{"id":20709,"date":"2020-07-10T11:07:10","date_gmt":"2020-07-10T11:07:10","guid":{"rendered":"https:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/was-ist-rontgen-rontgenstrahlung-definition\/"},"modified":"2021-07-06T18:37:13","modified_gmt":"2021-07-06T18:37:13","slug":"was-ist-rontgen-rontgenstrahlung-definition","status":"publish","type":"post","link":"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/de\/was-ist-rontgen-rontgenstrahlung-definition\/","title":{"rendered":"Was ist R\u00f6ntgen &#8211; R\u00f6ntgenstrahlung &#8211; Definition"},"content":{"rendered":"<p><strong>Unter R\u00f6ntgenstrahlung<\/strong>\u00a0, auch\u00a0<strong>R\u00f6ntgenstrahlung genannt<\/strong>\u00a0, versteht man elektromagnetische Strahlung (keine Ruhemasse, keine Ladung) hoher Energien.\u00a0R\u00f6ntgenstrahlen sind energiereiche\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">Photonen<\/a>\u00a0mit kurzen Wellenl\u00e4ngen und damit sehr hoher Frequenz.\u00a0Die Strahlungsfrequenz ist der Schl\u00fcsselparameter aller Photonen, da sie die Energie eines Photons bestimmt.\u00a0Photonen werden nach den Energien von energiearmen Radiowellen und Infrarotstrahlung \u00fcber sichtbares Licht bis hin zu energiereichen R\u00f6ntgen- und\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\">Gammastrahlen<\/a>\u00a0kategorisiert\u00a0.<\/p>\n<figure id=\"attachment_11763\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11763\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11763 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum-300x194.png\" alt=\"NASA - Elektromagnetisches Spektrum\" width=\"300\" height=\"194\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/NASA_electromagnetic_spectrum-300x194.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11763\" class=\"wp-caption-text\">Quelle: Rundgang durch das elektromagnetische Spektrum www.nasa.gov<\/figcaption><\/figure>\n<p>Die meisten R\u00f6ntgenstrahlen haben eine Wellenl\u00e4nge im Bereich von 0,01 bis 10 Nanometer (3 \u00d7 10\u00a0<sup>16<\/sup>\u00a0Hz bis 3 \u00d7 10\u00a0<sup>19<\/sup>\u00a0Hz), was Energien im Bereich von 100 eV bis 100 keV entspricht.\u00a0R\u00f6ntgenwellenl\u00e4ngen sind k\u00fcrzer als die von UV-Strahlen und typischerweise l\u00e4nger als die von Gammastrahlen.\u00a0Die Unterscheidung zwischen R\u00f6ntgen- und Gammastrahlen ist nicht so einfach und hat sich in den letzten Jahrzehnten ge\u00e4ndert.\u00a0Nach der derzeit g\u00fcltigen Definition werden\u00a0<strong>R\u00f6ntgenstrahlen von Elektronen<\/strong>\u00a0au\u00dferhalb des Kerns\u00a0<strong>emittiert<\/strong>\u00a0, w\u00e4hrend\u00a0<strong>Gammastrahlen vom Kern emittiert werden<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>Da die R\u00f6ntgenstrahlen (insbesondere harte R\u00f6ntgenstrahlen) im Wesentlichen energiereiche Photonen sind, sind sie sehr durchdringende Materie und daher biologisch gef\u00e4hrlich.\u00a0R\u00f6ntgenstrahlen k\u00f6nnen Tausende von Fu\u00df in der Luft wandern und leicht durch den menschlichen K\u00f6rper gelangen.<\/p>\n<h2>Entdeckung von R\u00f6ntgenstrahlen &#8211; Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen<\/h2>\n<figure id=\"attachment_25161\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-25161\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-25161 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen-205x300.gif\" alt=\"R\u00f6ntgenentdeckung - R\u00f6ntgen\" width=\"205\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-Discovery-Roentgen-205x300.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-25161\" class=\"wp-caption-text\">Hand mit Ringen: Druck von Wilhelm R\u00f6ntgens erstem \u201emedizinischen\u201c R\u00f6ntgenbild der Hand seiner Frau, aufgenommen am 22. Dezember 1895 und am 1. Januar 1896 an Ludwig Zehnder vom Physik Institut der Universit\u00e4t Freiburg \u00fcbergeben.<br \/>\nQuelle : wikipedia.org Lizenz: Public Domain<\/figcaption><\/figure>\n<p><strong>R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong>\u00a0wurden am 8. November 1895 von dem deutschen Physikprofessor\u00a0<strong>Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen entdeckt<\/strong>an der Universit\u00e4t W\u00fcrtzburg in Deutschland.\u00a0Er untersuchte elektrische Entladungen in Glasr\u00f6hren, die mit verschiedenen Gasen bei sehr niedrigem Druck gef\u00fcllt waren.\u00a0In diesen Experimenten hatte R\u00f6ntgen die R\u00f6hre mit etwas schwarzem Papier bedeckt und den Raum abgedunkelt.