 0.097 x)\" align=\"absmiddle\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=%5Cfrac%7BI_0%7D%7B100%7D%3DI_0%5C%3Bexp%5C%3B(-0.097%20x)\" \/><\/p>\n<p>por lo tanto<\/p>\n<p><img class=\"mathtex-equation-editor aligncenter lazy-loaded\" src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=%5Cfrac%7B1%7D%7B100%7D%3D%5C%3Bexp%5C%3B(-0.097%20x)\" alt=\"frac {1} {100} =; exp; (- 0.097 x)\" align=\"absmiddle\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=%5Cfrac%7B1%7D%7B100%7D%3D%5C%3Bexp%5C%3B(-0.097%20x)\" \/><\/p>\n<p><img class=\"mathtex-equation-editor aligncenter lazy-loaded\" src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=ln%5Cfrac%7B1%7D%7B100%7D%3D-ln%5C%3B100%3D-0.097%20x\" alt=\"lnfrac {1} {100} = - ln; 100 = -0.097 x\" align=\"absmiddle\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=ln%5Cfrac%7B1%7D%7B100%7D%3D-ln%5C%3B100%3D-0.097%20x\" \/><\/p>\n<p><img class=\"mathtex-equation-editor aligncenter lazy-loaded\" src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=x%3D%5Cfrac%7Bln100%7D%7B%7B0.097%7D%7D%3D47.47%5C%3Bcm\" alt=\"x = frac {ln100} {{0.097}} = 47.47; cm\" align=\"absmiddle\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/chart.apis.google.com\/chart?cht=tx&amp;chl=x%3D%5Cfrac%7Bln100%7D%7B%7B0.097%7D%7D%3D47.47%5C%3Bcm\" \/><\/p>\n<p>Entonces el espesor requerido de agua es de aproximadamente\u00a0<strong>47.5 cm<\/strong>\u00a0.\u00a0Este es un espesor relativamente grande y es causado por peque\u00f1os n\u00fameros at\u00f3micos de hidr\u00f3geno y ox\u00edgeno.\u00a0Si calculamos el mismo problema para el\u00a0<strong>plomo (Pb)<\/strong>\u00a0, obtenemos el grosor\u00a0<strong>x = 2.8cm<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>Coeficientes de atenuaci\u00f3n lineal<\/p>\n<p><strong>Tabla de coeficientes de atenuaci\u00f3n lineal<\/strong>\u00a0(en cm-1) para diferentes materiales a energ\u00edas de rayos gamma de 100, 200 y 500 keV.<\/p>\n<table rules=\"rows\">\n<tbody>\n<tr>\n<td>Amortiguador<\/td>\n<td>100 keV<\/td>\n<td>200 keV<\/td>\n<td>500 keV<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Aire<\/td>\n<td>\u00a0 0.000195 \/ cm<\/td>\n<td>\u00a0 0.000159 \/ cm<\/td>\n<td>\u00a0 0.000112 \/ cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Agua<\/td>\n<td>0,167 \/ cm<\/td>\n<td>0.136 \/ cm<\/td>\n<td>0,097 \/ cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Carb\u00f3n<\/td>\n<td>0.335 \/ cm<\/td>\n<td>0.274 \/ cm<\/td>\n<td>0,196 \/ cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Aluminio<\/td>\n<td>0.435 \/ cm<\/td>\n<td>0.324 \/ cm<\/td>\n<td>0.227 \/ cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Planchar<\/td>\n<td>2,72 \/ cm<\/td>\n<td>1.09 \/ cm<\/td>\n<td>0.655 \/ cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Cobre<\/td>\n<td>3.8 \/ cm<\/td>\n<td>1.309 \/ cm<\/td>\n<td>0,73 \/ cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Dirigir<\/td>\n<td>59,7 \/ cm<\/td>\n<td>10.15 \/ cm<\/td>\n<td>1,64 \/ cm<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<p>Capas de valor medio<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/half-value-layers.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-medium wp-image-12757 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/extrinsic-doped-semiconductor-p-type-acceptor-300x206.png\" alt=\"capa de valor medio\" width=\"291\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/extrinsic-doped-semiconductor-p-type-acceptor-300x206.png\" \/><\/a><\/p>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<p>La capa de valor medio expresa el grosor del material absorbente necesario para la reducci\u00f3n de la intensidad de radiaci\u00f3n incidente en un factor de dos.\u00a0Con la capa de valor medio es f\u00e1cil realizar c\u00e1lculos simples.<br \/>\nFuente: www.nde-ed.org<\/p>\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<p><strong>Tabla de capas de valor medio<\/strong>\u00a0(en cm) para diferentes materiales con energ\u00edas de rayos gamma de 100, 200 y 500 keV.<\/p>\n<table rules=\"rows\">\n<tbody>\n<tr>\n<td>Amortiguador<\/td>\n<td>100 keV<\/td>\n<td>200 keV<\/td>\n<td>500 keV<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Aire<\/td>\n<td>3555 cm<\/td>\n<td>4359 cm<\/td>\n<td>6189 cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Agua<\/td>\n<td>4,15 cm<\/td>\n<td>5,1 cm<\/td>\n<td>7,15 cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Carb\u00f3n<\/td>\n<td>2,07 cm<\/td>\n<td>2,53 cm<\/td>\n<td>3,54 cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Aluminio<\/td>\n<td>1,59 cm<\/td>\n<td>2,14 cm<\/td>\n<td>3,05 cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Planchar<\/td>\n<td>0,26 cm<\/td>\n<td>0,64 cm<\/td>\n<td>1,06 cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Cobre<\/td>\n<td>0,18 cm<\/td>\n<td>0,53 cm<\/td>\n<td>0,95 cm<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Dirigir<\/td>\n<td>\u00a00,012 cm<\/td>\n<td>\u00a00,068 cm<\/td>\n<td>\u00a00,42 cm<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<h2>Validez de la Ley Exponencial<\/h2>\n<p>La ley exponencial siempre describir\u00e1 la atenuaci\u00f3n de la radiaci\u00f3n primaria por la materia.