\u00a0Dann entdeckte er, dass ein mit einem fluoreszierenden Farbstoff bemaltes St\u00fcck Papier in einiger Entfernung von der R\u00f6hre gl\u00fchen w\u00fcrde, wenn er die Hochspannung zwischen den Elektroden in der R\u00f6hre einschaltete.\u00a0Er bemerkte, dass er ein zuvor unbekanntes \u201eunsichtbares Licht\u201c oder einen Strahl erzeugt hatte, der aus der R\u00f6hre ausgestrahlt wurde, und einen Strahl, der in der Lage war, das schwere Papier, das die R\u00f6hre bedeckte, zu durchdringen.\u00a0R\u00f6ntgen bezeichnete die Strahlung als &#8222;X&#8220;, um anzuzeigen, dass es sich um eine unbekannte Art von Strahlung handelte.<\/p>\n<p>R\u00f6ntgen erkannte die Bedeutung seiner Entdeckung und konzentrierte sich ganz auf die Untersuchung dieser neuen Strahlung, die die ungew\u00f6hnliche Eigenschaft hatte, durch schwarzes Papier hindurchzugehen.\u00a0Durch zus\u00e4tzliche Experimente fand er auch heraus, dass der neue Strahl die meisten Substanzen durchdringen w\u00fcrde, die Schatten von festen Objekten wie Holzkl\u00f6tzen, B\u00fcchern und sogar seiner Hand werfen.\u00a0Er fand heraus, dass sich R\u00f6ntgenstrahlen in geraden Linien ausbreiten, von denen sie weder durch elektrische noch durch magnetische Felder abgelenkt werden.\u00a0Das erste R\u00f6ntgenbild war ein Bild der Hand seiner Frau auf einer durch R\u00f6ntgenstrahlen entstandenen Fotoplatte.\u00a0Seine Entdeckung breitete sich schnell auf der ganzen Welt aus und Wilhelm Conrad R\u00f6ntgen erhielt f\u00fcr seine Entdeckung den ersten Nobelpreis f\u00fcr Physik.<\/p>\n<h2>Eigenschaften von R\u00f6ntgenstrahlen<\/h2>\n<p><strong>Die Hauptmerkmale von R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong>\u00a0sind in folgenden Punkten zusammengefasst:<\/p>\n<ul>\n<li>R\u00f6ntgenstrahlen sind\u00a0<strong>hochenergetische Photonen<\/strong>\u00a0(etwa 100- bis 1000-mal so viel Energie wie die sichtbaren Photonen), die gleichen Photonen wie die\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">Photonen,<\/a>\u00a0die den sichtbaren Bereich des elektromagnetischen Spektrums bilden &#8211; Licht.<\/li>\n<li>R\u00f6ntgenstrahlen werden \u00fcblicherweise durch ihre maximale Energie beschrieben, die durch die Spannung zwischen den Elektroden bestimmt wird.\u00a0Sie kann von etwa 20 kV bis 300 kV reichen.\u00a0Strahlung mit niedriger Spannung wird als &#8220;\u00a0<strong>weich<\/strong>\u00a0&#8220; bezeichnet &#8211; und Strahlung mit hoher Spannung wird als &#8220;\u00a0<strong>hart<\/strong>\u00a0&#8220; bezeichnet.<\/li>\n<li>Photonen (Gammastrahlen und R\u00f6ntgenstrahlen) k\u00f6nnen Atome durch den photoelektrischen Effekt und den Compton-Effekt direkt (obwohl sie elektrisch neutral sind) ionisieren, aber die sekund\u00e4re (indirekte) Ionisation ist viel bedeutender.<\/li>\n<li>R\u00f6ntgenstrahlen ionisieren Materie durch\u00a0<strong>indirekte Ionisation<\/strong>\u00a0.<\/li>\n<li>Obwohl eine gro\u00dfe Anzahl m\u00f6glicher Wechselwirkungen bekannt ist, gibt es drei wichtige Wechselwirkungsmechanismen mit Materie.\n<ul>\n<li><strong>Photoelektrischer Effekt<\/strong><\/li>\n<li><strong>Compton-Streuung<\/strong><\/li>\n<li><strong>Rayleigh-Streuung<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li>R\u00f6ntgenstrahlen\u00a0<strong>bewegen sich mit Lichtgeschwindigkeit<\/strong>\u00a0und k\u00f6nnen Hunderte von Metern in der Luft zur\u00fccklegen, bevor sie ihre Energie verbrauchen.<\/li>\n<li>Da die harten R\u00f6ntgenstrahlen sehr durchdringende Materie sind, muss sie durch sehr dichte Materialien wie Blei oder Uran abgeschirmt werden.<\/li>\n<li>Die Unterscheidung zwischen R\u00f6ntgen- und Gammastrahlen ist nicht so einfach und hat sich in den letzten Jahrzehnten ge\u00e4ndert.\u00a0Nach der derzeit g\u00fcltigen Definition werden R\u00f6ntgenstrahlen von Elektronen au\u00dferhalb des Kerns\u00a0<strong>emittiert<\/strong>\u00a0, w\u00e4hrend\u00a0<strong>Gammastrahlen vom Kern emittiert werden<\/strong>\u00a0.<\/li>\n<li>F\u00fcr R\u00f6ntgenstrahlen, die mit einer R\u00f6ntgenr\u00f6hre erzeugt werden, gibt es zwei verschiedene Arten von R\u00f6ntgenspektren:\n<ul>\n<li><strong>Bremsstrahlung<\/strong><\/li>\n<li><strong>Charakteristische R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li>Charakteristische R\u00f6ntgenstrahlen\u00a0<strong>begleiten<\/strong>\u00a0h\u00e4ufig\u00a0einige Arten von nuklearen Zerf\u00e4llen, wie z. B.\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/internal-conversion\/\">interne Umwandlung<\/a>\u00a0und\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radioactive-decay\/electron-capture-inverse-beta-decay\/\">Elektroneneinfang<\/a>\u00a0.<\/li>\n<\/ul>\n<h2>R\u00f6ntgen &#8211; Produktion<\/h2>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-25155 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production-300x184.png\" alt=\"R\u00f6ntgenr\u00f6hre - R\u00f6ntgenproduktion\" width=\"300\" height=\"184\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-ray-tube-X-ray-production-300x184.png\" \/><\/a>Da\u00a0<strong>R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong>\u00a0hochenergetische\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/\">Photonen sind<\/a>\u00a0, die\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-interactions-fundamental-forces\/electromagnetic-interaction-electromagnetic-force\/\">elektromagnetischer Natur sind<\/a>\u00a0, k\u00f6nnen sie immer dann erzeugt werden, wenn geladene Teilchen (Elektronen oder Ionen) mit ausreichender Energie auf ein Material treffen.\u00a0Es \u00e4hnelt dem\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\">photoelektrischen Effekt<\/a>\u00a0, bei dem Photonen vernichtet werden k\u00f6nnen, wenn sie auf die Metallplatte treffen, wobei jedes seine\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/what-is-energy-physics\/what-is-kinetic-energy\/\">kinetische Energie<\/a>\u00a0an ein\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/what-is-electron-properties-of-electron\/\">Elektron abgibt<\/a>\u00a0.<\/p>\n<p><strong>R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong>\u00a0k\u00f6nnen durch eine\u00a0<strong>R\u00f6ntgenr\u00f6hre erzeugt werden<\/strong>\u00a0, eine Vakuumr\u00f6hre, die eine hohe Spannung verwendet, um die von einer hei\u00dfen Kathode freigesetzten Elektronen auf eine hohe Geschwindigkeit zu beschleunigen.\u00a0Die Kathode muss erw\u00e4rmt werden, um Elektronen zu emittieren.\u00a0Elektronen, die durch Potentialdifferenzen von Zehntausenden von Volt beschleunigt werden, zielen auf ein Metalltarget (normalerweise aus Wolfram oder einem anderen Schwermetall) in einer Vakuumr\u00f6hre.\u00a0Je gr\u00f6\u00dfer die Spannung zwischen den Elektroden ist, desto mehr Energie erreichen die Elektronen.\u00a0Beim Auftreffen auf das Ziel werden die beschleunigten Elektronen abrupt gestoppt und\u00a0<strong>R\u00f6ntgenstrahlen abgegeben<\/strong>und W\u00e4rme werden erzeugt.\u00a0Der gr\u00f6\u00dfte Teil der Energie wird in der Anode in W\u00e4rme umgewandelt (die gek\u00fchlt werden muss).\u00a0Nur 1% der kinetischen Energie der Elektronen wird in R\u00f6ntgenstrahlen umgewandelt.\u00a0R\u00f6ntgenstrahlen werden normalerweise senkrecht zum Weg des Elektronenstrahls erzeugt.<\/p>\n<p>Eine spezielle R\u00f6ntgenquelle, die in der Forschung immer h\u00e4ufiger eingesetzt wird, ist der Teilchenbeschleuniger, der als\u00a0<strong>Synchrotronstrahlung<\/strong>\u00a0bekannte\u00a0<strong>Strahlung erzeugt<\/strong>\u00a0.\u00a0Wenn sich ultra-relativistisch geladene Teilchen durch\u00a0<strong>Magnetfelder<\/strong>\u00a0bewegen, m\u00fcssen\u00a0sie sich auf einem gekr\u00fcmmten Pfad bewegen.\u00a0Da sich ihre Bewegungsrichtung st\u00e4ndig \u00e4ndert, beschleunigen sie auch und emittieren so Bremsstrahlung, in diesem Fall wird sie als\u00a0<strong>Synchrotronstrahlung bezeichnet<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p>R\u00f6ntgenstrahlen k\u00f6nnen auch von schnellen Protonen oder anderen positiven Ionen erzeugt werden.\u00a0Die protoneninduzierte R\u00f6ntgenemission oder partikelinduzierte R\u00f6ntgenemission wird h\u00e4ufig als Analyseverfahren verwendet.<\/p>\n<h2>Weiche und harte R\u00f6ntgenstrahlen<\/h2>\n<p><strong>R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong>\u00a0werden normalerweise durch ihre maximale Energie beschrieben, die durch die Spannung zwischen den Elektroden bestimmt wird.\u00a0R\u00f6ntgenstrahlen mit hohen Photonenenergien (\u00fcber 5\u201310 keV) werden als\u00a0<strong>harte R\u00f6ntgenstrahlen bezeichnet<\/strong>\u00a0, w\u00e4hrend solche mit niedrigerer Energie (und l\u00e4ngerer Wellenl\u00e4nge) als\u00a0<strong>weiche R\u00f6ntgenstrahlen bezeichnet werden<\/strong>\u00a0.\u00a0Aufgrund ihrer Durchdringungsf\u00e4higkeit werden h\u00e4ufig harte R\u00f6ntgenstrahlen verwendet, um das Innere von visuell undurchsichtigen Objekten abzubilden.\u00a0Die am h\u00e4ufigsten gesehenen Anwendungen sind in der medizinischen Radiographie.\u00a0Da die Wellenl\u00e4ngen harter R\u00f6ntgenstrahlen der Gr\u00f6\u00dfe von Atomen \u00e4hnlich sind, eignen sie sich auch zur Bestimmung von Kristallstrukturen durch R\u00f6ntgenkristallographie.