\u00a0Si se producen part\u00edculas secundarias<br \/>\no si la radiaci\u00f3n primaria cambia su energ\u00eda o direcci\u00f3n, entonces la atenuaci\u00f3n efectiva ser\u00e1 mucho menor.\u00a0La radiaci\u00f3n penetrar\u00e1 m\u00e1s profundamente en la materia de lo que<br \/>\npredice la ley exponencial sola.\u00a0El proceso debe tenerse en cuenta al<br \/>\nevaluar el efecto del blindaje contra la radiaci\u00f3n.<\/p>\n<figure id=\"attachment_11803\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-11803\"><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/secondary_length.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11803 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/secondary_length-300x165.png\" alt=\"Ejemplo de acumulaci\u00f3n de part\u00edculas secundarias.  Depende en gran medida del car\u00e1cter y los par\u00e1metros de las part\u00edculas primarias.\" width=\"300\" height=\"165\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/secondary_length-300x165.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11803\" class=\"wp-caption-text\">Ejemplo de acumulaci\u00f3n de part\u00edculas secundarias.\u00a0Depende en gran medida del car\u00e1cter y los par\u00e1metros de las part\u00edculas primarias.<\/figcaption><\/figure>\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\">\n<p>&nbsp;<\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<h2>Factores de acumulaci\u00f3n de blindaje contra rayos gamma<\/h2>\n<p>El\u00a0<strong>factor de acumulaci\u00f3n<\/strong>\u00a0es un factor de correcci\u00f3n que considera la influencia de la radiaci\u00f3n dispersa m\u00e1s cualquier\u00a0<strong>part\u00edcula secundaria<\/strong>\u00a0en el medio durante los c\u00e1lculos de protecci\u00f3n.\u00a0Si queremos dar cuenta de la acumulaci\u00f3n de radiaci\u00f3n secundaria, entonces tenemos que incluir el\u00a0<strong>factor de acumulaci\u00f3n<\/strong>\u00a0.\u00a0El factor de acumulaci\u00f3n es entonces un factor multiplicativo que da cuenta de la respuesta a los fotones no colidados para incluir la contribuci\u00f3n de los fotones dispersos.\u00a0Por lo tanto, el factor de acumulaci\u00f3n se puede obtener como una relaci\u00f3n de la dosis total a la respuesta para la dosis no contaminada.<\/p>\n<p>La\u00a0<strong>f\u00f3rmula extendida<\/strong>\u00a0para el c\u00e1lculo de la tasa de dosis es:<\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Buildup-Factor-in-Dose-Rate-Calculation.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-25983 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Buildup-Factor-in-Dose-Rate-Calculation.png\" alt=\"Factor de acumulaci\u00f3n\" width=\"689\" height=\"348\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Buildup-Factor-in-Dose-Rate-Calculation.png\" \/><\/a><\/p>\n<p>El ANSI \/ ANS-6.4.3-1991 Coeficientes de atenuaci\u00f3n de rayos gamma y factores de acumulaci\u00f3n para el est\u00e1ndar de materiales de ingenier\u00eda, contiene coeficientes de atenuaci\u00f3n de rayos gamma derivados y factores de acumulaci\u00f3n para materiales y elementos de ingenier\u00eda seleccionados para usar en c\u00e1lculos de blindaje (ANSI \/ ANS-6.1 .1, 1991).<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Este art\u00edculo se basa en la traducci\u00f3n autom\u00e1tica del art\u00edculo original en ingl\u00e9s. Para m\u00e1s informaci\u00f3n vea el art\u00edculo en ingl\u00e9s. Puedes ayudarnos. Si desea corregir la traducci\u00f3n, env\u00edela a: translations@nuclear-power.com o complete el formulario de traducci\u00f3n en l\u00ednea. Agradecemos su ayuda, actualizaremos la traducci\u00f3n lo antes posible. Gracias.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones de la radiaci\u00f3n gamma con la materia, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia.\u00a0Dosimetr\u00eda de radiaci\u00f3n Descripci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma Los rayos gamma\u00a0, tambi\u00e9n conocidos como\u00a0radiaci\u00f3n gamma\u00a0, se refieren a la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica (sin masa en reposo, sin carga) de muy altas energ\u00edas.\u00a0Los &#8230; <a title=\"\u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma con la materia? Definici\u00f3n\" class=\"read-more\" href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/es\/que-es-la-interaccion-de-la-radiacion-gamma-con-la-materia-definicion\/\" aria-label=\"M\u00e1s en \u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma con la materia? Definici\u00f3n\">Leer m\u00e1s<\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":[],"categories":[50],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v15.4 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>\u00bfQu\u00e9 es la interacci\u00f3n de la radiaci\u00f3n gamma con la materia? Definici\u00f3n<\/title>\n<meta name=\"description\" content=\"Aunque se conoce una gran cantidad de posibles interacciones de la radiaci\u00f3n gamma con la materia, existen tres mecanismos clave de interacci\u00f3n con la materia. 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