\u00a0Im Gegensatz dazu werden weiche R\u00f6ntgenstrahlen leicht von Luft absorbiert.\u00a0Die D\u00e4mpfungsl\u00e4nge von 600 eV R\u00f6ntgenstrahlen in Wasser betr\u00e4gt weniger als 1 Mikrometer.<\/p>\n<h2>R\u00f6ntgenspektrum &#8211; charakteristisch und kontinuierlich<\/h2>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-25156 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure-300x259.png\" alt=\"R\u00f6ntgenspektrum - charakteristisch und kontinuierlich\" width=\"300\" height=\"259\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/X-Ray-Spectrum-Characteristic-and-Continuous-figure-300x259.png\" \/><\/a>Bei R\u00f6ntgenstrahlen, die von einer R\u00f6ntgenr\u00f6hre erzeugt werden, variiert der Teil der Energie, der in Strahlung umgewandelt wird, von Null bis zur maximalen Energie des Elektrons, wenn es auf die Anode trifft.\u00a0Die maximale Energie des erzeugten R\u00f6ntgenphotons wird durch die Energie des einfallenden Elektrons begrenzt, die gleich der Spannung an der R\u00f6hre mal der Elektronenladung ist, sodass eine 100-kV-R\u00f6hre keine R\u00f6ntgenstrahlen mit einer Energie von mehr als 100 erzeugen kann keV.\u00a0Wenn die Elektronen auf das Ziel treffen, werden R\u00f6ntgenstrahlen durch zwei verschiedene atomare Prozesse erzeugt:<\/p>\n<ul>\n<li><strong>Bremsstrahlung<\/strong>\u00a0.\u00a0<strong>Die Bremsstrahlung<\/strong>\u00a0ist elektromagnetische Strahlung, die durch die Beschleunigung oder Verz\u00f6gerung eines Elektrons erzeugt wird, wenn es durch starke\u00a0<strong>elektromagnetische Felder<\/strong>\u00a0von Zielkernen mit hohem Z (Protonenzahl)\u00a0abgelenkt wird\u00a0.\u00a0Der Name Bremsstrahlung stammt aus dem Deutschen.\u00a0Die w\u00f6rtliche \u00dcbersetzung lautet\u00a0<strong>&#8222;Bremsstrahlung&#8220;<\/strong>\u00a0.\u00a0Nach der klassischen Theorie muss ein geladenes Teilchen, wenn es beschleunigt oder abgebremst wird, Energie ausstrahlen.\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/bremsstrahlung-2\/\">Die Bremsstrahlung<\/a>\u00a0ist eine der m\u00f6glichen Wechselwirkungen von\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/beta-particle\/bremsstrahlung-2\/\">lichtgeladenen<\/a>\u00a0Teilchen mit Materie (insbesondere mit\u00a0<strong>hohen Atomzahlen)<\/strong>).\u00a0Diese R\u00f6ntgenstrahlen haben ein kontinuierliches Spektrum.\u00a0Die Intensit\u00e4t der R\u00f6ntgenstrahlen steigt linear mit abnehmender Frequenz von Null bei der Energie der einfallenden Elektronen, der Spannung an der R\u00f6ntgenr\u00f6hre.\u00a0Das \u00c4ndern des Materials, aus dem das Target in der R\u00f6hre besteht, hat keinen Einfluss auf das Spektrum dieser kontinuierlichen Strahlung.\u00a0Wenn wir beispielsweise von einem Molybd\u00e4n-Target zu einem Kupfer-Target wechseln w\u00fcrden, w\u00fcrden sich alle Merkmale des R\u00f6ntgenspektrums mit Ausnahme der Grenzwellenl\u00e4nge \u00e4ndern.<\/li>\n<li><strong>Charakteristische R\u00f6ntgenemission.\u00a0<\/strong>Wenn das Elektron genug Energie hat, kann es ein Orbitalelektron aus der inneren Elektronenh\u00fclle eines Metallatoms schlagen.\u00a0Da der Prozess eine\u00a0<strong>L\u00fccke<\/strong>\u00a0in dem Elektronenenergieniveau\u00a0hinterl\u00e4sst,\u00a0aus dem das Elektron stammt,\u00a0<strong>kaskadieren<\/strong>\u00a0die \u00e4u\u00dferen Elektronen des Atoms nach\u00a0<strong>unten<\/strong>\u00a0, um die unteren Atomebenen zu f\u00fcllen, und\u00a0normalerweise werden\u00a0eine oder mehrere\u00a0<strong>charakteristische R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong>\u00a0emittiert.\u00a0Infolgedessen erscheinen scharfe Intensit\u00e4tsspitzen im Spektrum bei Wellenl\u00e4ngen, die f\u00fcr das Material charakteristisch sind, aus dem das Anodentarget hergestellt ist.\u00a0Die Frequenzen der charakteristischen R\u00f6ntgenstrahlen k\u00f6nnen aus dem Bohr-Modell vorhergesagt werden.<\/li>\n<\/ul>\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<div class=\"su-spoiler-content su-u-clearfix su-u-trim\"><\/div>\n<\/div>\n<h2>Wechselwirkung von R\u00f6ntgenstrahlen mit Materie<\/h2>\n<p>Obwohl eine gro\u00dfe Anzahl m\u00f6glicher Wechselwirkungen bekannt ist, gibt es drei wichtige Wechselwirkungsmechanismen mit Materie.\u00a0Die St\u00e4rke dieser Wechselwirkungen h\u00e4ngt von der\u00a0<strong>Energie der R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong>\u00a0und der Elementzusammensetzung des Materials ab, jedoch nicht wesentlich von den chemischen Eigenschaften, da die R\u00f6ntgenphotonenenergie viel h\u00f6her ist als die chemischen Bindungsenergien.\u00a0Die photoelektrische Absorption dominiert\u00a0<strong>bei niedrigen Energien von R\u00f6ntgenstrahlen,<\/strong>\u00a0w\u00e4hrend die Compton-Streuung bei h\u00f6heren Energien dominiert.<\/p>\n<ul>\n<li><strong>Photoelektrische Absorption<\/strong><\/li>\n<li><strong>Compton-Streuung<\/strong><\/li>\n<li><strong>Rayleigh-Streuung<\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h3>Photoelektrische Absorption von R\u00f6ntgenstrahlen<\/h3>\n<figure id=\"attachment_11817\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11817\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2.jpg\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11814 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" alt=\"Gamma-Absorption durch ein Atom. Quelle: laradioactivite.com\/\" width=\"300\" height=\"170\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photoelectric_effect_2-300x170.jpg\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11817\" class=\"wp-caption-text\">Gamma-Absorption durch ein Atom.<br \/>\nQuelle: laradioactivite.com\/<\/figcaption><\/figure>\n<p>Beim photoelektrischen Effekt unterliegt ein Photon einer Wechselwirkung mit einem Elektron, das in einem Atom gebunden ist.\u00a0Bei dieser Wechselwirkung verschwindet das einfallende Photon vollst\u00e4ndig und ein energetisches Photoelektron wird vom Atom aus einer\u00a0<strong>seiner gebundenen Schalen<\/strong>\u00a0ausgesto\u00dfen\u00a0.\u00a0Die kinetische Energie des ausgesto\u00dfenen Photoelektron (E\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0) ist gleich der einfallenden Photonenenergie (h\u03bd) abz\u00fcglich der\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/binding-energy\/\">Bindungsenergie<\/a>\u00a0des Photoelektron in seiner urspr\u00fcnglichen H\u00fclle (E\u00a0<sub>b<\/sub>\u00a0).<\/p>\n<p><strong>E\u00a0<\/strong><strong><sub>e<\/sub><\/strong><strong>\u00a0= h\u03bd-E\u00a0<\/strong><strong><sub>b<\/sub><\/strong><\/p>\n<p>Daher werden Photoelektronen nur dann durch den photoelektrischen Effekt emittiert, wenn das Photon\u00a0<strong>eine Schwellenenergie<\/strong>\u00a0&#8211; die Bindungsenergie des Elektrons &#8211;\u00a0<strong>die Austrittsarbeit<\/strong>\u00a0des Materials\u00a0erreicht oder \u00fcberschreitet\u00a0.\u00a0Bei sehr hohen R\u00f6ntgenstrahlen mit Energien von mehr als Hunderten keV tr\u00e4gt das Photoelektron den gr\u00f6\u00dften Teil der einfallenden Photonenenergie ab &#8211; h\u03bd.<\/p>\n<p><strong>Bei kleinen Werten der Gammastrahlenenergie dominiert der photoelektrische Effekt<\/strong>\u00a0.\u00a0Der Mechanismus wird auch f\u00fcr Materialien mit hoher Ordnungszahl Z verbessert. Es ist nicht einfach, einen analytischen Ausdruck f\u00fcr die Wahrscheinlichkeit der photoelektrischen Absorption von Gammastrahlen pro Atom \u00fcber alle Bereiche von Gammastrahlenenergien abzuleiten.\u00a0Die Wahrscheinlichkeit der photoelektrischen Absorption pro Masseneinheit ist ungef\u00e4hr proportional zu:<\/p>\n<p><strong>\u03c4\u00a0<\/strong><strong><sub>(photoelektrisch)<\/sub><\/strong><strong>\u00a0= Konstante x Z\u00a0<\/strong><strong><sup>N<\/sup><\/strong><strong>\u00a0\/ E\u00a0<\/strong><strong><sup>3.5<\/sup><\/strong><\/p>\n<p>wobei\u00a0<strong>Z<\/strong>\u00a0die Ordnungszahl ist,\u00a0variiert\u00a0der Exponent\u00a0<strong>n<\/strong>\u00a0zwischen 4 und 5.\u00a0<strong>E<\/strong>\u00a0ist die Energie des einfallenden Photons.\u00a0Die Proportionalit\u00e4t zu h\u00f6heren Potenzen der Ordnungszahl Z ist der Hauptgrund f\u00fcr die Verwendung von Materialien mit hohem Z wie Blei oder abgereichertem Uran in Gammastrahlenschilden.<\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11683 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" alt=\"Querschnitt des photoelektrischen Effekts.\" width=\"300\" height=\"214\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/photoelectric_effect-300x214.png\" \/><\/a>Obwohl die Wahrscheinlichkeit der photoelektrischen Absorption von Photonen im Allgemeinen mit zunehmender Photonenenergie abnimmt, gibt es\u00a0<strong>scharfe Diskontinuit\u00e4ten<\/strong>\u00a0in der Querschnittskurve.\u00a0Diese werden als\u00a0<strong>&#8222;Absoptionskanten&#8220; bezeichnet.<\/strong>und sie entsprechen den Bindungsenergien von Elektronen aus den gebundenen Schalen des Atoms.\u00a0F\u00fcr Photonen mit einer Energie knapp \u00fcber dem Rand reicht die Photonenenergie gerade aus, um die photoelektrische Wechselwirkung mit Elektronen aus der gebundenen Schale, beispielsweise der K-Schale, einzugehen.\u00a0Die Wahrscheinlichkeit einer solchen Wechselwirkung ist knapp \u00fcber dieser Kante viel gr\u00f6\u00dfer als die von Energiephotonen etwas unterhalb dieser Kante.\u00a0F\u00fcr Photonen unterhalb dieser Kante ist die Wechselwirkung mit Elektronen aus der K-Schale energetisch unm\u00f6glich und daher f\u00e4llt die Wahrscheinlichkeit abrupt ab.\u00a0Diese Kanten treten auch bei Bindungsenergien von Elektronen aus anderen Schalen (L, M, N\u2026 ..) auf.<\/p>\n<h3>Compton-Streuung von R\u00f6ntgenstrahlen<\/h3>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-11686 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" alt=\"Compton-Streuung\" width=\"300\" height=\"213\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-scattering-300x213.png\" \/><\/a>Die\u00a0<a title=\"Compton Formel\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/compton-formula\/\">Compton-Formel<\/a>\u00a0wurde 1923 in der Physical Review ver\u00f6ffentlicht.\u00a0Compton erkl\u00e4rte ,\u00a0dass die X-ray\u00a0<strong>Verschiebung<\/strong>\u00a0von partikelartigen verursacht\u00a0<strong>Impulse von Photonen<\/strong>\u00a0.\u00a0<strong>Die Compton-Streuungsformel<\/strong>\u00a0ist die mathematische Beziehung zwischen der\u00a0<strong>Verschiebung der Wellenl\u00e4nge<\/strong>\u00a0und dem Streuwinkel der R\u00f6ntgenstrahlen.\u00a0Bei der\u00a0<a title=\"Compton-Streuung\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/compton-scattering\/\">Compton-Streuung<\/a>\u00a0\u00a0kollidiert\u00a0das Photon der Frequenz\u00a0\u00a0<em>f<\/em>\u00a0mit einem ruhenden Elektron.\u00a0Bei einer Kollision prallt das Photon vom Elektron ab und gibt einen Teil seiner Anfangsenergie ab (gegeben durch die Plancksche Formel E = hf). W\u00e4hrend das Elektron an Impuls gewinnt (Masse x Geschwindigkeit), kann das\u00a0\u00a0<strong>Photon seine Geschwindigkeit nicht senken<\/strong>.\u00a0Aufgrund des Impulserhaltungsgesetzes muss das Photon seinen Impuls senken, der gegeben ist durch:<\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11871 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" alt=\"Infolge des Impulserhaltungsgesetzes muss das Photon seinen durch diese Formel gegebenen Impuls senken.\" width=\"177\" height=\"59\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Photon-momentum-formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<figure id=\"attachment_11831\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11831\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\"><img loading=\"lazy\" class=\"wp-image-11826 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\" alt=\"Compton-Streuung\" width=\"344\" height=\"248\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11831\" class=\"wp-caption-text\">Bei der Compton-Streuung wird das einfallende Gammastrahlenphoton um einen Winkel \u0398 in Bezug auf seine urspr\u00fcngliche Richtung abgelenkt.\u00a0Diese Ablenkung f\u00fchrt zu einer Abnahme der Energie (Abnahme der Photonenfrequenz) des Photons und wird als Compton-Effekt bezeichnet.<br \/>\nQuelle: hyperphysics.phy-astr.gsu.edu<\/figcaption><\/figure>\n<p>Die Abnahme des Photonenimpulses muss also in eine\u00a0\u00a0<strong>Abnahme der Frequenz<\/strong>\u00a0\u00a0(Zunahme der Wellenl\u00e4nge \u0394\u03bb\u00a0<strong>= \u03bb &#8218;- \u03bb<\/strong>\u00a0) \u00fcbersetzt werden.\u00a0Die Verschiebung der Wellenl\u00e4nge nahm mit dem Streuwinkel gem\u00e4\u00df\u00a0\u00a0<strong>der Compton-Formel zu<\/strong>\u00a0:<\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11871 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" alt=\"Die Verschiebung der Wellenl\u00e4nge nahm mit dem Streuwinkel gem\u00e4\u00df der Compton-Formel zu\" width=\"236\" height=\"64\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-Scattering-Formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<p>wobei\u00a0<strong>\u03bb<\/strong>\u00a0\u00a0die anf\u00e4ngliche Wellenl\u00e4nge des Photons ist,\u00a0<strong>\u03bb &#8218;<\/strong>\u00a0\u00a0die Wellenl\u00e4nge nach der Streuung ist,\u00a0<strong>h\u00a0<\/strong>\u00a0die Planck-Konstante = 6,626 \u00d7 10\u00a0<sup>\u201334<\/sup>\u00a0\u00a0Js ist,\u00a0<strong>m\u00a0<sub>e<\/sub><\/strong>\u00a0\u00a0die Elektronenruhmasse (0,511 MeV) ist\u00a0<strong>c<\/strong>\u00a0\u00a0die Lichtgeschwindigkeit ist\u00a0<strong>\u0398<\/strong>\u00a0\u00a0die Streuung ist Winkel.\u00a0Die minimale \u00c4nderung der Wellenl\u00e4nge (\u00a0<em>\u03bb &#8218;<\/em>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<em>\u03bb<\/em>\u00a0) f\u00fcr das Photon tritt auf, wenn \u0398 = 0 \u00b0 (cos (\u0398) = 1) und mindestens Null ist.\u00a0Die maximale \u00c4nderung der Wellenl\u00e4nge (\u00a0<em>\u03bb \u2032<\/em>\u00a0\u00a0&#8211;\u00a0\u00a0<em>\u03bb<\/em>) f\u00fcr das Photon tritt auf, wenn \u0398 = 180 \u00b0 (cos (\u0398) = &#8211; 1).\u00a0In diesem Fall \u00fcbertr\u00e4gt das Photon so viel Impuls wie m\u00f6glich auf das Elektron.\u00a0Die maximale \u00c4nderung der Wellenl\u00e4nge kann aus der Compton-Formel abgeleitet werden:<\/p>\n<p><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-11867 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" alt=\"Die maximale \u00c4nderung der Wellenl\u00e4nge kann aus der Compton-Formel abgeleitet werden. Compton L\u00e4nge\" width=\"561\" height=\"78\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/Compton-length.png\" \/><\/a><\/p>\n<p>Die Gr\u00f6\u00dfe h \/ m\u00a0<sub>e<\/sub>\u00a0c ist als\u00a0\u00a0<strong>Compton-Wellenl\u00e4nge<\/strong>\u00a0\u00a0des Elektrons bekannt und betr\u00e4gt\u00a0\u00a0<strong>2,43 \u00d7 10\u00a0<sup>\u201312<\/sup><\/strong><strong>\u00a0m<\/strong>\u00a0.<strong>\u00a0<\/strong><\/p>\n<h3>Rayleigh-Streuung &#8211; Thomson-Streuung<\/h3>\n<p><strong>Rayleigh-Streuung<\/strong>\u00a0, auch als Thomson-Streuung bekannt, ist die energiearme Grenze der Compton-Streuung.\u00a0Die kinetische Energie der Teilchen und die Photonenfrequenz \u00e4ndern sich infolge der Streuung nicht.\u00a0Rayleigh-Streuung tritt als Ergebnis einer Wechselwirkung zwischen einem einfallenden Photon und einem Elektron auf, dessen Bindungsenergie signifikant gr\u00f6\u00dfer ist als die des einfallenden Photons.\u00a0Es wird angenommen, dass die einfallende Strahlung das Elektron in eine erzwungene Resonanzschwingung versetzt, so dass das Elektron Strahlung mit\u00a0<strong>derselben Frequenz,<\/strong>\u00a0jedoch in\u00a0<strong>alle Richtungen,<\/strong>\u00a0wieder emittiert.\u00a0In diesem Fall beschleunigt das elektrische Feld der einfallenden Welle (Photon) das geladene Teilchen, wodurch es wiederum Strahlung mit der gleichen Frequenz wie die einfallende Welle emittiert und somit die Welle gestreut wird.\u00a0Die Rayleigh-Streuung ist bis zu \u2248 20 keV signifikant und wie die Thomson-Streuung elastisch.\u00a0Der Gesamtstreuquerschnitt wird zu einer Kombination der Rayleigh- und Compton-gebundenen Streuquerschnitte.\u00a0Thomson-Streuung ist ein wichtiges Ph\u00e4nomen in der Plasmaphysik und wurde zuerst vom Physiker JJ Thomson erkl\u00e4rt.\u00a0Diese Wechselwirkung hat im Bereich der R\u00f6ntgenkristallographie eine gro\u00dfe Bedeutung.<\/p>\n<h3>R\u00f6ntgenschw\u00e4chung<\/h3>\n<figure id=\"attachment_11684\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-11684\"><a href=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-11684 lazy-loaded\" src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" alt=\"D\u00e4mpfungskoeffizienten.\" width=\"300\" height=\"217\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"http:\/\/www.radiation-dosimetry.org\/wp-content\/uploads\/2019\/12\/total_photon_attenuation-300x217.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-11684\" class=\"wp-caption-text\">Gesamtphotonenquerschnitte.<br \/>\nQuelle: Wikimedia Commons<\/figcaption><\/figure>\n<p>Wenn die\u00a0<strong>hochenergetischen Photonen<\/strong>\u00a0Material passieren, nimmt ihre Energie ab.\u00a0Dies wird als\u00a0<strong>D\u00e4mpfung bezeichnet<\/strong>\u00a0.\u00a0Die D\u00e4mpfungstheorie gilt auch f\u00fcr\u00a0<strong>R\u00f6ntgen-<\/strong>\u00a0und\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/photon\/gamma-ray\/\"><strong>Gammastrahlen<\/strong><\/a>\u00a0.\u00a0Es stellt sich heraus, dass Photonen mit h\u00f6herer Energie (harte R\u00f6ntgenstrahlen) leichter durch Gewebe wandern als Photonen mit niedriger Energie (dh Photonen mit h\u00f6herer Energie interagieren weniger wahrscheinlich mit Materie).\u00a0Ein Gro\u00dfteil dieses Effekts h\u00e4ngt mit dem\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/interaction-radiation-matter\/interaction-gamma-radiation-matter\/photoelectric-effect\/\">photoelektrischen Effekt zusammen<\/a>\u00a0.\u00a0Die Wahrscheinlichkeit einer photoelektrischen Absorption ist ungef\u00e4hr proportional zu (Z \/ E)\u00a0<sup>3<\/sup>wobei Z die Ordnungszahl des Gewebeatoms und E die Photonenenergie ist.\u00a0Wenn E gr\u00f6\u00dfer wird, sinkt die Wahrscheinlichkeit einer Wechselwirkung schnell.\u00a0F\u00fcr h\u00f6here Energien wird die Compton-Streuung dominant.\u00a0Die Compton-Streuung ist f\u00fcr verschiedene Energien ungef\u00e4hr konstant, obwohl sie bei h\u00f6heren Energien langsam abnimmt.<\/p>\n<p><strong>Siehe auch:\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/x-ray-attenuation\/\">R\u00f6ntgenschw\u00e4chung<\/a><\/strong><\/p>\n<h2>Abschirmung von R\u00f6ntgenstrahlen<\/h2>\n<p>Kurz gesagt\u00a0basiert eine\u00a0wirksame\u00a0<strong>Abschirmung von R\u00f6ntgenstrahlen<\/strong>\u00a0in den meisten F\u00e4llen auf der Verwendung von Materialien mit zwei folgenden Materialeigenschaften:<\/p>\n<ul>\n<li>hohe Materialdichte.<\/li>\n<li>hohe Ordnungszahl des Materials (Materialien mit hohem Z)<\/li>\n<\/ul>\n<p>Materialien mit niedriger Dichte und Materialien mit niedrigem Z k\u00f6nnen jedoch mit einer erh\u00f6hten Dicke kompensiert werden, die bei Abschirmanwendungen ebenso wichtig ist wie Dichte und Ordnungszahl.<\/p>\n<p>Ein Blei wird h\u00e4ufig als\u00a0<strong>R\u00f6ntgenschutz verwendet<\/strong>\u00a0.\u00a0Der Hauptvorteil des Bleischildes liegt in seiner Kompaktheit aufgrund seiner h\u00f6heren Dichte.\u00a0Ein Blei wird h\u00e4ufig als Gammaschild verwendet.\u00a0Auf der anderen Seite ist\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-fuel\/uranium\/depleted-uranium\/\">abgereichertes Uran<\/a>\u00a0\u00a0aufgrund seines h\u00f6heren Z viel effektiver. Abgereichertes Uran wird zur Abschirmung in tragbaren Gammastrahlenquellen verwendet.<\/p>\n<p>In\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/\">Kernkraftwerken kann die<\/a>\u00a0\u00a0Abschirmung eines\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor-core\/\">Reaktorkerns<\/a>\u00a0\u00a0durch Materialien des Reaktordruckbeh\u00e4lters, Reaktoreinbauten (\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power-plant\/nuclear-reactor\/neutron-reflector\/\">Neutronenreflektor<\/a>\u00a0) erfolgen.\u00a0Auch schwerer Beton wird normalerweise verwendet, um sowohl\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/fundamental-particles\/neutron\/shielding-neutron-radiation\/\">Neutronen<\/a>\u00a0\u00a0als auch Gammastrahlung\u00a0abzuschirmen\u00a0\u00a0.<\/p>\n<p>Im Allgemeinen ist die R\u00f6ntgenabschirmung komplexer und schwieriger als die\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-of-alpha-radiation\/\">Alpha-<\/a>\u00a0\u00a0oder\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/shielding-of-ionizing-radiation\/shielding-beta-radiation\/\">Betastrahlungsabschirmung<\/a>\u00a0.\u00a0Um umfassend zu verstehen, wie ein R\u00f6ntgenstrahl seine Anfangsenergie verliert, wie er abgeschw\u00e4cht und wie er abgeschirmt werden kann, m\u00fcssen wir seine Interaktionsmechanismen genau kennen.<\/p>\n<p>Siehe auch mehr Theorie:\u00a0\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-power\/reactor-physics\/atomic-nuclear-physics\/radiation\/x-rays-roentgen-radiation\/interaction-of-x-rays-with-matter\/\">Wechselwirkung von R\u00f6ntgenstrahlen mit Materie<\/a><\/p>\n<p>Siehe auch Rechner:\u00a0\u00a0<a href=\"http:\/\/www.radprocalculator.com\/Gamma.aspx\">Gamma-Aktivit\u00e4t zur Dosisleistung (mit \/ ohne Schild)<\/a><\/p>\n<p>Siehe auch XCOM &#8211; Photonenquerschnittsdatenbank:\u00a0\u00a0<a href=\"http:\/\/www.nist.gov\/pml\/data\/xcom\/\">XCOM: Photonenquerschnittsdatenbank<\/a><\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Dieser Artikel basiert auf der maschinellen \u00dcbersetzung des englischen Originalartikels. Weitere Informationen finden Sie im Artikel auf Englisch. Sie k\u00f6nnen uns helfen. Wenn Sie die \u00dcbersetzung korrigieren m\u00f6chten, senden Sie diese bitte an: translations@nuclear-power.com oder f\u00fcllen Sie das Online-\u00dcbersetzungsformular aus. Wir bedanken uns f\u00fcr Ihre Hilfe und werden die \u00dcbersetzung so schnell wie m\u00f6glich aktualisieren. Danke.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Unter R\u00f6ntgenstrahlung\u00a0, auch\u00a0R\u00f6ntgenstrahlung genannt\u00a0, versteht man elektromagnetische Strahlung (keine Ruhemasse, keine Ladung) hoher Energien.\u00a0R\u00f6ntgenstrahlen sind energiereiche\u00a0Photonen\u00a0mit kurzen Wellenl\u00e4ngen und damit sehr hoher Frequenz.\u00a0Die Strahlungsfrequenz ist der Schl\u00fcsselparameter aller Photonen, da sie die Energie eines Photons bestimmt.\u00a0Photonen werden nach den Energien von energiearmen Radiowellen und Infrarotstrahlung \u00fcber sichtbares Licht bis hin zu energiereichen R\u00f6ntgen- und\u00a0Gammastrahlen\u00a0kategorisiert\u00a0. 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